三旋有挠的引力联系爱因斯坦 广义相对论 方程

三旋有挠的引力联系爱因斯坦 广义相对论 方程 三旋有挠的引力联系爱因斯坦 广义相 对论 方程 4)这里首先应该指出的是，晶体空间的手征性，实际是凝固的内部时间的标记。因为晶体的形成存在着晶体生长的不可逆性;晶体的生成和凝固为耦合过程，隐含着质量及热量的传递、流体的流动、化学反应和相转变。这中间的"内部时间"，就与溶液的结晶有关。手征性类同于旋光性。美国化学家康德波提发现，在旋光性物质的结晶过程中，如果对溶液加以搅动，会极大地影响晶体的光体构型。而搅动是一种旋转，这说明旋转能影响晶体的手征性、里奇张量及辐射。 另外，欧洲原子能研究中心的科学家已发现，正负K介子在转换过程存在时间上的不对称性。即里奇张量及里奇超光速辐射联系内部时间的反映，已经波及在流体力学、等离子体物理、激光、地球物理、固体物理、非线性电路、弹性力学、材料力学、化学、气象学，甚至在经济领域等方面，对出的经得起观察检验的任何一个包含有时空的方程，如果时间取正负也是对称的，那么给时间取负号，就有了一个更充足的弱性理由。而不能把时间取负号，仅认为是时间的倒流或是可逆转的，那么现也可以给予一种解释，是由于这些方程描述的事物，具有更强性内部时间的选择性。其道理就是，时空在某些外部或内部因素的操作下，类似结晶前的搅动，会凝固它内部存在的里奇张量及里奇辐射多环路，从而会留下时空多环路及方向选择的单一性。 5)这也说明，自然界中的一切宏观自发过程都具有不可逆性，要出现相反的过程，必须依靠外来作用。也就是说，这些过程的正过程和反向的逆过程，是不等当的:正过程可以自动地进行;逆过程却不能自发地出现。把描述这些过程的时间坐标t换成-t而得出的逆过程，并不是正过程沿相反方向的简单重复。关于时间的可逆与不可逆，有多种争论。论点有:不可逆性来自宇宙大爆炸;不可逆性来自宇宙响应(即宇宙的边界条件);不可逆性来自热力学极限;不可逆性来自"粗粒平均值"或"时间光滑化";不可逆性来自因果要求;不可逆来自系统不绝对孤立;不可逆性来自测量，等等。也有人认为，时间可逆佯谬本身可能就是一个错误的命题，是微观时间和宏观时间二者混为一之误。即在微观世界里，运动过程本身就存在着时间箭头，因而根本没有什么可逆佯谬。以上种种，从a1，a2，a3，β，λ五个宇宙参数与三旋五维的对应联系看来，以及从CPT定理的正确性看来，一种真正的时空反演必然伴随着物质反演，在这种意义下可以说，一种不对称性(时间箭头)是由一种更大范围的对称性(CPT对称性)所保证的。 3、由此想不通的人，想从修改"爱学"的经典相对论方程上，寻找超越。在我国国内，据说60多年来有影响的重大修改至少在6种以上，可惜他们对类似里奇张量、里奇流、里奇辐射、韦尔张量、黎曼张量、黎曼切口、庞加莱猜想等现代数学，并没有下功夫去作研究。这也许不怪他们。在民国以前的我们的老祖宗留下的所以书本里，都没有类似里奇张量、里奇流、里奇辐射、韦尔张量、黎曼张量、黎曼切口、庞加莱猜想等现代数学的描述和研究。我国也较封闭。有人说，"爱学"的经典相对论数学是"抄袭"黎曼、里奇、韦尔、庞加莱等大数学家的工作。是的，爱因斯坦是继承了黎曼、里奇、韦尔、庞加莱等大数学家创造的人类共同财富，那么割断与人类共同财富的联系的工作，有意义吗?如果三旋以挠率与曲线相关，修改"爱学"，其例有多大进展? 1)矢量代数联系三旋，很容易看到三旋的流线，与转轴存在着许多正交关系，也存在方向性。从空间解析几何可知，一类的量用一个数便可以完全示出来，象面积、温度、时间、质量等都属于这一类的量，这一类的量称为数量。完全由一个正值或负值的数量所确定的物理量，或在更普遍的情况下，由一个具有实数值的、空间一点的函数所确定的物理量，称为标量。假使标量与坐标系的选择无关，则称为绝对标量，或不变量。除绝对标量外，还会遇到与坐标系选择有关的标量，象速度、加速度，力等都属于这一类的量，这一类的量称为矢量或称向量。 挠率与曲线相关，而三旋流形正是一些曲线。曲线是平面曲线的充要条件，是曲线上每一点的挠率都为0。如果一条曲率的切向量绐终与一固定方向交于定角，则称此曲线为一般螺线。人们已经求得r(s)=(rcosωs，rsinωs，hωs)，为常数的圆柱螺线的挠率t(s)=ω2h，即挠率为一个常数。看来挠率与不平凡线旋或自旋的组合有关，三旋的双动态和多动态都是一些自旋的组合，所以挠率是与三旋紧密联系的一种数学描述。那什么是挠率呢? 首先来看曲率:对曲线r(s),用T(s)表示单位切向量，即T(s)=r (s)。用|T (s)|=|r (s)|来表示曲线上两邻近点S，S+?S的切向量T(s)，T(S+?S)之间的夹角与?S之比在?S?0时的变化情况，它度量了曲线上邻近两点的切向量的夹角对弧长的变化率，反映了曲线的"弯曲程度"。因此称K(s)=|r (s)|为曲线r(s)在S点的曲率。一般地说，如向量a(s)具有定长，则对a(s)?a(s)=C(常数)两边求导后就得到a (s)?a(s)=0，即a (s)与a(s) 正交。现在T(s)是单位向量，所以T(s)与它的导向量T (s)=r (s)正交。当r (s) 0时，在T (s)=r (s)方向上的单位向N(s)称为曲线在S处的主法向量，于是有T (s)=k(s)N(s)。通过点r(s)，由单位切向量T(s)与主法向量N(s)所张的平面称为S处的密切平面。单位向量B(s)=T(s) N(s)称为点r(s)处的从法向量，它正交于密切平面。通过点r(s)由T(s)与从法向量B(s)所张的平面称为点r(s)处的从切平面，通过点r(s)，由主法向量N(s)与从法向量B(s)所张成的平面称为S处的法平面。 对B?T=0求导，得B ?T=0。又因B是单位向量，所以B ?B=0，因此B (s)平行于N(s)。设r 0，则由B (s)=-τ(s)N(s)所确定的函数τ(s)称为曲线在S处的挠率。可知|τ(s)|=|B (s)|度量了曲线上邻近两点的从法向量的夹角(即密切平面的夹角)对弧长的变化率。由于曲线的弧长S与曲线的参数选取无关，所以曲率k(s)=|r (s)|及挠率τ(s)=-B (s)?N(s)都与曲线的参数选取无关。 2)有挠时空的数学模型，是一个微分流形。一般来说微分流形不仅具有曲率也具有挠率。因此三旋时空流形也不仅具有曲率而且具有挠率。在平直时空中，可在大范围内建立正交坐标系。设一矢量V在一正交坐标系中的分量为{Vm}，在平直时空中将矢量V沿任意路径从P1点平行移动至P2点，其正交坐标分量Vm在平行移动过程中保持不变。但当时空非平直时，上述平直时空中的矢量平行移动则不能成立。微分几何规定，时空的每点存在联络系数，由它才能决定矢量的平行移动。设P与P 为邻近两点，它们的坐标各为{xλ}与{xλ+dxλ}，若一矢量V在P点的分量为{Vm}，则将V沿矢径{dxλ}移至P 点后变成分量为{V m}的矢量V 。 如果把这种移动称为平行移动，在一般情况下，联络系数的取值是随时空位置变化的，联络系数在时空中的分布形成联络场。由联络系数可以定义挠率张量以及曲率张量。这里曲率张量和挠率张量都是随时空位置变化的，它们在时空中的分布分别形成曲率场和挠率场。若时空存在曲率场，便说时空是有曲的;若时空存在挠率场，便说时空是有挠的。即时空可分为4大类: (a)无曲无挠时空;(b)有曲无挠时空;(c)无曲有挠时空;(d)有曲有挠时空; 无曲可看为有曲的特殊情况，无挠可看成有挠的特殊情况，故上述1、2、3类时空均可看成是第4类时空的情况。三旋理论通常即指有曲有挠为背景的时空理论，因此它把除此情况以外的描述也可看成为它的特殊情况。三旋与挠率指明三旋其实很简单，复杂出在线旋上面。线旋不但分平凡线旋，还分不平凡线旋。不平凡线旋类似扭转了一个面的墨比乌斯带或墨比乌斯体，所以它是天然有挠有曲的。平凡线旋却不一样，由于它的转轴圈可以是一条封闭的光滑曲线，也可以是带角的多边形;这些封闭的光滑曲线和多边形可以在一个平面内，也可以不在一个平面内。 在平直时空中，如果让一个四维矢量V沿着一闭合曲线平行移动一周回到出发点，移回的矢量必与原来的矢量相重合，这种特性称为绝对平行性。但当时空曲率不为零时，矢量沿闭合曲线的绝对平行性将不存在，即曲率的存在破坏了绝对平行性。然而挠率却可以与绝对平行性并存，有挠无曲的时空可以存在绝对平行性，故把这种时空称为有挠绝对平行时空。然而挠率与平行四边形却不可以并存，对于有挠无曲时空，用平行移动作图法得到的常是一不闭合的图形，而对于有曲无挠时空，可以作出闭合的平行四边形。于是可以说挠率的存在破坏了平行四边形的闭合性。反之用此考察自旋与正交的平移的结合，或自旋与正交的自旋的结合，是存在挠率的;推而广之，在时空运动中作三旋的物体，有关它的元素或标记必然存在挠率。 3)三旋有挠的引力联系研究的爱因斯坦广义相对论方程，其中Gmn称爱因斯坦张量，Rmn称里奇张量，R称曲率标量，用文字表达出来便是:时空曲率的组合=物质能动张量。 在时空有挠有曲的情况下，有挠引力理论已推出了两组引力方程，用文字表达出来便是: 时空曲率与挠率的一种组合=物质能动张量。时空曲率与挠率的另一种组合=物质自旋张量。 上述两式在不适用于有挠引力理论的一般情况下可分别简化为: 时空曲率的组合=物质能动张量。时空曲率的组合=物质自旋张量。 由于目前一般说的自旋并不包括线旋，所以上面的方程还不能完全概括三旋有挠方程。线旋类似地球磁场、太阳风运动。磁场、太阳风与引力也有间接的联系，例如太阳的磁暴、地球的极光可以看成是这些联系的宏观反映。实际地球的自转地极与磁极之间的偏差与倾斜，就与引力和磁场之间的联系有关。 牵这也可以看成线旋挠率与引力有联系。说明引力与挠率有关的观察是运转会"引"时空。例如美国亚拉巴马大学高级研究员李宁博士提出高速旋转超导体存在引力场效应的理论，在芬兰坦佩雷大学实验室获得验证。 李宁认为，超导中的晶格离子在吸收了外界电磁场的能量后将处于同一个量子态并快速旋转，由此会产生一个随时间变化的引力场，若将不受电磁作用的物体置于该引力场，则其所受到的地球引力将发生变化，即这种超导引力场效应完全能够抵消物体的原有重量。芬兰坦佩雷大学在一次例行超导体电磁场研究实验中，研究人员将嘴上叨着的烟斗中吸的烟吐到超导实验装置上方，结果发现每次烟雾均直冲天花板而去，且其它许多处于超导装置上方的物体也出现了重量变轻的现象，其重量减轻了2%。而超导联系三旋，是三旋挠率产生引力的有力。 其次，卫星的探测数据，也证实地球运转时会"牵引"时空。意大利国家科学研究委员会契夫拉博士领导的小组与美国国家航空航天局古德特中心空间技术组的帕维利斯博士合作，借助于新研制的96号地球引力模型，精确测量和分析了两颗地球激光同步卫星的轨迹偏移数据。分析结果表明，在地球运转的方向上，这两颗卫星在轨道上的投影每年偏移2米，比广义相对论所预计的偏移距离大10%，误差在?20%。 至此，科研人员确信，由于引力场的作用，地球运转时会"牵引"其周围的时空，改变卫星等航天器的轨道。此外，这次证实"结构牵引"效应的偏移数据还小于牛顿引力理论所计算的距离。而他们所用的96号地球引力模型是该小组根据1993至1996年间所跟踪的40个航天飞行器轨迹偏移数据建立的;所谓"结构牵引"是指按照爱因斯坦的广义相对论，时间和空间就像是一个绕旋转小球运转的弹性"薄膜"，由于引力的作用，宇宙中大块物体沿这一"薄膜"上轨道线运动时会发生偏移，"牵引"周围的时间和空间，就类似球在粘稠糖浆中旋转时，糖浆被洒向球的四周并围着球转一样，地球运转时，由于引力作用会把时空抛 向地球周围。这实际已是扩展了广义相对论的一种有挠引力理论，当然也还没 有包括线旋一类的挠率。