时变电磁场
时变电磁场
1.从光能的测量中,知道垂直于日光有一平方厘米平面在每分钟内得到 3 小卡的能量,如
认为平行的日光线的通量是平面电磁波,计算电场强度 E 和磁场强度 H。
解:1 小卡=4.18 焦耳 3 小卡=3×4.18=12.54 焦耳
单位面积每秒钟得到的能量为
6
1054.12
60
1054.12 34 ×=× 焦耳/秒·米2
在吸收日光处日光能能量体积密度为
58
33
1018
54.12
1036
1054.12
6
1054.12
×=××
×=⋅
×=′
V
W...
时变电磁场
1.从光能的测量中,知道垂直于日光有一平方厘米平面在每分钟内得到 3 小卡的能量,如
认为平行的日光线的通量是平面电磁波,计算电场强度 E 和磁场强度 H。
解:1 小卡=4.18 焦耳 3 小卡=3×4.18=12.54 焦耳
单位面积每秒钟得到的能量为
6
1054.12
60
1054.12 34 ×=× 焦耳/秒·米2
在吸收日光处日光能能量体积密度为
58
33
1018
54.12
1036
1054.12
6
1054.12
×=××
×=⋅
×=′
V
W
又 2020
2
0
2
0
22
HHMEHWWWW em εε ==+=′+′=′
故 ma
M
WH /36.2
18
100
1041018
54.12
75
0
==×××=
′= −π
mVWE /885
2
1054.124
1018
104954.12 9
5
9
0
=××=×
×××=′= ππε
2.波长λ=80m的平面电磁波沿着Z轴前进,当磁到一个理想的导体之后,就产生一反射波。
反向波长λ射波叠加一驻波。λ射波最大电磁能密度等于 1 焦耳/米3,求E和H的波日复。波
节处的电场,磁场和电磁场的最大能量密度,在那些地方电场最大能量密度和磁场能量密度
最大?
解:设入射波的磁场强度和电场强度最大值分别为Hm和Em。
则入射波最大电磁场能量密度为
v
1
HmEm=1 焦耳/米3= 22 mm HE με =
入射波碰到理想导体时发生发射,电场强度反射波的反射系数为-1,即与入射波异号。
在离反射导体处
4
1 λ,
4
3 λ,
4
5 λ……处是电场强度的波腹腔处
而在离导体
2
1 λ,λ,
2
3 λ……处电场强度的波节处,
经导体反射的磁场反射系数为 1 是与入射波同号,因此
在离导体
2
1 λ,λ,
2
3 λ……处磁场强度为波腹处,
在离导体
2
1 λ,λ,
2
3 λ……处磁场强度为波节处。
在磁场强度波腹处H=2Hm,E=0
电磁场最大能量密度为 22)2(
2
1
2
1
2
1 2222
max ===+= mm HHHEW μμμε 焦耳/米3
在电场强度波腹处H=2Em,H=0
电磁场最大能量密度为 22)2(
2
1
2
1
2
1 2222
max ===+=′ mm EEHEW εεμε 焦耳/米3
3.在正弦行波的电磁场中,有一直方形回路,长方形边长为a和b,它的平面与H的向量垂
直,波长为a的两边与E的向量平行。波长λ=60m,长方形回路的边长a=10cm,b=20cm,ε
=ε0,µ=µ0,Hm=500a/m,用a) edEe KK ⋅= ∫ 和b) tpe αα= 两式计算回路中感应的电动势。
解: )2sin( ZtHH m λ
πω −=
本题 7
8
00
10
60
103222 ×=××=== ππμελ
π
λ
πω U 1/秒
104.0
60
22 == πλ
π
故H=5000sin(π×107t-0.104z)
由于沿前进方向(V方向)线圈边长b<<λ,因此可以把在线圈范围内的磁场强度是不
变的,其值取线圈中点(Z0)处磁场强度
即H=500sin(π×107t*0.104Z0)
则
dt
bHad
dt
de ⋅−=−= 0μφ
伏)104.010cos(105002.01.0104
)104.010cos(
)104.010sin(
777
0
7
0
0
7
0
Zt
ZtWHba
ZtH
dt
dba
m
m
−⋅××××××−=
−×⋅⋅=
−×⋅⋅=
πππ
πμ
πμ
又 )104.0sin()104.0sin(120 0
0
0 ZtEZtHHE mm −=−×== ωωπε
μ
∫ ∫ ∫ ⎥⎦⎤⎢⎣⎡ −−+⎥⎦⎤⎢⎣⎡ +−=⋅
a a
mml dl
bZtEdlbZtEldE
0 0 00
)
2
(104.0)
2
(104.0sin ωωKK
°°==×−=
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡ +−−−−=
163.8104.02.0
2
104.0sin2
)
2
104.0104.0sin()
2
104.0104.0sin( 00
≺弧度m
m
aE
bZtbZtaE ωω
则 bb
2
104.0
2
104.0sin ≈
则 )104.0cos(104.0 0ZtEabldE ml −⋅⋅−=⋅∫ ωKK
)104.010cos(395
)104.0cos(5001202.01.0104.0
0
7
0
Zt
Zt
−×−=
−⋅×××−=
π
ωπ
与上述结果一致
4.要使通过上题长方形回路面积的位移电流为最大,则回路应有怎样的位置?用 a) ∫ ⋅ sdKKδ5
和 b) ∫ ⋅ ldH KK 两式计算这个位移电流。
解:方框平面应与电场方向垂直,才使位移电流最大
令 )2sin( 0ZtHH m λ
πω −=
)2sin( 0ZtHE m λ
πωε
μ −=
由于a<<λ,则设为穿过线圈的电场强度为一样的,并其值取中点处(Z0)的电场强
度 )2sin( 0ZtHE m λ
πωε
μ −=
则位移电流
a) ∫∫ −⋅=⋅⋅==⋅= )2sin( 0ZtEtabbatEsdstEsdi mssc λπωααεααααεδμ
KK
)2cos(1
)2cos(
)2cos()2cos(
0
0
00
ZtH
v
ba
ZtHba
ZtHbaZtEba
m
m
mm
λ
πωω
λ
πωωεμ
λ
πωωε
μελ
πωωε
−⋅=
−⋅⋅⋅⋅=
−⋅⋅=−⋅⋅⋅=
又 vλ
πω 2= 因此
)2cos(2 0ZtHbai mc λ
πωλ
π
μ −⋅⋅⋅=
b) ∫ ∫ ∫ ⎥⎦⎤⎢⎣⎡ +−+⎥⎦⎤⎢⎣⎡ −−=⋅=
b
a
a
b mmc
dlaztHdlaZtHldEi )
2
(2sin)
2
(2sin 00 λ
πωλ
πων
KK
)2cos(
2
2sin2
)
2
22sin()
2
22sin(
0
00
ZtaHb
aZtaZtbH
m
m
λ
πωλ
π
λ
π
λ
πωλ
π
λ
πω
−⋅⋅=
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡ −−−+−=
由于 1.0
602
2
2
2 ××=⋅
π
λ
π a <0.01 弧度
因此 aa λ
π
λ
π ≈
2
2sin
则 )2cos(2)2cos(2 00 ZtHbaztaHbi mc λ
πωλ
π
λ
πωλ
π
μ −⋅=−⋅⋅=
与前面导出的结果一致
当λ=60m,ε=ε0,μ=ε0 ,a=0.1m,b=0.2,Hm=500a/m
)22cos(500
60
22.01.0 0
00
Ztic λ
π
μελ
ππ
μ −×××=
安 )104.010cos(05.1 07 Zt −×= π
当ε=4ε0,μ=μ0其它条件不变时,只是 7
00
10
22
2 ×== πμελ
πω 1/秒
其它一样,因此icμ=1.05cos( 2
π
×107t-0.104Z0)
5.二线传输的截面半径R0=10mm,轴线间距离D=3m,能量由直流电I=800a在V=100kv的情
况下沿着传输线输送,略去导线上的电压降和地的影响,通过两导线的轴线作一平面,求平
面上各处的邬莫夫一波印亭向量的大小方向。
解:当通过直流电时,沿输电线电场和磁场分布是恒等的,因此我们可以只研究两输电线轴
线的垂直线上的各处的数值。
设观察点离两输电线轴线中点的距离为 x,离去线距离为(D/2+x),离回线距离为
(D/2-x)令去线所产生电场和磁场强度 F 标为 1,回线为 2。
则
)
2
(2 xD
iH
+
=
π
)
2
(2
2
xD
iH
−
=
π
观察点在x轴上H1和H2方向(由右螺旋法则决定)
x 轴,则总磁场强度
⎥⎥
⎥⎥
⎥
⎦
⎤
⎢⎢
⎢⎢
⎢
⎣
⎡
⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡ −⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛
−=
⎟⎟
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎜⎜
⎝
⎛
−
+
+
=−=
2
221
2
2
2
1
2
1
2
xD
Di
xDxD
iHHH ππ
方向如图所示,H少与H1的参考方向一致。
又电场强度为
0
1
)
2
(2 επ
τ
Dx
E
+
=
0
2
)
2
(2 επ
τ
xD
E
−
−=
以 x 轴为电场强度设正方向,则
⎥⎥
⎥
⎦
⎤
⎢⎢
⎢
⎣
⎡
−
=−=
220
21
)
2
(2 xD
DEEE πε
τ
又E=C0V(C0为输电线单位长的电容)
0
0
0
ln
R
DC
πε=
0
0
ln
R
D
vπετ =
则
⎥⎥
⎥
⎦
⎤
⎢⎢
⎢
⎣
⎡
−
=
22
0
)
2
(ln2 xD
D
R
D
vE
由图看出 E 和 H 向量互相垂直,则邬莫夫一波印亭失量
[ ] 2
22
0
2
2
22
0
)
2
(ln4)2
(ln22 ⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡ −
=
⎥⎥
⎥
⎦
⎤
⎢⎢
⎢
⎣
⎡
−×
=⋅=⋅=
xD
R
D
viD
xD
D
R
D
viHEHES
ππ
KK
22
7
22
7
2
22
5
)25.2(
10336.0
)25.2(7.54
1024
)
2
3(
01.0
3ln4
310800
−
×=−×
×=
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡ −
××=
xx
x
S ππ
瓦/米2
方向由右手螺旋定则所决定,即与法线电流正方向一致。
6.无损两线传输线的截面半径为R0,轴线间距离为D线长为l=0.25λ,导线负荷等于特性阻
抗,求aa、bb直线上各处的邬莫夫一波印亭向量(图 1)。
x
l=λ/4
a
a
b
b
I
Zc D
2R0
U
图 1
解:设始端电压U1=Vmsinωt= 2 V1sinωt,由于是无损耗线,因此传输线上各处电压和电
流的振幅线均相等。
此外由于负载等于传输线的特性阻抗,则各处电压和电流仓相位。
对于 a 点离始端距离为
82
1 λ== lZa
则 )
8
2sin(2)2sin(2 11
λ
λ
πωλ
πω ×−=−= tVZtVU aa
)
4
sin(2)2sin(2 11
πωλ
πω −=−= tIZtIi aa
代入上题所得结果得
22
22
0
2
11
2
22
0
2
)
2
(ln4
)
4
(sin22
)
2
(ln4
D
xD
R
D
tIV
xD
R
D
UiDS
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡ −
−⋅
=
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡ −
=
π
πω
π
)
4
(sin
)
2
(ln2
2
2
22
2
0
11 πω
π
−
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡ −
×= t
Dx
D
R
D
IV
全理 λ
16
3
4
3 == lZb )8
3sin(2 1 λω −= tVUb )8
3sin(2 1 λω −= tIib
因此 )
8
3(sin
)(ln2
2
2
2
0
2
2
0
11 λω
π
−
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡ −
×= t
R
Dx
D
R
D
IVS
方向与传输线传输功率的方向一致。
7.设上题输电线的负荷阻抗 l
j
CR ZZ
π
ε= ,负荷端电压 V 和电流 I 为已知,求 aa、bb 线上
邬莫夫—波印亭向量,在某一时刻,邬莫夫—波印亭向量的方向是变的,解释这一现象的物
理意义。
解:在传输线上各处电压和电流为
x
c
x
c
x
c
x
c
e
Z
VIe
Z
VII
eZIVeZIVV
λγ
γγ
−
−+
−++=
−++=
)(
2
1)(
2
1
)(
2
1)(
2
1
2
2
2
2
2222
对于无损传输线 λ
πγ 2j
v
wjLcjw ===
622
2
πj
cR
e
Z
V
Z
VI == 或 622
πj
ceZIV =
则
xjjxjj
eeVeeVV λ
ππ
λ
ππ 2
6
2
2
6
2 )1(2
1)1(
2
1 −++=
xjjxjj
eeIeeII λ
ππ
λ
ππ 2
6
2
2
6
2 )1(2
1)1(
2
1 −++= −
a)对于 a 截面,
8
)
4
(
2
1
2
1 λλ === lx
])1(1[(
2
1 8
2
308
2
30
2
ππ jjjj
a eeeeVV
°° −++=
°°
°°−°°
°−°−°°−
=⋅=+=
+−−++++=
−++=
−++=
30
2
30
22
2
25451545
2
45304530
2
23.145.2
2
1)225.1121.2(
2
1
]966.0259.0707.0707.0259.0966.0707.0707.0[
2
1
][
2
1
])1()1[(
2
1
jj
jjjj
jjjj
eVeVjV
jjfjV
eeeeV
eeeeV
)(
2
1])1()1[(
2
1 1545354545304530
2
°−°°°°−°−°° −++=−++= jjjjajjjja eeeeIeeeeII
°° =×=+=
+−−++++=
60
2
60
22
2
71.042.1
2
1)225.1707.0(
2
1
)259.0966.0707.0707.0966.0259.0707.0707.0(
2
1
jj eIeIjI
jjjjI
令 )30sin(2.sin2 2222 °−== tIItVV ωω
)30sin(71.02)6030sin(71.02
)30sin(23.12
22
2
°+×=°+°−×=
°+×=
tItII
tVV
a
a
ωω
ω
邬莫夫一波印亭失量为
∫
−
°+=°+
−
×××=
)
4
(ln2
)30sin(875.0)30(sin
)
4
(ln4
71.0223.12
2
2
0
2
2222
2
2
0
22
Dx
R
D
tDIVtD
Dx
R
D
IV
π
ωω
π
b)在截面 b-b 处,
164
1 λ== lx °==× 5.222
8
2 xx λ
ππ
λ
π 或
则 ])1()1[(
2
1 5.22305.2230
2
°−°−°°− −++= jjjjb eeeeVV
°+°+
°−°−°−°
=×=+=
+−−+−++=
−++=
5.16
2
5.16
22
2
5.525.225.75.22
2
17.134.2
2
1)662.0239.1(
2
1
]793.06.0383.0924.0131.0991.0383.0924.0[
2
1
][
2
1
jj
jjjj
eVeVjV
jjjjV
eeeeV
])1()1[(
2
1 5.22305.2230
2
°−°°+°+ −++= jjjjb eeeeII
°°
°+°−°°
=⋅=+=
−−−++++=
−++=
5.24
2
5.24
22
2
5.75.225.525.22
2
8.06.1
2
1)162.0457.1(
2
1
]131.0991.0383.0924.0793.06.0383.0924.0[
2
1
][
2
1
jj
jjjj
eIeIjI
jjjjI
eeeeI
令 )30sin(2,sin2 2222 °−== tIItVV ωω
)5.5sin(28.0)5.2430sin(28.0
)5.16sin(217.1
22
2
°−=°+°−=
°+⋅=
tItII
tVV
b
b
ωω
ω
则 )5.5sin()5.16sin(
)
4
(ln4
28.0217.1 2
2
2
2
0
22 °−°+
−
⋅= ttD
Dx
R
D
IVS ωω
π
)5.5sin()5.16sin(
)
4
(ln2
935.0
2
2
2
0
2
22 °−°−
−
= tt
Dx
R
D
DZV ωω
π
注:以上答案 )9sin()18sin(
)
4
(ln2
95.0
2
2
2
2
0
°−°−
−
×= tt
Dx
D
R
D
VISa ωξπ
8.设 l=0.02λ重解上题。
解:由于 <<λ l
则 tUUUU ba ωsin2 22 =≈≈
)
6
sin(2 22
πω −==≈ tiiii ba
则 )
6
sin(sin
)
4
(ln2 2
2
2
0
2
22 πωω
π
−=
−
= tt
Dx
R
D
DIVS
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