光电效应

下来。 内光电效应 当光照在物体上，使物体的电导率发生变化，或产生光生电动势的现象。分为光电导效应和光生伏特效应（光伏效应）。 1 光电导效应 在光线作用下，电子吸收光子能量从键合状态过度到自由状态，而引起材料电导率的变化。 当光照射到光电导体上时，若这个光电导体为本征半导体材料，且光辐射能量又足够强，光电材料价带上的电子将被激发到导带上去，使光导体的电导率变大。 基于这种效应的光电器件有光敏电阻。 2 光生伏特效应 “光生伏特效应”，简称“光伏效应”。指光照使不均匀半导体或半导体与金属结合的不同部位之间产生电位差的现象。它首先是由光子（光波）转化为电子、光能量转化为电能量的过程；其次，是形成电压过程。有了电压，就像筑高了大坝，如果两者之间连通，就会形成电流的回路。 光伏发电，其基本原理就是“光伏效应”。太阳能专家的任务就是要完成制造电压的工作。因为要制造电压，所以完成光电转化的太阳能电池是阳光发电的关键。[1] 简单来说就是在光作用下能使物体产生一定方向电动势的现象。基于该效应的器件有光电池和光敏二极管、三极管。 ①势垒效应（结光电效应） 光照射PN结时，若hf≧Eg，使价带中的电子跃迁到导带，而产生电子空穴对，在阻挡层内电场的作用下，电子偏向N区外侧，空穴偏向P区外侧，使P区带正电，N区带负电，形成光生电动势。 ②侧向光电效应（丹培效应） 当半导体光电器件受光照不均匀时，光照部分产生电子空穴对，载流子浓度比未受光照部分的大，出现了载流子浓度梯度，引起载流子扩散，如果电子比空穴扩散得快，导致光照部分带正电，未照部分带负电，从而产生电动势，即为侧向光电效应。 ③光电磁效应 半导体受强光照射并在光照垂直方向外加磁场时，垂直于光和磁场的半导体两端面之间产生电势的现象称为光电磁效应，可视之为光扩散电流的霍尔效应。 ④贝克勒耳效应 是指液体中的光生伏特效应。当光照射浸在电解液中的两个同样电极中的一个电极时，在两个电极间产生电势的现象称为贝克勒耳效应。感光电池的工作原理基于此效应。 ⑤紫外线光电效应 [2]当紫外线照射到某些金属的表面时，金属内部的自由电子逸出金属表面，这种紫外线的光致电子发射构成了紫外线光电效应的内容之一。早在1887年德国物理学家[3]（1857~1894）在研究紫外线辐射时，首先发现光电发射现象。在1888年光电发射有被俄国物理学家斯托列托夫（1839~1896）用实验证明了这一现象。 HYPERLINK "http://baike.baidu.com/picview/14336/14336/0/a6aed01b24c33dbaae513333.html" \t "_blank" INCLUDEPICTURE "http://b.hiphotos.baidu.com/baike/s%3D220/sign=4ff1ab200c33874498c5287e610ed937/adaf2edda3cc7cd934c5c1a93901213fb90e91d2.jpg" \* MERGEFORMATINET   光电效应 3 光子牵引效应 当光子与半导体中的自由载流子作用时，光子把动量传递给自由载流子，自由载流子将顺着光线的传播方向做相对于晶格的运动。结果，在开路的情况下，半导体样品将产生电场，它阻止载流子的运动。这个现象被称为光子牵引效应。 8量子解释 1905年，爱因斯坦把普朗克的量子化概念进一步推广。他指出：不仅黑体和辐射场的能量交换是量子化的，而且辐射场本身就是由不连续的光量子组成，每一个光量子的能量与辐射场频率之间满足ε=hν，即它的能量只与光量子的频率有关，而与强度（振幅）无关。 爱因斯坦光电效应方程 根据爱因斯坦的光量子理论，射向金属表面的光，实质上就是具有能量ε=hν的光子流。如果照射光的频率过低，即光子流中每个光子能量较小，当他照射到金属表面时，电子吸收了这一光子，它所增加的ε=hν的能量仍然小于电子脱离金属表面所需要的逸出功，电子就不能脱离开金属表面，因而不能产生光电效应。如果照射光的频率高到能使电子吸收后其能量足以克服逸出功而脱离金属表面，就会产生光电效应。此时逸出电子的动能、光子能量和逸出功之间的关系可以表示成：光子能量- 移出一个电子所需的能量（逸出功）=被发射的电子的最大初动能。 即：Εk(max)=hv-W0 这就是爱因斯坦光电效应方程。 其中，h是普朗克常数；v是入射光子的频率 HYPERLINK "http://baike.baidu.com/picview/14336/14336/0/9113862218d9ccb3d6cae23d.html" \t "_blank" INCLUDEPICTURE "http://c.hiphotos.baidu.com/baike/s%3D220/sign=c514b9710a55b31998f9857773a88286/562c11dfa9ec8a1309f0a290f703918fa1ecc0dc.jpg" \* MERGEFORMATINET   光电效应 功函数 Φ是功函数，指从原子键结中移出一个电子所需的最小能量，表达式如右图，其中f0是光电效应发生的阀值频率，即极限频率；功函数有时又以W或A标记。 动能表达式 E(kmax)是逸出电子的最大动能，如右图；m是被发射电子的静止质量；vm是被发射电子逸出时的初速度。 注：这个算式与观察不符时（即没有射出电子或电子动能小于预期），可能是因为系统没有完全的效率，某些能量变成热能或辐射而失去了。 实验电路 根据爱因斯坦光量子理论，光电效应中光电子的能量决定于照射光的频率，而与照射光的强度无关，故可以解释实验规律的第一、第二两条。其中的极限频率是指光量子的能量刚好满足克服金属逸出功的光量子频率，而不同的金属电子逸出所需要的能量不同，所以不同金属的极限频率不同。对第三条，由于当光量子的能量足够，不管光强（只决定于光量子的数目）如何，电子在吸收了光量子后都可马上逸出，故可立即产生光电效应，不需要积累过程。当光照射到金属表面时，其强度越大表明光量子数越多，它被金属中电子吸收的可能性越大，因此就可以解释为什么被打出的电子数只与光的强度有关而与光的频率无关。 9实验验证 爱因斯坦用光量子理论对光电效应提出理论解释后，最初科学界的反应是冷淡的，甚至相信量子概念的一些物理学家也不接受光量子假说。尽管理论与已有的实验事实并不矛盾，但当时还没有充分的实验来支持爱因斯坦光电效应方程给出的定量关系。直到1916年，光电效应的定量实验研究才由美国物理学家密立根完成。 密立根对光电效应进行了长期的研究，经过十年之久的试验、改进和学习，有效地排除了表面接触电位差等因素的影响，获得了比较好的单色光。他的实验非常出色，于1914年第一次用实验验证了爱因斯坦方程是精确成立的，并首次对普朗克常数h作了直接的光电测量，精确度大约是0.5%(在实验误差范围内)。1916年密立根发表了他的精确实验结果，他用6种不同频率的单色光测量反向电压的截止值与频率关系曲线关系，这是一条很好的直线，从直线的斜率可以求出的普朗克常数。结果与普朗克1900年从黑体辐射得到的数值符合得很好。 10衍生 (一)反常光生伏特效应： 光生伏特效应 一般光生电压不会超过Vg=Eg/e,但某些薄膜型半导体被强白光照射会出现比Vg高的多的光生电压，称反常光生伏特效应。（已观察到5000V的光生电压） 70年代又发现光铁电体的反常光生伏特效应（APV）可产生1000V到100000V的电压，且只出现在晶体自发极化方向上， 光生电压：V=(Jc/(σD+△σl))l (二)贝克勒尔效应： 将两个同样的电极浸在电解液中，其中一个被光照射，则在两电极间产生电位差，称为贝克勒尔效应。 （有可能模仿光合作用制成高效率的太阳能电池） (三)光子牵引效应： 当一束光子能量不足以引起电子-空穴产生的激光照射在样本上，可在光束方向上于样本两端建立电势差VL，其大小与光功率成正比，称为光子牵引效应。 (四)俄歇效应（1925年法国人俄歇） 用高能光子或电子从原子内层打出电子，同时产生确定能量的电子（俄歇电子），使原子、分子称为高阶离子的现象称为俄歇效应。 应用：俄歇电子能谱仪用于表面分析，可辨别不同分子的“指纹”。 光电效应 (五)光电流效应（1927年潘宁） 放电管两级间有光致电压（电流）变化称为光电流效应。 （1）：低压气体可以放电（约100Pa的惰性气体） （2）：空间电荷效应与辉光放电： 放电管中由阴极到阳极存在7个不同的区域： 1：阿斯顿暗区：靠近阴极很薄的一层暗区。原因：从阴极由正离子轰击出的二次电子动能很小，不足以激发原子发光。 2：阴极辉区：继阿斯顿暗区后很薄的发光层。 3：阴极暗区：电子从阴极达到该区，获能量越来越大，超过原子电离能，引起大量碰撞电离，雪崩电离过程集中发生在这里。产生电离后电子很快离开，这里形成了很强的正空间电荷，引起电场分布畸变，管压大部分降在此处和阴极间 以上三区为阴极位降区。 4：负辉区：是发光最强的区域。电子在负辉区产生许多激发碰撞发出明亮的辉光。 5：法拉第暗区：电子在负辉区损失能量，进入此区无足够的能量产生激发。 6：正柱区：在此区电子密度与正离子密度相等，净空间电荷为零，因此又称等离子区。 7：阳极区：可看到阳极暗区和阳极辉区。应用：气体放电器件，如气体放电灯（荧光灯、霓虹灯、原子光谱灯、氖泡）、稳压管、冷阴极闸流管等。激光器中用正柱区实现粒子束反转，粒子束装置中冷阴极离子源，半导体工艺中等离子体刻蚀，薄膜溅射沉积，等离子体化学沉积等。 （3）：光电流效应机理：亚稳态（寿命约10^(-4)s到10^(-2)s）原子较中性原子易于电离，多产生一些激发原子，尤其是亚稳态原子，可能改变放电管中载流子浓度。 （4）：光电流光谱技术应用：光电流光谱无需常规光谱仪的光学系统，从紫外、可见、红外到微波都可产生光电流效应。光电流光谱有8个数量级的动态范围，灵敏度高、噪声小，是一种超灵敏的光谱技术。（1976年格林等用激光证实光电流光谱） （5）：焦希效应：当用可见光连续辐照以空气或绝缘气体为介质的气体电容器时，流经电容器的低频电流将发生变化，称为焦希效应。 （6）：马尔特效应：当放电管阴极表面有金属氧化膜，正离子轰击表面时，二次电子发射作用增强，称为马尔特效应。 11应用 制造光电倍增管 算式与观察不符时（即没有射出电子或电子动能小于预期），可能是因为系统没有完全的效率，某些能量变成热能或辐射而失去了。 光控制电器 利用光电管制成的光控制电器，可以用于自动控制，如自动计数、自动报警、自动跟踪等等，右上图是光控继电器的示意图，它的工作原理是：当光照在光电管上时，光电管电路中产生电光流，经过放大器放大，使电磁铁M磁化，而把衔铁N吸住，当光电管上没有光照时，光电管电路中没有电流，电磁铁M就自动控制，利用光电效应还可测量一些转动物体的转速。 HYPERLINK "http://baike.baidu.com/picview/14336/14336/0/cc11728b4710b9124160fc73c3fdfc039345229d.html" \t "_blank" INCLUDEPICTURE "http://b.hiphotos.baidu.com/baike/s%3D220/sign=b3b51248e0fe9925cf0c6e5204a95ee4/cc11728b4710b9124160fc73c3fdfc039345229d.jpg" \* MERGEFORMATINET   光伏控制器 光电倍增管 利用光电效应还可以制造多种光电器件，如光电倍增管、电视摄像管、光电管、电光度计等，这里介绍一下光电倍增管。这种管子可以测量非常微弱的光。右下图是光电倍增管的大致结构，它的管内除有一个阴极K和一个阳极A外，还有若干个倍增电极K1.K2.K3.K4.K5等。使用时不但要在阴极和阳极之间加上电压，各倍增电极也要加上电压，使阴极电势最低，各个倍增电极的电势依次升高，阳极电势最高，这样，相邻两个电极之间都有加速电场，当阴极受到光的照射时，就发射光电子，并在加速电场的作用下，以较大的动能撞击到第一个倍增电极上，光电子能从这个倍增电极上激发出较多的电子，这些电子在电场的作用下，又撞击到第二个倍增电极上，从而激发出更多的电子，这样，激发出的电子数不断增加，最后后阳极收集到的电子数将比最初从阴极发射的电子数增加了很多倍（一般为105～108倍）。因而，这种管子只要受到很微弱的光照，就能产生很大电流，它在工程、天文、军事等方面都有重要的作用。 农业病虫害防治 农业虫害的治理需要依据为害昆虫的特性提出与环境适宜、生态兼容的技术体系和关键技术。为害昆虫表现了对敏感光源具有个体差异性和群体一贯性的趋光性行为特征，并通过视觉神经信号响应和生理光子能量需求的方式呈现出生物光电效应的作用本质。利用昆虫的这种趋性行为诱导增益特性，一些光电诱导杀虫灯技术以及害虫诱导捕集技术广泛地应用于农业虫害的防治，具有良好的应用前景。 12意义 光电效应现象是赫兹在做证实麦克斯韦的电磁理论的火花放电实验时偶然发现的，而这一现象却成了突破麦克斯韦电磁理论的一个重要证据。 爱因斯坦在研究光电效应时给出的光量子解释不仅推广了普朗克的量子理论，证明波粒二象性不只是能量才具有，光辐射本身也是量子化的，同时为唯物辩证法的对立统一规律提供了自然科学证据，具有不可估量的哲学意义。这一理论还为波尔的原子理论和德布罗意物质波理论奠定了基础。 HYPERLINK "http://baike.baidu.com/picview/14336/14336/0/8a95ad1cb9dc61cb86d6b63b.html" \t "_blank" INCLUDEPICTURE "http://g.hiphotos.baidu.com/baike/s%3D220/sign=c2de5205d688d43ff4a996f04d1fd2aa/b219ebc4b74543a9bcfb0fbc1e178a82b80114d9.jpg" \* MERGEFORMATINET   爱因斯坦 密立根的定量实验研究不仅从实验角度为光量子理论进行了证明，同时也为波尔原子理论提供了证据。 1921年，爱因斯坦因建立光量子理论并成功解释了光电效应而获得诺贝尔物理学奖。 1922年，玻尔原子理论也因密立根证实了光量子理论而获得了实验支持，从而获得了诺贝尔物理学奖。 1923年，密立根“因测量基本电荷和研究光电效应”获诺贝尔物理学奖。 13方程 在以爱因斯坦方式量化分析光电效应时使用以下方程：光子能量 = 移出一个电子所需的能量 + 被发射的电子的动能代数形式：其中h是普朗克常数，ν是入射光子的频率，是功函数，从原子键结中移出一个电子所需的最小能量，是被射出的电子的最大动能，ν0是光电效应发生的阈值频率，m是被发射电子的静止质量，vm是被发射电子的速度，注：如果光子的能量（hν）不大于功函数（ϕ），就不会有电子射出。功函数有时又以W标记。这个方程与观察不符时（即没有射出电子或电子动能小于预期），可能是因为某些能量以热能或辐射的形式散失了。 词条图册更多图册 HYPERLINK "http://baike.baidu.com/albums/14336/14336/1/0.html" \l "0$" \t "_blank" INCLUDEPICTURE "http://f.hiphotos.baidu.com/baike/s%3D235/sign=4493c963dd54564ee165e33a86df9cde/c2cec3fdfc039245db4f147f8794a4c27c1e25c3.jpg" \* MERGEFORMATINET 词条图片(11张) 1/1 量子力学 衍生学科 ▪ 原子物理学 ▪ 固体物理学 ▪ 核物理学 ▪ 粒子物理学 基本概念 ▪ 量子态 ▪ 波函数 ▪ 态矢量 ▪ 波粒二象性 ▪ 量子纠缠 ▪ 量子测量 重要理论 ▪ 泡利不相容原理 ▪ 埃伦费斯特定理 ▪ 态叠加原理 ▪ 量子隧穿效应 ▪ 不确定性原理 关键现象 ▪ 黑体辐射 ▪ 光电效应 ▪ 原子结构 ▪ 波粒二象性 力学 经典力学 分支学科 ▪ 静力学 ▪ 动力学 ▪ 运动学 ▪ 工程力学 ▪ 天体力学 ▪ 连续介质力学 ▪ 统计力学 ▪ 牛顿力学 ▪ 分析力学 ▪ 结构力学 ▪ 生物力学 ▪ 材料力学 ▪ 地质力学 ▪ 土力学 重要理论 ▪ 牛顿运动定律 ▪ 虎克定律 ▪ 万有引力定律 ▪ 简谐振动 ▪ 达朗伯原理 ▪ 欧拉方程 ▪ 哈密顿原理 ▪ 拉格朗日方程 ▪ 最小作用量原理 量子力学 衍生学科 ▪ 原子物理学 ▪ 固体物理学 ▪ 核物理学 ▪ 粒子物理学 重要理论 ▪ 泡利不相容原理 ▪ 埃伦费斯特定理 ▪ 态叠加原理 ▪ 不确定性原理 ▪ 量子隧穿效应 ▪ 黑体辐射 ▪ 原子结构 ▪ 光电效应 ▪ 波粒二象性 工业自动化仪表与系统 ▪ 工业自动化仪表 ▪ 变送器 ▪ 检测仪表 ▪ 控制仪表 ▪ 过程测量 ▪ 过程控制 ▪ 时间响应 ▪ 阶跃响应 ▪ 斜坡响应 ▪ 脉冲响应 ▪ 频率响应 ▪ 温差 ▪ 温度梯度 ▪ 温度场 ▪ [热]传导 ▪ [热]对流 ▪ [热]辐射 ▪ 热平衡 ▪ 灰体 ▪ 黑体 ▪ 国际[实用]温标 ▪ 定义固定点 ▪ 定点炉 ▪ 检定炉 ▪ 黑体炉 ▪ 黑体腔 ▪ 自热误差 ▪ [槽的]梯度误差 ▪ 检验温度点 ▪ 接触测温法