第五讲！暗能量和德西特时空！

是否定的!根据什么物理原则来确上限刚好比为解决标准大爆炸模型中的问题而引入定德西特时空的物理真空？这是一个目前还没有答的暴胀模型所需要的暴胀指数的下限大一些!但是，·!$&·物理宇宙学专题娄威（()*+）和麦卢夫（,-.)/0）［1’］提出了反对意德（L+./45=+）公式来描述［$$］2这卡迪D威灵德公式见，他们认为，全息原理不能给出有意义的上限2根是描述某一共形场论熵的公式2最近，我们证明了在据非对易时空中的量子场论，大尺度物理会与小尺德西特时空中，黑洞视界的熵和宇宙视界的熵都可度物理会发生相互影响2从全息原理的角度，现在的以用卡迪D威灵德公式来描述，但它们的中心荷是大宇宙与早期的小宇宙应该存在某些还没有被揭示不一样的［$"］2这一方面表明黑洞视界自由度和宇宙的联系，这些全息联系是什么？现在的宇宙常数视界自由度都可以用某个量子场论来描述2另一方（或者说现在的暗能量）与早期的暴胀模型存在全面，我们的研究结果揭示，黑洞D德西特时空［将黑息联系吗？洞嵌入到德西特时空中，如施瓦兹（>IM*-.N;IM4/=）!2"#德西特时空的守恒量D德西特黑洞时空］，不能像渐进反德西特时空一在（渐进）德西特时空中并不存在空间无穷远样用一个共形场论来构造2或许在黑洞视界和宇宙和整体类时基林（34//456）矢量，所以人们不能像在视界之间，我们可以用一个量子场论的重整化群流渐进平坦时空和渐进反德西特时空中一样去很好地动来描述，两个视界是重整化群流动的两个端点2当定义相联系的守恒量2目前人们经常用两种方法去然，这仅仅是一猜测，这一课题有待进一步去研究2计算渐进德西特时空的质量、角动量，和电荷等守恒!2%&#黑洞’德西特时空的热力学量2第一种方法是将德西特时空作为背景，阿布特在黑洞D德西特时空中，在适当的参数范围内，（788)99）和戴色（:+;+.）［1<］发现在德西特时空中的这一时空不仅有黑洞视界，而且有宇宙视界2如施涨落能构成一守恒流2据此，人们可以定义相应的守瓦兹D德西特时空，当!"#!$O时，这里!是这一恒荷2当时空趋于平坦时，如此定义的守恒荷与在渐时空的（788)99D:+;+.）质量，#是德西特时空的半进平坦时空中定义的守恒荷一致2但是这样的定义径，1$$!%&$&$%#$’%有两个实根，较小的表示黑仅仅适用于德西特时空的宇宙视界内2另一种方法洞视界半径，大的是宇宙视界半径2当!’#!$O时，是基于=>?@AB对偶性发展出来的边界抵消项方黑洞视界和宇宙视界就重合在一起，这时的黑洞是［$%］法2在这一方法中，通过在作用量中加上一些与在德西特时空中的最大黑洞，超过这一质量，度规就边界几何相关的项，使得总作用量不再发散，而是变描述一裸奇异点时空2一方面，黑洞视界和宇宙视界得有限2这样，再用布朗（C.)*5）D约克（E).F）“张都有热辐射，它们有不同的温度，所以施瓦兹D德西量”就可以获得渐进德西特时空的质量、角动量等2特黑洞时空一般是量子力学不稳定的2另一方面，即通过表面抵消项定义的守恒量是相对于在宇宙视界黑洞视界和宇宙视界的熵都满足面积公式，对于黑外的观测者而言的2根据这一方法，人们发现一些渐洞D德西特时空，人们期待着这一时空的热力学熵进德西特时空的质量总是小于一个纯德西特时空应该是(’)CP%#*+)@QP%#*，即黑洞视界熵和宇（即不包含任何物质）的质量2据此，巴拉舒巴曼尼宙视界熵之和，这里)CP和)@QP分别是黑洞视界和（C-/-;G8.-H-54-5）等［$%］提出了一个所谓的质量限宇宙视界的面积2可是除了当黑洞视界和宇宙视界制猜测（H-;;8)G5=I)5J+I9G.+）：如果有一渐进德西的温度相等时（见文献［$#］），人们仍然没有非常好特时空的质量超过纯德西特时空的质量，它必包含的去证明黑洞D德西特时空的熵是黑洞视界和有宇宙学奇异性2在文献［$1］中，我们通过提出一宇宙视界的熵之和2如何去描述黑洞D德西特时空些所谓的拓扑德西特解，证实了这一猜测2在渐进德的热力学、统计力学更是有待人们去思考和研究的西特时空中，如何去非常好地定义它的守恒荷仍然课题2是一个非常困难的问题2是否存在其他方法去计算R!结束语渐进德西特时空的守恒荷，尚待进行研究2!2$#德西特时空中黑洞视界和宇宙视界的量子场暗能量问题无疑是目前理论物理学家和宇宙学论描述家面临的重大挑战之一2对这一问题的解决可以预根据7=>?@AB对偶性，给定边界上一共形场期将对物理学的基本理论的发展产生重大的影响，论，就能将边界内部的反德西特时空构造出来2在反一些新的概念、新的理论将随之诞生2即使将来更精德西特时空中的黑洞热力学对偶于边界上有限温度确的实验证明暗能量不是宇宙常数，宇宙常数问题共形场论的热力学2确实，人们已经证明了反德西特和相关的德西特时空中的经典和量子物理仍然是最时空中黑洞的熵可以用所谓的卡迪（@-.=K）D威灵重要的基本物理问题之一，因为宇宙常数与描述自!"#卷（$%%&年）’期·!)(·宇宙学专题然的最基本理论（如量子引力理论）的真空相关，而［""］=E>O,I!6;;;，/$.P)/Q;;;4"A5德西特时空与我们宇宙的演化紧密相连!对德西特［"6］DEF/%(*!"#$!#/0,!7$B!C，6;;<，5:：;A5;;3［"<］‘)M--R)9，"22<，K%PSFQ2<";;65；*(,,O8>G@!1!LE)/!时空的量子性质有一较深入的理解无疑对建立自洽#/0,!，"223，<5：5<44的量子引力理论会带来极大的帮助!相对于渐进平［"A］LE&GEF$>E1!+GB!I/$-%!LE)/!#/0,!，"22:，6：6<"坦时空和反德西特时空，我们对渐进德西特时空的［"3］*)%-’8>K$%+!1MT#，6;;"，;"";：;@，@8>G$,E01，*(,,O8>G@!1MT#，6;;6，;6;:：;A3间内，人们对德西特时空物理的研究将保持极大的［"4］=E>O,I，U8,F/&$%J!6;;<，E,)%-P./Q;<;4A32；,$$E&,-，?E879!1?+#，6;;A，;A;6：;;4；JE>K=，+HGE&&ET!兴趣!#/0,!7$B!C，6;;A，52：";A;"A［":］@-N$C+，LE%-&RC!#/0,!7$B!C，6;;A，4;：;65;;"参考文献［"2］+HH-))@U，C$,$%*!V(F&!#/0,!，"2:6，="23：45［"］#$%&’())$%*!"#$!+,)%-./0,!1!，"222，3"4：353［6;］=E&E,(H%E’E>8E>W，G$=-$%1，L8>8FC，#/0,!7$B!C!［6］78$,,+9!"#$!+,)%-./0,!1!，"22:，""5：";;26;;6，53："6<3;:［<］=$>>$))?@!"#$!+,)%-./0,!1!*(..&!，6;;<，"A:："［6"］?E879，L0(>KX*，Y/E>KXY!#/0,!7$B!C，6;;6，53：［A］9()/+!#/0,!7$B!C，"2:"，6<：G$T!［5］D>-.7+!"#$!+,)%-./0,!1!，6;;<，32:：";6；78$,,+9!"6;;;，/$.Z)/Q;;;:"A;#$!+,)%-./0,!1!，6;;A，5;4：553［6<］?E879!#/0,!@$))!=，6;;6，363：<<"；V(F&!#/0,!=，［4］#EG’E>EH/E>I!#/0,!7$.)!，6;;<，<:;：6<36;;6，56:：<43［:］J$8>H$%K*!7$B!L-G!#/0,!，"2:2，5"："［6A］?E879，181X，*-/D*!?&E,,![(E>)!9%EB!，"22:，"3：［2］G$*8))$%J!#%-F!+FEG!*F8!，"2"4，"2："6"4；6;：66264:<［";］98HH->,9J，MENO8>K*!#/0,!7$B!C，"244，"3：64<:$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$$·物理新闻和动态·用磁场捕获稀土原子在玻色P爱因斯坦凝聚（=T?）的实验中，为了将碱金属原子气冷却到极低温，需要对样品进行蒸发冷却!通常，蒸发冷却在磁捕获的环境下进行!最常见的捕获场由一对同轴（%轴）线圈提供，6个线圈分别通以反向电流!上述结构可产生一个四极非均匀磁场：在&’平面内，磁场!指向几何对称中心（即原点(），在%轴上，!的方向远离(点；在原点附近，!在数值上满足))!&6*’6*%6，即具有球对称分布!一个磁矩为!的原子，在非均匀磁场中受力为!+,（!!·!）\"（·)）F-（,!·!）!由于磁场幅值)的梯度方向总是远离原子(，只有!与!大致反向的那些原子受到指向内部的力，并为非均匀场所捕获!在热原子蒸气被实施“磁捕获P蒸发冷却”之前，必须将其预冷到’D温度!预冷的方法有两种：（"）激光冷却；（6）热交换气体冷却!例如，用稀释致冷机先将F-]?^等，以精巧的实验首次展示了对非*态稀土原子的磁捕获!结果表明，尽管这些稀土原子的AR电子壳层具有非零的内部轨道角动量，但它们在碰撞相互作用中的各向异性，受到了原子外层球对称的5,电子的屏蔽，从而基本上保持了!取向在碰撞慢化过程中的守恒!专家预测，ME>F-,等的成果将有助于发展基于磁性原子的量子计算机!（戴闻_编译自VE)(%$，6;;A，A<"：6:"）·#"!·物理