2 0 0 8 年 12 月 农 业 机 械 学 报 第 39 卷 第 12 期
轴向受载的高速角接触球轴承接触角域的精确确定*
赵春江 崔国华 王国强 黄庆学 张芳萍
=摘要> 在
了高速角接触球轴承动态特性方程组的基础上, 对动态特性的辅助方程进行了寻求根本变量
的分析,得到了各个方程组变量相互耦合的关系图和根本变量。根据高速角接触球轴承受纯轴向力时的特点, 提
出了应用接触角进行迭代求解动态特性的计算
。为了确定接触角的求解域, 根据文献的计算结果分析了随着
载荷和转速的变化内接触角增量小于外接触角增量的特点, 并应用本文提出的迭代方法对算例进行了计算,验证
了对接触角增量变化分析的正确性,从而将接触角的搜索范围缩小一半,减少了计算量。
关键词: 高速角接触球轴承 轴向受力 接触角域 根本变量分析 精确确定
中图分类号: TH13 文献标识码: A
Precise Definition of Contact Angle Field on High Speed
Angular- contact Ball Bearing under Axial Load
Zhao Chunjiang1, 2 Cui Guohua1 Wang Guoqiang1 Huang Qingxue2 Zhang Fangping2
(11Ji lin University , Changchun 130025, China
21 Taiyuan Universi ty of Science and Technology , Taiyuan 030024, China)
Abstract
Based on the system analysis of dynamic equat ions group of high-speed angular-contact ball
bearing, an analysis to find the ultimate variables of the adjunct equat ions was g iven, and a chart about
coupled variables w as obtained which show ed that the contact angle are the ult imate variables. Based
on above-ment ioned analysis, according to the feature of the bearing under ax ial load, an algorithm has
been put forw ard, w hich took the contact angle as the iterate variables. Based on the present
calculation results, an analysis w as given, which showed that the increment of internal contact angle is
larger than that of external contact ang le, the analysis w ould be helpful to def ine the contact ang le
field. By using the method of contact ang le iterate, an example w as g iven, w hich verif ied the analysis
of increment of contact ang le is correct. So the search f ield of contact ang le has been reduced half, and
the calculation is simplif ied obviously.
Key words High speed angular-contact ball bearing, Axial load, F ield of contact angle, Analysis
of ult imate v ariables, Precise definit ion
收稿日期: 2008-04-07
* 国家自然科学基金资助项目(项目编号: 50575155)
赵春江 吉林大学机械科学与
学院 博士生 讲师(太原科技大学) , 130025 长春市
崔国华 吉林大学机械科学与工程学院 博士生
王国强 吉林大学机械科学与工程学院 教授 博士生导师
黄庆学 太原科技大学材料科学与工程学院 教授 博士生导师, 030024 太原市
张芳萍 太原科技大学材料科学与工程学院 讲师
引言
角接触球轴承的动态特性直接关系着转子系统
的性能[ 1]。动态特性可由一系列复杂的动态方程
组来描述,包括由几何方程、变形方程、钢球和套圈
的平衡方程组成的主方程和包括离心力、陀螺力矩、
负荷变形常数、钢球转速、姿态角方程在内的辅助方
程[ 2~ 3]。对于球轴承动态特性的分析, Johns A B首
先建立了球轴承的动力学基础, 随后球轴承的动态
特性计算先后经历了拟静力学、拟动力学、动力学的
发展历程[ 4~ 7]。国内也对高速角接触球轴承的动
态方程做了大量的研究工作[ 8~ 9]。各种方法的异
同点, 是在球轴承动态特性基本方程组的基础上考
虑了润滑以及轴承部件之间的相互力学作用, 而共
同的基础是求解文献[ 1~ 2]中给出的动态非线性方
程组。方程组用 New ton-Raphson方法求解[ 10]。但
由于方程组中各参数互相耦合,所以计算过程复杂,
且难以保证初始值选取的合理性和迭代方程的收敛
性。
本文从辅助方程出发, 归纳各个变量与内外接
触角的关系,将接触角设定为初始值迭代求解方程
组,则各方程都可以顺序求解。分析轴向受力工况
下动态方程组的简化形式, 进行外接触角增量大于
内接触角增量的理论分析, 算例针对不同的转速和
轴向力寻求方程的适解接触角。
1 纯轴向受力时主方程的化简
求解角接触球轴承动态方程组首先需要从轴承
接触变形入手, 建立由轴承的几何方程、变形方程、
钢球平衡方程、套圈平衡方程构成的主方程组,包括
6Z+ 2( Z 是滚动体数)个方程,再建立包括离心力、
陀螺力矩、接触角等方程在内的辅助方程组, 应用
Newton-Raphson方法求解。
高速角接触球轴承承受纯轴向负载时, 各个钢
球的受力状态相同, 各方程和变量中,代表钢球号的
下标 q 可省略掉, 6Z+ 2 个基本方程变为 7个, 具
体如下:
几何方程
几何方程中钢球径向变形和轴向变形同时产
生,与钢球位置角无关
A x = BDw sinA0+ Da ( 1)
A z = BDw cosA0 ( 2)
式中 B ) ) ) 内、外沟曲率常数
A0 ) ) ) 原始接触角
Da ) ) ) 轴向变形
Dw ) ) ) 滚动体直径
A x、A z ) ) ) 变形后沟曲率中心 x、z 坐标
John对几何关系作了详细分析, 见文献[ 11]。
钢球与内外圈的接触变形方程
Di= ( V
2
x + V
2
z )
1/ 2- ( f i- 015)Dw ( 3)
De= [ ( A x - V z )
2+ ( A z- V z )
2
]
1/ 2- ( f e- 015) Dw
( 4)
式中 f ) ) ) 沟曲率半径系数
下角 i、e分别代表内、外圈。
钢球平衡方程
Q isinAi- Q esinAe-
Mg
Dw
( KicosAi- KecosAe )= 0
(5)
Q i cosAi - Q ecosAe-
Mg
Dw
( KisinAi - KesinAe )+ Fc= 0
(6)
式中 Q ) ) ) 套圈与滚动体负荷
K) ) ) 滚道控制参数 A) ) ) 接触角
Mg ) ) ) 滚动体的陀螺力矩
Fc ) ) ) 滚动体的离心力
套圈平衡方程
Fa- E
z
q= 1
Q isinAi -
Mg
Dw
KicosAi = 0 (7)
式中 Fa ) ) ) 轴承所受的轴向力
q ) ) ) 滚动体编号
以上方程组求解, 较联合受载工况的计算大为
简化。但是由于载荷接触刚度 K、Mgq、Fcq等辅助
方程都与接触角相关, 主辅方程互相耦合,所以迭代
收敛性对初始值的选取依赖性大、计算收敛性差等
缺点并未从根本上消除。
2 辅助方程及其根本变量分析
根据角接触球轴承动态系列方程组, 对辅助方
程进行变量传递分析, 为了将本文分析方法推广到
联合受载工况,仍旧沿用联合受载时的一般化方程,
采用下标 q。
离心力方程
Fcq= 2126 @ 10- 11dmD 3w n2mq (8)
式中 d m ) ) ) 轴承节圆直径
nmq ) ) ) 滚动体公转速度
nmq=
8 i ( 1- Ci ) cos( Ae- B) ? 8e(1+ Ce) cos( Ai - B)
(1+ Ce ) cos( Ai- B)+ (1- Ci ) cos( Ae- B)
(9)
式中 8 ) ) ) 套圈角速度 C) ) ) 几何参数
B) ) ) 滚动体姿态角
根据外沟道控制理论, 有
B= arctan
cosAesinAe
cos2Ae+ Ce
(10)
Ce=
Dw cosAe
dm
(11)
陀螺力矩方程
154 农 业 机 械 学 报 2 0 0 8 年
Mgq= 415 @ 10- 12D 5w nbqnmqsinBq (12)
式中 nbq ) ) ) 滚动体自转速度
nbq =
dm (1- Ci ) (1+ Ce ) ( 8 i ? 8e )
Dw (1- Ci ) cos( Ae- Bq)+ (1+ Ce ) cos( Ai- Bq )
(13)
接触负荷方程有
Qi q= K iqD
115
iq (14)
Q eq= K eqD
11 5
eq (15)
式中 K jq ) ) ) 滚动体与滚道接触刚度
Djq ) ) ) 滚动体接触变形
K jq = 2115 @ 105 E Qj
- 1/ 2
( nD)
- 3/ 2
(16)
式中 E Qj ) ) ) 接触点主曲率和
nD ) ) ) 接触变形系数, 可以根据主曲率差函
数 F ( Q)查表求得
式中 j= i , e。
E Qj= 4Dw +
2Cj q
Dw (1ºCj q)- 1f iDw (17)
式中 j= i 时取减号。
F ( Q)=
Q12- Q11 + Q22 - Q21
E Q
(18)
Q11= Q12=
2
Dw
(19)
Q21= -
1
f jDw
(20)
Q22= º 2C
Dw (1 ? C)
(21)
根据对方程( 8) ~ ( 21)的分析, 对于离心力方
程、陀螺力矩方程和接触负荷方程依次寻找根本变
量,可以得到如图 1所示的变量传递图,图中箭头左
边是箭头右边的函数。
图 1 变量传递关系
F ig. 1 Chart of variable delivery
3 基于接触角迭代的求解方法
由文献[ 11]得
sinAi=
V x
( f i- 015) Dw + Di (22)
cosAe=
A z - V z
( f e- 015)Dw + De (23)
将方程(1)、(2)、(22)、(23)代入方程(3)、(4) ,
并根据本文分析, 方程( 3) ~ ( 7)为 Di、De、Da、Ai、Ae
的函数, 5个方程 5个未知数,可解。求解上述方程
需要代入辅助方程,求解仍旧复杂。根据本文的分
析,通过试算 Ai、Ae 的初值来求解方程可使计算过
程直观简易。由于不能得到各变量严格的解析解,
所以设定接触角搜索试算终止准则, 根据最小二乘
原则,给出试算终止判别方程
E
7
l = 3
E2l= m in (24)
其中 l= 3, 4, 5, 6, 7, El 是第 l 个方程的残差。当给
定的接触角满足方程( 24)时就是方程组的最优解。
4 接触角域的初步确定
基于以上分析, 将接触角设定为迭代变量最有
利于方程的求解。缩小确定接触角的搜索域,使得
寻找最优接触角值的过程既简便又准确。根据理论
计算结果[ 12] , 可以得到两点确定接触角搜索域的约
束条件: ¹随着转速的升高, 内接触角变大,外接触
角变小, 实际外接触角小于内接触角, 即 Ai > Ae。
º内外接触角变化量随着载荷的升高趋近相等, 基
本关于静态接触角曲线对称,低速时成倍数关系。
根据以上分析可得: ¹ 由于内接触角变大, 外接
触角变小, 所以搜索区域必定在直线 Ai = A0 的右
端,和直线 Ae= A0 的下方(在内、外接触角为横、纵
坐标的坐标系内)。º接触角之和为 Ai+ Ae= ( A0+
$Ai )+ ( A0- $Ae ) ,推力载荷增加时, 内外接触角变
化量接近相等, 即 $A= $Ai = $Ae , 得到 Ai + Ae=
( A0+ $Ai )+ ( A0- $Ae)= 2A0。
由以上分析可以将接触角的搜索域确定在对称
于直线 Ai+ Ae= 2A0 的两边, 搜索域对直线的偏离
量就是接触角的变化量之差 $Ai- $Ae ( $Ae 是外接
触角减小量的绝对值)。这样接触角搜索限定在直
线 Ai+ Ae = 2A0+ ( $Ai - $Ae )上。理论上, 通过改
变 $Ai- $Ae 值,可以找到接触角最优解。
5 接触角域的精确确定分析
根据以上分析,接触角搜索可以沿着直线 Ai+
Ae= 2A0+ ( $Ai- $Ae )进行, 由于 $Ai - $Ae 的大小
仍无法判断, 所以直线族范围给定在 2A0 ? ( $Ai -
$Ae) , 即直线 Ai+ Ae= 2A0 内外| $Ai- $Ae | 范围内。
如果能够确定$Ai- $Ae 的正负,则接触角所在直线
族的范围可以减小一半, 可以简化搜索接触角的计
算量。
根据文献 [ 11] , 用三点(球心与内外沟曲率中
心)的变形和位移代表高速钢球的几何关系。假定
外沟道固定,所以外沟道曲率中心点 n 的位置保持
不变,钢球与外接触角的变形表现为钢球球心的位
155第 12 期 赵春江 等: 轴向受载的高速角接触球轴承接触角域的精确确定
移,从 E 点升移到Ec点。而钢球与内圈的相对位移
表现为内沟道曲率中心 mc的变形。
结合文献 [ 2] 由 b218 角接触球轴承在 0 ~
45 kN范围的推力载荷下和 3 000、6 000、10 000、
15 000 r/ min转速下的计算结果, 可以得到: ¹ 随着
转速的升高轴向变形呈现正值所需的推力越来越
大,即在小推力载荷时轴向变形为负值。这是由于
转速升高时,由于离心力的增大球心由原始位置 E
点朝着新的平衡位置Ec方向升移,此时钢球紧靠内
圈向轴向力的反方向移动, 轴向力不足以抵消钢球
对内圈的轴向反作用力时,轴向位移出现负值。此
时,钢球随着转速的升高而更加紧靠外圈,则钢球在
内圈滚道沿着球心升移方向产生的升移量小于钢球
在外圈沟道的升移量,钢球与外圈接触角的变化(减
小) 量大于钢球与内圈接触角的变化 (增大 )量。
º钢球与内外沟道接触点的升移量所对应的接触
角变化率不同, 外圈的升移量为初始接触角指向减
小的实际接触角的过程, 沟道切线斜率趋向水平, 单
位升移所对应的外圈接触角变化(减小)量大。而钢
球在内圈的升移量为初始接触角指向增大的实际接
触角的过程,沟道切线斜率趋向垂直,单位升移所对
应的内圈接触角变化(增大)量小。 » 以上两点所
分析的接触角的变化规律应随着转速的降低和轴向
力的增大而减弱。
基于以上分析, 得到 $Ai - $Ae< 0, 这样, 接触
角域则限定在本文第 4节中所分析的角域的直线
Ai+ Ae= 2A0下方的部分,直线族的范围在直线方程
右上侧取值范围为| $Ai- $Ae |的直线,由此接触角
的搜索范围减小了一半。
6 计算实例
利用本文给出的接触角迭代方法对 b218 角接
触球轴承在给定的受力和转速情况下进行编程计
算,得到如图 2、图 3所示的计算结果,分别表示外、
图 2 外接触角计算结果
F ig. 2 Calculation r esult of outer contact angle
图 3 内接触角计算结果
Fig . 3 Calculation result of inter contact angle
内接触角随着转速和轴向力的变化情况。
图 4是各接触角计算值与静态接触角的差值
(为便于分析将外接触角的减小取绝对值) , 由图 4
可见,在固定轴向力时,内外接触角的增量随着转速
的升高而增大,而在相同转速时接触角的增量随着
轴向力的增大而减小, 且外接触角的变化量位于内
接触角变化量的上方。与本文的分析结果相一致。
图 4 接触角增量比较
Fig . 4 Comparison of contact angle increments
计算结果同时说明基于接触角迭代方法的高
速角接触球轴承动态基本方程组的求解方法的可行
性,且由接触角增量的分析知不等式 $Ai - $Ae< 0
成立,因此缩小了接触角的搜索区域,使得迭代初始
值的选取更加具体, 避免了传统方法的复杂性和收
敛性。
7 结论
(1) 在分析辅助方程的基础上,进行了各辅助
方程的根本变量用接触角表示的分析。
(2) 在辅助方程根本变量用接触角表示的分析
基础上,提出了接触角迭代求解方程组的方法, 并根
据高速特性分析了接触角的搜索区域。
(3) 根据文献基于 New ton-Raphson 方法的计
算结果,分析了内外接触角增量的大小关系,并通过
计算实例得到了验证, 将接触角的搜索域减小了一
半,减少了计算量。 (下转第 209 页)
156 农 业 机 械 学 报 2 0 0 8 年
验时需要测定泵叶轮的进口直径, /拟似0扬程方法
可以避免由于叶轮外径不同引起的实验汽蚀余量误
差。
(3) k 1和 k 2值的确定, 是预测泵汽蚀余量的关
键,也就说是,要精确预测泵的汽蚀,需要分析泵进
口部分的
及流场特性。
(4)由于泵常在偏工况状态下运行,有时也需要
切割叶轮或者泵变速运行,因此分析非设计工况下
的汽蚀特性也是有意义的。
(5)叶轮进口叶片安放角是决定泵汽蚀性能的主
要因素,但并不是全部的。与泵汽蚀有关的因素还有
叶轮叶片的包角大小和叶片安放角变动规律等。
参 考 文 献
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(上接第 156 页)
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