全耦合变压器

会计学1全耦合变压器了解互感的含义，掌握具有互感的两个线圈中电压与电流之间的关系；理解同名端的意义，掌握互感线圈串联、并联的计算及互感的等效；理解理想变压器的概念、掌握含有理想变压器电路的计算方法，理解全耦合变压器的特点，熟悉全耦合变压器在电路中的处理方法。本章的学习目的和要求第1页/共34页6.1互感的概念学习目标：了解互感现象，掌握具有互感的线圈两端电压的示方法，了解耦合系数的含义，熟悉同名端与互感电压极性之间的关系。6.1.1互感现象两个相邻的闭合线圈L1和L2，若一个线圈中的电流发生变化时，在本线圈中引起的电磁感应现象称为自感，在相邻线圈中引起的电磁感应现象称为互感。i1ψ1L1L2在本线圈中相应产生的感应电压称为自感电压，用uL表示；在相邻线圈中产生的感应电压称为互感电压，用uM表示。注脚中的12是说明线圈1的磁场在线圈2中的作用。uL1uM2ψ12第2页/共34页6.1.2互感电压通过两线圈的电流是交变的电流，交变电流产生交变的磁场，当交变的磁链穿过线圈L1和L2时，引起的自感电压：两线圈套在同一个芯子上，因此它们电流的磁场不仅穿过本线圈，还有相当一部分穿过相邻线圈，因此这部分交变的磁链在相邻线圈中也必定引起互感现象，由互感现象产生的互感电压：i1ψ1L1L2uL1uM2ψ12i2ψ2ψ21uL2uM1第3页/共34页i1ψ1L1L2uL1uM2ψ12i2ψ2ψ21uL2uM1依据图中所示参考方向可列出两线圈端电压的相量表达式分别为：自感电压总是与本线圈中通过的电流取关联参考方向，因此前面均取正号；而互感电压前面的正、负号要依据两线圈电流的磁场是否一致。如上图所示两线圈电流产生的磁场方向一致，因此两线圈中的磁场相互增强，这时它们产生的互感电压前面取正号；若两线圈电流产生的磁场相互消弱时，它们产生的感应电压前面应取负号。互感电压第4页/共34页互感电压互感电压中的“M”称为互感系数，单位和自感系数L相同，都是亨利[H]。由于两个线圈的互感属于相互作用，因此，对任意两个相邻的线圈总有：互感系数简称互感，大小只与相邻两线圈的几何尺寸、线圈匝数、相互位置及线圈所处位置媒质的磁导率有关。互感的大小反映了两相邻线圈之间相互感应的强弱程度。i1ψ1L1L2uL1uM2ψ12i2ψ2ψ21uL2uM1练习：写出左图所示两线圈端电压的解析式和相量表达式。第5页/共34页互感现象的应用和危害互感现象在电工电子技术中有着广泛的应用，变压器就是互感现象应用的重要例子。变压器一般由绕在同一铁芯上的两个匝数不同的线圈组成，当其中一个线圈中通上交流电时，另一线圈中就会感应出数值不同的感应电动势，输出不同的电压，从而达到变换电压的目的。利用这个原理，可以把十几伏特的低电压升高到几万甚至几十万伏特。如高压感应圈、电视机行输出变压器、电压、电流互感器等。互感现象的主要危害：由于互感的存在，电子电路中许多电感性器件之间存在着不希望有的互感场干扰，这种干扰影响电路中信号的传输质量。第6页/共34页6.1.3耦合系数和同名端两互感线圈之间电磁感应现象的强弱程度不仅与它们之间的互感系数有关，还与它们各自的自感系数有关，并且取决于两线圈之间磁链耦合的松紧程度。我们把表征两线圈之间磁链耦合的松紧程度用耦合系数“k”来表示：1、耦合系数通常一个线圈产生的磁通不能全部穿过另一个线圈，所以一般情况下耦合系数k<1，若漏磁通很小且可忽略不计时：k=1；若两线圈之间无互感，则M=0，k=0。因此，耦合系数的变化范围：0≤k≤1。第7页/共34页2、同名端为什么要引入同名端的概念？♣两互感线圈感应电压极性始终保持一致的端子称为同名端。♣电流同时由两线圈上的同名端流入(或流出)时，两互感线圈的磁场相互增强；否则相互消弱。实际应用中，电气设备中的线圈都是密封在壳体内，一般无法看到线圈的绕向，因此在电路图中常常也不采用将线圈绕向绘出的方法，通常采用“同名端标记”表示绕向一致的两相邻线圈的端子。如：··**同名端的概念第8页/共34页例判断下列线圈的同名端。1i111'22'·*分析···i22假设电流同时由1和2'流入，两电流的磁场相互增强，因此可以判断：1和2‘是一对同名端；同理，2和1'也是一对同名端。例判断下列线圈的同名端。分析线圈的同名端必须两两确定。2'3'1'1231和2’同时流入电流产生的磁场方向一致是一对同名端；2和3’同时流入电流产生的磁场方向一致也是一对同名端；*Δ3和1’同时流入电流其磁场方向一致，同样也是一对同名端。Δ**第9页/共34页例判断下图两线圈的同名端。已知在开关S闭合时，线圈2两端所接电压表的指针正偏。分析开关S闭合时，电流由零增大由1流向1'，由于线圈2与线圈1之间存在互感，所以*+M－US122'1'+－VS正偏当线圈1中的电流变化时，首先要在线圈1中引起一个自感电压，该自感电压的极性和线圈中的电流成关联方向，吸收电能、建立磁场；由于两个线圈之间存在互感，所以线圈1中的电流变化必定在线圈2中也要引起互感电压，这个互感电压正是电压表所指示的数值，因电压表正偏，所以互感电压的极性与电压表的极性相符，可以判断：uL－＋*1和2是一对同名端！第10页/共34页6.2互感电路的分析方法学习目标：掌握互感线圈串联、并联时的处理方法，熟练写出互感元件两端的电压表达式，了解互感线圈T型等效的方法。6.2.1互感线圈的串联互感线圈L1和L2相串联时有两种情况：(1)一对异名端相联，另一对异名端与电路相接，这种连接方法称为顺接串联(顺串），下左图所示；L1L2i*uL1M*uM2uL2uM1L1L2i*uL1M*uM2uL2uM1(2)一对同名端相联，另一对同名端与电路相接，其连接方法称为反接串联(反串)，下右图所示：第11页/共34页互感线圈的串联L1L2i*uL1M*uM2uL2uM1L1L2i*uL1M*uM2uL2uM11、两线圈顺串时，电流同时由同名端流入(或流出)，因此它们的磁场相互增强，自感电压和互感电压同方向，总电压为：即两线圈顺串时等效电感量为：2、两线圈反串时，电流同时由异名端流入（或流出)，因此它们的磁场相互消弱，自感电压和互感电压反方向，总电压为：第12页/共34页互感的测量方法*顺接一次，反接一次，就可以测出互感：即两线圈反串时等效电感量为：第13页/共34页6.2.2互感线圈的并联1、两对同名端分别相联后，并接在电路两端，称为同侧相并，如下图所示；L1L2i*uM*i1i2根据图中电压、电流参考方向可得：i=i1+i2解得u、i关系为：得同侧相并的等效电感量：第14页/共34页互感线圈异侧相并L1L2i*uM*i1i2根据图中电压、电流参考方向可得：i=i1+i2解得u、i关系为：得异侧相并的等效电感量：第15页/共34页6.2.3互感线圈的T型等效1、两个互感线圈只有一端相联，另一端与其它电路元件相联时，为了简化电路的分析计算，可根据耦合关系找出其无互感等效电路，称去耦等效法。两线圈上电压分别为：L1L2i1u1M*i2a*u2bcd变换可得：第16页/共34页T型等效电路L1－MMi1u1i2au2bcdL2－M图中各电感元件相互之间无互感，它们的等效电感量分别为L1-M，L2-M和M，由于它们连接成T型结构形式，因此称为互感线圈的T形去耦等效电路。同理可推出两个异名端相联时的去耦等效电路为：L1L2i1u1M*i2a*u2bcdL1+M－Mi1u1i2au2bcdL2+M第17页/共34页6.3空芯变压器常用的实际变压器有空芯变压器和铁芯变压器两种类型。本节介绍的空芯变压器，是由两个具有互感的线圈绕在非铁磁材料制成的芯子上所组成，其耦合系数较小，属于松耦合。变压器是利用电磁感应原理传输电能或电信号的器件。通常有一个初级线圈和一个次级线圈，初级线圈接电源，次级线圈接负载，能量可以通过磁场的耦合，由电源传递给负载。因变压器是利用电磁感应原理而制成的，故可以用耦合电感来构成它的模型。这一模型常用于分析空芯变压器电路。第18页/共34页L1L2i1uSM*i21*u201'22'R2R1左图所示为空芯变压器的电路模型。其中左端称为空芯变压器的初回路，右端为空芯变压器的次级回路。图中uS为信号源电压，u20为次级回路的开路电压。分析由图可得空芯变压器电压方程为：若次级回路接上负载ZL，则回路方程为：ZL应用举例第19页/共34页jXL1jXL2jωM*1*＋1'22'R2R1R+jXI1USI2－左图为空芯变压器的相量模型图，其中令：称为空芯变压器初、次级回路的自阻抗；把称为空芯变压器回路的互阻抗。由此可得空芯变压器的回路电压方程式：空芯变压器相量图第20页/共34页空芯变压器反射阻抗联立方程式可得：令式中为次级对初级的反射阻抗。反射阻抗Z1r反映了空芯变压器次级回路通过互感对初级回路产生的影响。另外应注意：反射阻抗Z1r的性质总是与次级回路阻抗Z22的性质相反。第21页/共34页引入反射阻抗的概念之后，次级回路对初级回路的影响就可以用反射阻抗来计算。这样，我们就可以得到如下图所示的由电源端看进去的空芯变压器的等效电路。当我们只需要求解初级电流时，可利用这一等效电路迅速求得结果。jXL11＋1'R1I1US－Z22ω2M2反射阻抗的算法不难记忆：用ω2M2除以次级回路的总阻抗Z22即可。注意：反射阻抗的概念不能用于次级回路含有独立源的空芯变压器电路！空芯变压器反射阻抗第22页/共34页例已知US=20V,原边等效电路的引入阻抗Z1r=10–j10。求:ZL并求负载获得的有功功率。实际是最佳匹配：**j10j10j2+–10ZL+–10+j10Z1r=10–j10解有功功率应用举例第23页/共34页6.4理想变压器(1)耦合系数k=1，即为全耦合；(2)自感系数L1、L2为无穷大，但L1/L2为常数；无任何损耗，这意味着绕线圈的金属导线无任何电阻，做芯的铁磁材料的磁导率μ无穷大。理想变压器是铁芯变压器的理想化模型。理想变压器的惟一参数就是一个称为变比的常数n，而不是L1、L2和M等参数，理想变压器满足以下3个理想条件：6.4.1理想变压器的条件理想变压器的电路模型：N1*N2i1u1－n:1*i2＋u2－＋第24页/共34页6.4.2理想变压器的主要性能1.变压关系N1*N2i1u1－n:1*i2＋u2－＋理想变压器在图示参考方向下，其初级和次级端电压有效值之比为：N1*N2i1u1－n:1*i2＋u2＋－右图示理想变压器的初级和次级端电压对同名端不一致，这时u1与u2相位相差180°，为反相关系。这点在列写回路方程时要注意。U1/U2=N1/N2=n2.变流关系理想变压器在变换电压的同时也在变换着电流，其电流变换关系为：I2/I1=N1/N2=n第25页/共34页3.变阻关系理想变压器在正弦交流电路中还表现出变换阻抗的特性，如下图所示：*n:1＋－*＋－ZL式中的Z1n是理想变压器次级对初级的折合阻抗。实际应用中，一定的电阻负载ZL接在变压器次级，在变压器初级相当于接（N1/N2)2ZL的电阻。如果改变理想变压器的变比，折合阻抗R1n也随之改变，因此利用改变变压器匝比来改变输入电阻，实现与电源的阻抗匹配，可使负载上获得最大功率。+–n2ZL第26页/共34页N1*N2i1u1－n:1*i2＋u2－＋图示参考方向下，理想变压器的特性方程为：理想变压器的特性方程告诉我们它具有变换电压、变换电流和变换阻抗的性能。由于其特性方程均为线性关系，又说明理想变压器本身无记忆作用，即它无储能本领。理想变压器P=0，说明理想变压器不耗能。可见：理想变压器的任一瞬间消耗的能量：理想变压器在电路中既不耗能也不储能，只起对信号和能量的传递作用。理想变压器的耗能第27页/共34页思考回答1、理想变压器必须满足什么条件？2、理想变压器具有什么性能？3、下图中，若n=4，则接多大的负载电阻可获得最大功率？接2.5Ω负载电阻时可获得最大功率。*n:1＋－80Ω*RL80Ω第28页/共34页6.5全耦合变压器全耦合变压器比理想变压器更接近实际的铁芯变压器，也是实际铁芯变压器的另一种电路模型。当实际的铁芯变压器损耗很小可以忽略，并且初级和次级之间不存在漏磁通，即耦合系数k=1时，称为全耦合变压器。全耦合变压器显然满足理想变压器三个理想条件中的两条，全耦合变压器的初级、次级电感量L1、L2及互感M是有限值，不象理想变压器那样为无穷大。6.5.1全耦合变压器的定义全耦合变压器与理想变压器一样具有变换电压、变换电流和变换阻抗的特性。不同的是，全耦合变压器由于自感和互感为有限值，因此存在激磁电流。6.5.2全耦合变压器的等效电路第29页/共34页左图所示是全耦合变压器的电路图，虚框内为全耦合变压器的图符号。L1*L2i1uS－M*i2＋ZLi0*L1i1uS－n：1*i2＋ZLi1'全耦合变压器的电感量为有限值，因此建立磁场需要激磁电流i0，即电源需供给初级的电流:i1=i0+i1'i0L1i1uS－＋n2ZLi2/n把理想变压器的折合阻抗考虑进去，我们又可得到左图所示是全耦合变压器的电路模型图，这也是分析实际铁芯变压器常用的方法。全耦合变压器的等效电路第30页/共34页6.5.3全耦合变压器的变换系数全耦合变压器的耦合系数k=1，即M2=L1L2，有：根据自感和互感的定义：将自感和互感定义代入到上面式子中：第31页/共34页由上述推导可得全耦合变压器的变换系数为：思考回答1、具备什么条件的变压器是全耦合变压器？画出全耦合变压器的等效电路。2、一个全耦合变压器的初级线圈并联一电容C，次级线圈接电阻RL，当初级线圈接理想电压源时电路处于谐振状态，若改变匝数比n的值，电路是否仍然谐振？为什么？第32页/共34页本章内容结束！第33页/共34页