氙灯泵浦的Nd_YAG激光器时间响应特性分析

与实验结果 实验装臵如图 1 所示 ,用 L C 仿真网络产生准 矩型电脉冲驱动氙灯发光 ,用脉冲氙灯做泵浦源泵 浦 N d : YA G 晶体 ,通过改变 L C 仿真网络的节数调 图 2 LC 仿真网络泵浦的氙灯发光及激光输出波形图 节放电回路的弛豫时间和放电强度 ,氙灯发光的时 Fig. 2 L ight of xeno n la mp p ump ed by L C simulated 间和强度也随之改变 。用激光电源的触发信号同步 net wo r k and o utp ut waves of la ser 触发示波器 ,激光和氙灯发光通过衰减片后由光电 () 下转第 90 页 Vol. 26 No . 1 第 26 卷 第 1 期 90 2007 年 3 月 Mar.20 07 ( ) ( )SS λλ- | | 11 摆脱奇异解的方法讨论4 2 y 1 奇异解的出现是干摩擦与系统刚性共同耦合作 Y = = ( S) ( S) λλ| | - m - k m - k y m - k用的结果 。摆脱奇 异解 的 重要 方法 之一 在 于通 过 2 “切向冲击”,即系统没有初始的法向相对速度 ,而在 因此下式 : 满足一定规律的条件下使得系 统速 度得 到 一个 跳 ( )S λx- 1 1 y 1断 。如何求出这个速度跳断是一个难点问题 ,本文 λ= = = X + Y 给出了接触点只有一个的情况下系统广义速度跳断 ( )S λx + y m - k m - k m - k的规律 。即当系统遇到奇异位臵时 ,系统的广义速 ( )Sλ| 度的跳断为 : x+ y 1 1 1| λM^ 1 R| | = = = X + Y -3 Δ( ) ?x q t = -?T ( )R M^ R S1 λ| x + y m - k m - k m - k| 参考文献 : 成立 。 [ 1 ]Lo t stedt P. Co ulo mb Frictio n in Two2Dimensio nal Rigid 得到关于法向约束力的线性互补性条件 :Systems[J ] . Z. a ngnew . Mat h. U . Mech . , 1981 , 61 : 6052 T X ?0 , Y ?0 , XY = 0615 . 其中 :[ 2 ] Pf eiff er F. Multi bo dy Dyna mic s wit h unilateral co ntact s ( ) ( )SS B= E - M^ 3 Ru1 [ M ] . New Yo r k :J o hn Wiley & So n , 1996 : 21291 . ( ) ( )SS B= E -M^ 3 Ru2 [ 3 ] A P Iva no v. Singula rities in The Dyna mic s of Systems wit h No n2Ideal Co nst raint s [ J ] . J . Appl . Mat h s. ΛBX - BY = 1 2 2 () Mechs. ,2003 , 67 2: 1852192 . 3 线性互补方程的解的性质 [ 4 ] W P M H Heemel s ,J M Schumacher , S Weil . L inea r 3 co mplementarit y systems[J ] . J o ur nal o n Applied Mat he2 Λ对于任意 , 当 B 是 P 矩阵时 ,上述问题有2 () matics , 2000 , 60 4:123421269 . - 1- 1ΛΛλλ唯一解 , 且唯一解是 = B 或 = - B ; 当 1 2 2 2 [ 5 ] Ber na r d B ro giato . No nsmoo t h Mecha nic s —Mo del s , Dy2 3 ΛB 不是 P 矩阵时 ,对于某些 ,关于求解法向约束 2 na mic s a nd Co nt rol [ M ] . Lo ndo n : Sp ringer , 1999 : 1732 ( 力的动 力 学 的 正 问 题 有 多 解 或 无 解 的 情 况 奇 异 254 . ) 解。其中 : ( ) ( ) ( ) ( ) - 1 SSSS 3 - 1 ) (+ M^ R u )( E 3 B = B 1 B2 = E - M^ 3 R u ()上接第 88 页 参考文献 :收泵浦光能量从基态跃迁到激发态的过程中 ,一些 [ 1 ]王青圃 ,赵圣之 , 张行愚 , 等 . 氙 灯 泵 浦 新 型 晶 体 N dS - 激发态的原子自发辐射跃迁到基态 ,当基态原子向 () FA P 的激光特性 [J ] . 光学学报 ,1996 ,16 5:7002702 . 上跃迁速率超过激发态向下的自发辐射和受激辐射 [ 2 ]赵圣之 ,王青圃 , 张行愚 , 等 . 氙灯泵浦新型晶体 Nd ?S的速率时 ,实现粒子数反转 ,激光脉冲开始形成 。上 - V A P 调 Q 激光器腔内倍频研究 [J ] . 光学学报 , 1996 ,μ述三个原因构成 50s 的时间延迟 ,因此 ,导致 N d : () 16 12:169021694 . YA G 激光器时间延迟的主要原因驱动电路的时间 [ 3 ]杨海峰 ,王茂浦 . 脉冲氙灯及泵浦性能评价 [ J ] . 激光技 延迟和有效泵浦功率不足造成的 ,如果采用激光二 () 术 , 1997 ,21 1: 62265 . 极管阵列作为泵浦源 ,将脉冲 N d : YA G 激光器的响 [ 4 ] Walter Koechner . Solid2state L a ser Engineering [ M ] . Berlin : Sp ri nger2Verlag , 1988 . μ应时间压缩到 20s 以内是完全可以实现的 。 [ 5 ]高宏文 ,孙传东 ,陈智 ,等 . 灯泵浦激光器输出激光稳定性 () 实验研究 [J ] . 光子学报 ,2003 ,32 11:130621307 .