复杂直流电路复杂直流电路
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复杂直流电路
《电工基础》
2(掌握叠加定理及其应用。 3(掌握戴维宁定理及其应用。
4(掌握两种实际电源模型之间的等效变换方法并应 用于解决复杂电路问题。
第一节 基尔霍夫定律
一、常用电路名词
以图3-1所示电路为例说明常用电路名词。
1. 支路:电路中具有两个端钮且通过同一电流的无分支电路。如图3-...
复杂直流电路
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复杂直流电路
《电工基础》
2(掌握叠加定理及其应用。 3(掌握戴维宁定理及其应用。
4(掌握两种实际电源模型之间的等效变换方法并应 用于解决复杂电路问题。
第一节 基尔霍夫定律
一、常用电路名词
以图3-1所示电路为例说明常用电路名词。
1. 支路:电路中具有两个端钮且通过同一电流的无分支电路。如图3-1电路中的ED、AB、FC均为支路,该电路的支路数目为b = 3。
2. 节点:电路中三条或三条以上支路的联接点。如图3-1电路的节点为A、B两点,该电路的节点数目为n = 2。
3. 回路:电路中任一闭合的路径。如图3-1电路中的CDEFC、AFCBA、EABDE路径均为回路,该电路的回路数目为l = 3。
4. 网孔:不含有分支的闭合回路。如图3-1电路中的AFCBA、EABDE回路均为网孔,
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《电工基础》
该电路的网孔数目为m = 2。
图3-1 常用电路名词的说明
5. 网络:在电路分析范围内网络是指包含较多元件的电路。 ——————————————————————————————————————
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二、基尔霍夫电流定律(节点电流定律)
1(电流定律(KCL)
电流定律的第一种
述:在任何时刻,电路中流入任一节点中的电流之和,恒等于从该节点流出的电流之和,即
?I流入??I流出
例如图3-2中,在节点A上:I1 ? I3 = I2 ? I4 ? I5
图3-2 电流定律的举例说明
电流定律的第二种表述:在任何时刻,电路中任一节点上的各支路电流代数和恒等于零,即
?I?0
一般可在流入节点的电流前面取“+”号,在流出节点的电流前面取“?”号,反之亦可。例如图3-2中,在节点A上:I1 ? I2 + I3 ? I4 ?
I5 = 0。
在使用电流定律时,必须注意:
(1) 对于含有n个节点的电路,只能列出(n ? 1)个独立的电流方程。
(2) 列节点电流方程时,只需考虑电流的参考方向,然后再带入电流的数值。
为分析电路的方便,通常需要在所研究的一段电路中事先选定(即假定)电流流动的方向,叫做电流的参考方向,通常用“?”号表示。
电流的实际方向可根据数值的正、负来判断,当I > 0时,表——————————————————————————————————————
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明电流的实际方向与所标定的参考方向一致;当I < 0时,则表明电流的实际方向与所标定的参考方向相反。
2(KCL的应用举例
(1) 对于电路中任意假设的封闭面来说,电流定律仍然成立。如图3-3
中,对于封闭 23
《电工基础》
面S来说,有I1 + I2 = I3。
(2) 对于网络 (电路)之间的电流关系,仍然可由电流定律判定。如图3-4中,流入电路B中的电流必等于从该电路中流出的电流。
(3) 若两个网络之间只有一根导线相连,那么这根导线中一定没有电流通过。
(4) 若一个网络只有一根导线与地相连,那么这根导线中一定没有电流通过。
图3-4 电流定律的应用举例(2) 图3-3 电流定律的应用举例(1)
【例3-1】如图3-5所示电桥电路,已知I1 = 25 mA,
I3 = 16 mA,I4 = 12 A,试求其余电阻中的电流I2、I5、I6。
解:在节点a上: I1 = I2 + I3,则I2 = I1?
I3 = 25 ? 16 = 9 mA
在节点d上: I1 = I4 + I5,则I5 = I1 ? I4 = 25 ? 12 = 13
mA
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在节点b上: I2 = I6 + I5,则I6 = I2 ? I5 = 9 ? 13 = ?4 mA
电流I2与I5均为正数,表明它们的实际方向与图中所标定的参
考方向相同,I6为负数,表明它的实际方向与图中所标定的参考方向
相反。
图3-5 例题3-1 图3-6 电压定律的举例说明
三、基夫尔霍电压定律(回路电压定律)
1. 电压定律(KVL)内容
在任何时刻,沿着电路中的任一回路绕行方向,回路中各段电压
的代数和恒等于零,即
?U?0
以图3-6电路说明基夫尔霍电压定律。沿着回路abcdea绕行方
向,有
Uac = Uab + Ubc = R1I1 + E1, Uce = Ucd + Ude = ?R2I2 ? E2,
Uea = R3I3
则 Uac + Uce + Uea = 0
即 R1I1 + E1 ? R2I2 ? E2 + R3I3 = 0
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《电工基础》
上式也可写成
R1I1 ? R2I2 + R3I3 = ? E1 + E2
对于电阻电路来说,任何时刻,在任一闭合回路中,各段电阻上
的电压降代数和等于各电源电动势的代数和,即。
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?RI??E
2(利用?RI = ?E 列回路电压方程的原则
(1) 标出各支路电流的参考方向并选择回路绕行方向(既可沿着顺时针方向绕行,也可沿着反时针方向绕行);
(2) 电阻元件的端电压为?RI,当电流I的参考方向与回路绕行方向一致时,选取“+”号;反之,选取“?”号;
(3) 电源电动势为 ?E,当电源电动势的标定方向与回路绕行方向一致时,选取“+”号,反之应选取“?”号。
第二节 支路电流法
以各支路电流为未知量,应用基尔霍夫定律列出节点电流方程和回路电压方程,解出各支路电流,从而可确定各支路(或各元件)的电压及功率,这种解决电路问题的方法叫做支路电流法。对于具有b条支路、n个节点的电路,可列出(n ? 1)个独立的电流方程和b ? (n ? 1)
个独立的电压方程。
【例3-2】 如图3-7所示电路,已知E1 = 42 V,E2 =
21 V,R1 = 12 ?,R2 = 3 ?,R3 = 6 ?,试求:各支路电流I1、
I2、I3 。
解:该电路支路数b = 3、节点数n = 2,所以应列出1 个节点电流方程和2个回路电压方程,并按照 ?RI = ?E 列回路电压方程的方法:
(1) I1 = I2 +
I3
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(任一节点)
(2) R1I1 + R2I2 = E1 + E2 (网孔1)
(3) R3I3 ?R2I2 = ?E2 (网孔2)
代入已知数据,解得:I1 = 4 A,I2 = 5 A,I3 = ?1 A。
电流I1与I2均为正数,表明它们的实际方向与
图中所标定的参考方向相同,I3为负数,表明它们
的实际方向与图中所标定的参考方向相反。
图3-7 例题3-2
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《电工基础》
第三节 叠加定理
一、叠加定理的内容
当线性电路中有几个电源共同作用时,各支路的电流(或电压)等于各个电源分别单独作用时在该支路产生的电流(或电压)的代数和(叠加)。
在使用叠加定理分析计算电路应注意以下几点:
(1) 叠加定理只能用于计算线性电路(即电路中的元件均为线性元件)的支路电流或电压(不能直接进行功率的叠加计算);
(2) 电压源不作用时应视为短路,电流源不作用时应视为开路;
(3) 叠加时要注意电流或电压的参考方向,正确选取各分量的正负号。
二、应用举例
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【例3-3】如图3-8(a)所示电路,已知E1 = 17 V,E2 = 17 V,R1 = 2 ?,R2 = 1 ?,R3 = 5 ?,试应用叠加定理求 各支路电流I1、I2、I3 。
解:(1) 当电源E1单独作用时,将E2视为短路,设
R23 = R2?R3 = 0.83 ?
E117I1'???6AR1?R232.83
R3则 I2'?I1'?5
A R2?R3
R2I3'?I1'?1
AR2?R3
(2) 当电源E2单独作用时,将E1视为短路,设
R13 =R1?R3 = 1.43 ?
E217I2''???7AR2?R132.43
R3则 I1''?I2''?5A R1?R3
R1I3''?I2''?2AR1?R3图3-8 例题3-3
(3) 当电源E1、E2共同作用时(叠加),若各电流分量与原电路电流参考方向相同时,在电流分量前面选取“+”号,反之,则选取“?”号:
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《电工基础》
I1 = I1′? I1″ = 1 A, I2 = ? I2′ + I2″ = 1 A, I3 = I3′ + I3″ = 3 A
第四节 戴维宁定理
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一、二端网络的有关概念
1. 二端网络:具有两个引出端与外电路相联的网络。
又叫做一端口网络。
2. 无源二端网络:内部不含有电源的二端网络。
3. 有源二端网络:内部含有电源的二端网络。
图3-9 二端网络
二、戴维宁定理
任何一个线性有源二端电阻网络,对外电路来说,总可以用一个电压源E0与一个电阻r0相串联的模型来替代。电压源的电动势E0等于该二端网络的开路电压,电阻r0等于该二端网络中所有电源不作用时(即令电压源短路、电流源开路)的等效电阻(叫做该二端网络的等效内阻)。该定理又叫做等效电压源定理。
【例3-4】如图3-10所示电路,已知E1 = 7 V,E2 = 6.2 V,R1 = R2 = 0.2 ?,R = 3.2 ?,试应用戴维宁定理求 电阻R中的电流I 。
图3-11 求开路电压Uab 图3-10 例题3-4
解:(1) 将R所在支路开路去掉,如图3-11所示,求开路电压Uab:
E?E20.8I1?1
??2A, Uab = E2 + R2I1 = 6.2 + 0.4 = 6.6 V = E0 R1?R20.4
(2) 将电压源短路去掉,如图3-12所示,求等效电阻Rab:
图3-12 求等效电阻Rab 图
3-13 求电阻R中的电流I
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Rab = R1?R2 = 0.1 ? = r0
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(3)画出戴维宁等效电路,如图3-13所示,求电阻R中的电流I :
E06.6I???2A r0?R3.3
【例3-5】如图3-14所示的电路,已知E = 8 V,R1= 3 ?,R2 = 5 ?,R3 = R4 = 4 ?,R5 = 0.125 ?,试应用戴维宁定理求电阻R5中的电流I 。
图3-15 求开路电压Uab 图 3-14 例题 3-5
解:(1) 将R5所在支路开路去掉,如图
3-15所示,求开路电压Uab:
EEI1?I2??1A, I3?I4??1
A R1?R2R3?R4
Uab = R2I2 ?R4I4 = 5 ? 4 = 1 V = E0
(2) 将电压源短路去掉,如图3-16所示,求等效电阻Rab:
图3-17 求电阻R中的电流I 图3-16 求等效电阻Rab
Rab = (R1?R2) + (R3?R4) = 1.875 + 2 = 3.875 ? = r0
(3) 根据戴维宁定理画出等效电路,如图3-17所示,求电阻R5中的电流
E01I5???0.25A r0?R54
第五节 两种电源模型的等效变换
一、电压源
通常所说的电压源一般是指理想电压源,其基本特性是其电动势 ——————————————————————————————————————
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(或两端电压)保持固定不变E或是一定的时间函数e(t),但电压源输出的电流却与外电路有关。
实际电压源是含有一定内阻r0的电压源。
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《电工基础》
二、电流源 图3-18 电压源模型
通常所说的电流源一般是指理想电流源,其基本特性是所发出的电流固定不变(Is)或是一定的时间函数is(t),但电流源的两端电压却与外电路有关。
实际电流源是含有一定内阻rS的电流源。
图3-19 电流源模型
三、两种实际电源模型之间的等效变换
实际电源可用一个理想电压源E和一个电阻r0串联的电路模型表示,其输出电压U与输出电流I之间关系为
U = E ? r0I
实际电源也可用一个理想电流源IS和一个电阻rS并联的电路模型表示,其输出电压U与输出电流I之间关系为
U = rSIS ? rSI
对外电路来说,实际电压源和实际电流源是相互等效的,等效变换条件是
r0 = rS , E = rSIS 或 IS = E/r0
【例3-6】如图3-18所示的电路,已知电源电动势 ——————————————————————————————————————
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E = 6 V,内阻r0 = 0.2 ?,当接上R = 5.8 ? 负载时,分 别用电压源模型和电流源模型计算负载消耗的功率和 内阻消耗的功率。
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图3-18 例题3-6 解:(1) 用电压源模型计算:
EI??1A,负载消耗的功率PL = I2R = 5.8 W,内阻的功率Pr = I2r0 = 0.2 W r0?R
(2) 用电流源模型计算:
电流源的电流IS = E/r0 = 30 A,内阻rS = r0 = 0.2 ?
rSIS?1A,负载消耗的功率 PL= I2R = 5.8 W, 负载中的电流 I?rS?R
内阻中的电流 Ir?RIS?29A,内阻的功率 Pr = Ir2r0 = 168.2 W
rS?R
两种计算方法对负载是等效的,对电源内部是不等效的。
【例3-7】如图3-19所示的电路,已知:E1 = 12 V,
E2 = 6 V,R1 = 3 ?,R2 = 6 ?,R3 = 10 ?,试应用电源等效 变换法求电阻R3中的电流。 图3-19 例题3-7 图3-20 例题3-7的两个电压源等效成两个电流源
解:(1) 先将两个电压源等效变换成两个电流源, 如图3-20所示,两个电流源的电流分别为
IS1 = E1/R1 = 4 A, IS2 = E2/R2 = 1 A
(2) 将两个电流源合并为一个电流源,得到最简等效
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电路,如图3-21
所示。等效电流源的电流
IS = IS1 ?
IS2 = 3 A
其等效内阻为
R = R1?R2 = 2 ?
(3) 求出R3中的电流为 图3-21 例题3-7的最简等效电路
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《电工基础》
I3?RIS?0.5A R3?R
本 章 小 结
一、基夫尔霍定律
1(电流定律
电流定律的第一种表述:在任何时刻,电路中流入任一节点中的电流之和,恒等于 从该节点流出的电流之和,即 ?I流入= ?I流出 。
电流定律的第二种表述:在任何时刻,电路中任一节点上的各支路电流代数和恒等于 零,即 ?I = 0。
在使用电流定律时,必须注意:
(1) 对于含有n个节点的电路,只能列出(n ? 1)个独立的电流方程。
(2) 列节点电流方程时,只需考虑电流的参考方向,然后再带入电流的数值。
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2(电压定律
在任何时刻,沿着电路中的任一回路绕行方向,回路中各段电压的代数和恒等于零, 即 ?U = 0。
对于电阻电路来说,任何时刻,在任一闭合回路中,各段电阻上的电压降代数和等于 各电源电动势的代数和,即 ?RI = ?E。
二、支路电流法
以各支路电流为未知量,应用基尔霍夫定律列出节点电流方程和回路电压方程,解出各支路电流,从而可确定各支路(或各元件)的电压及功率,这种解决电路问题的方法叫做支路电流法。
对于具有b条支路、n个节点的电路,可列出(n ? 1)个独立的电流方程和b ? (n ?1)个独立的电压方程。
三、叠加定理
当线性电路中有几个电源共同作用时,各支路的电流(或电压)等于各个电源分别单独作用时在该支路产生的电流(或电压)的代数和(叠加)。
四、戴维宁定理
任何一个线性有源二端电阻网络,对外电路来说,总可以用一个电压源E0与一个电阻r0相串联的模型来替代。
电压源的电动势E0等于该二端网络的开路电压,电阻r0等于该二端网络中所有电源不作用时(即令电压源短路、电流源开路)的等效电阻。
五、两种实际电源模型的等效变换
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实际电源可用一个理想电压源E和一个电阻r0串联的电路模型
表示,也可用一个理想电流源IS和一个电阻rS并联的电路模型表示,
对外电路来说,二者是相互等效的,等效变换条件是
r0 = rS , E = rSIS 或 IS = E/r0
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