[doc] 前轮定位角对汽车转向回正作用的影响
前轮定位角对汽车转向回正作用的影响
2003年(第25卷)第2期
汽车工程
AutomotiveEngineering2003(vd.25)No.2
前轮定位角对汽车转向回正作用的影响
薛立军
(哈飞汽车制造有限公司,哈尔滨150060)
2003047
[摘要】利用数学方法,通过将前悬挂系统简化为相关杆系,论述了车轮外倾角,主销内倾角和后倾角以及转
向轮转角改变时对汽车转向回正作用的影响,并求出了使汽车具有转向回正作用时,上述有关角度之间的数学关
系.
叙词:汽车.前轮定位.转向回正
TheEffectofFrontWheelAlignmentontheSteering
ReturnabilityofaVehicle
XueLUun
MotorCo.Lid.,Harb/n150060
[Abstract]Inthepaper,bysimplifyingthefrontsuspensionintoaninterrelated
linkagesystem,theeffect
ofcamber,caster,kingpininclinationandsteeringwheelangleonsteeringretu
rnabilityofavehicleisdiscussedin
detail.Andithasbeenfoundthatcertainrelationshipamongabove-mentione
dparameterswillmakevehiclehave
thebeststeeringreturnability.
Keywords:Automobile,Frontwheelalignment,Steeringreturnability
1引言
汽车的前轮定位是指前轮,悬架系统元件及转
向系元件安装到车架(或车身)上的几何角度和尺寸
须符合一定的要求,保证汽车直线行驶的稳定性,转
向轻便性及良好的转向回正性,同时减少轮胎的偏
磨损和机件的磨损…1.其内容包括车轮外倾(角
a),主销内倾(角B),主销后倾(角7)和车轮前束等.
随汽车工业和技术的发展,传统的前轮定位角的取
值范围有了较大的变化,甚至出现了与传统取值相
反的负值.此文用数学的方法,对前轮定位角对汽
车转向回正作用的影响进行分析.
2模型的建立与基础分析
设主销后倾角7=0.以右前转向轮为例,将主
销,前轮及有关部件简化成如图1所示的平面杆系
ABCD.卢为主销内倾角,口为车轮外倾角,AB为主
销轴线,D为转向轮中心,B为主销轴线延长线与地
面交点,C为轮胎接地点,BC为主销偏移距,用字母
c表示,DC为车轮半径r.
y
图1简化杆系
转向回正作用的机理是:当车轮由原来的位置
CD经转?后转到C,D时(即DAD=?),因主销
向内倾斜,转向轮接地点C转到C点后将陷到路面
以下某处,但事实上是不可能的.汽车前部只能向上
原稿收到日期为2002年6月4日.修改稿收到日期为2002年8月
13日.
2003年(第25卷)第2期汽车工程
抬起相应的高度,同时,悬架和轮胎被进一步压缩.
使这种趋势作为势能储存起来.一旦外力消失,储存
的势能得以释放,转向轮在汽车前部重力的作用下.
就试图恢复原来的直驶位置,使汽车自动回正[2I.
可以看出.回正作用随轮胎接地点假想的下陷距离
的增大而增大.因此,只要在此杆系中,求出C点的
下陷距离随O.J,口,的变化关系即可.在图1中,已知
口,,DAD=,IDCI=r,设IADI=a,求证
如下.
过D做DM上AB于M,连MD,DD,同时做
CN上AB延长线于N,连NC,CC,则可知
DMD=CNC
在ADAD中
IDD12=IAD12+IAD12—2IADIlADIcosLDAD
口
2+a2—2a2cos
=2a(1一COSta0)
在RtAAMD中,IADI=a,ADM=
则IMDI=acos
故IMDI=IMDI=acos~
在ADMD中.设DMD=,则同时CNC=,
?BcI,=(IMD1+Ij?[),1一IDD”12)/2IMDIIj?[),I
=
[a2?s2p+a2cos2一2a(1一?s)]/
(2acos?acosp)
=
(coso.~一sin2f1)/cos2
由于C为前轮转过角
后的轮胎接地点的假想转移
点,那么.做CK上CN于K,则
K为C点到原杆系平面的投
影,再做KG上BC于G,KG的
长度即为假想的轮胎下陷距离
F.即求出KG的长度即可.
在ABCN中
图2偏转示意图
rsina—rcosatanfl lBCI=a—
BCN=
则ICNI=IBCIcos
=
(口一rsina—rcosatanf1)cos~
当NC经转转到NC时(见图2),可求
CKI=ICNI(1一COSr.~)
=
(a—rsina—rcosatanf1)cosfl(1一c0s)
=
(a—rsina—rcosatanf1)COSfl
[1一(cos~一sin2f1)/cos2f1]
=
(口一rsina—rcosatariff)(1一o~)/cosp
而F(Ot,,)=IKGI
=ICKIsinfl
=
(a—rsint/一rcosatanf1)tan~(1一o(】sc,’)(1)
分析式(1)可以看出(口一rsina—rcosatanf1)
实为主销偏移距C.
3具体论述
3.1Fl口.声.?)随?的变化情况
转向轮转角是在汽车行驶过程中的常见因素.
它与汽车的转向回正有着密切的联系.且在以下的
分析过程中,起着一定的基础作用.因此对其也进行
了论述.
式(1)中将口,p看作常数,考虑fat)的实际意义,
设co2>?l且fat)l,co2?(0,n/2)
?F((1’)=F(cl,2)一F(?1)
=
(a—rsina—rco~tanl3)tanl3
(cos~l—COSt~2)(2)
当车轮向相反方向偏转时,根据余弦函数的性
质可知,其结果与此同.考虑汽车转向的单一方向
性.有
(1)当C=0或p=0,即主销偏移距或主销内倾
角二者其中任何一个为零时,式(1)和式(2)恒等于
零.即汽车的转向回正性不随转向轮转角的变化而
变化.
(2)当C>0,且p>0,即汽车的主销偏移距和主
销内倾角同时为正时,AF(?)>0.汽车的转向回正
性随转向轮转角的增大而增大.
(3)当C>0,且p<0,即汽车具有正的主销偏
移距和负的主销内倾角时,AF(?)<0,汽车的转向
回正性随转向轮转角的增大而减小.
(4)当C<0,且p>0,即汽车具有负的主销偏
移距和正的主销内倾角时,AF(?)<0,汽车的转向
回正性随转向轮转角的增大而减小.
(5)当C<0,且p<0,即汽车的主销偏移距和
主销内倾角同时为负时,AF(?)>0.汽车的转向回
正性随转向轮转角的增大而增大.
3.2F(口..?)随口的变化情况
由式(1)可求
BF/Ba=(a—rcoscl+rsinatanl3)tanl3(1一cos~)
=
[a+rsin(a—arcsincos2~)]tanB(1一a嫩l’)
(3)
从上述分析可知
(1)若p=0,则式(1)和式(3)恒等于零,即汽车
的转向回正性不随车轮外倾角的改变而改变.
(2)若p>0,且口>arcsincos2p—arc’sin(a/r)
汽车工程2003年(第25卷)第2期
时,aF/>0,即汽车的转向回正性随车轮外倾角
的增大而增大.
(3)若8>0,且a<arcsincos2/3一arcsin(n/r)
时,aF/3a<0,即汽车的转向回正性随车轮外倾角
的增大而减小.
(4)若p<0,且a>arcsincos213一arcsin(n/r)
时,aF/,0,即汽车的转向回正性随车轮外倾角
的增大而减小.
(5)若p<0,且a<arcsincos2~一arcsin(a/r)
时,aF/>0,即汽车的转向回正性随车轮外倾角
的增大而增大.
3.3FI口,,to)随的变化情况
式(1)可变化为
F(e,p,(1’)=[(a—rsine)ta邙一
rcosatan213](1一cosoJ)(4)
从式(4)中可以看出,(1一cl26~)项对文中所提
问题的讨论无影响,为简便起见,略去此项,有
F(p)=一rcosatan2~+(a—rsine)ta邙(5)
式(5)是一个以tara为自变量,F(B)为因变量
的二次函数.因r?恒大于零,可知此抛物线开
口向下,该函数取得极值的条件为
ta邙:(a—rsina)/2rcosa,
即8:arctan[(a—rsina)/2reosa](6)
或rcosatan~=c(7)
此时,F(p)?m=(a—rsine)/4rcosa.故有
(1)当p<arctan[(a—rsine)/2rcosa]或
roosata邙<c时,F(p)随p的增大而增大,即汽车的
转向回正性随主销内倾角的增大而增大.
(2)当尽>arctan[(a—rsine)/2reosa]或
rcosatar~>c时,F(p)随p的增大而增大,即汽车的
转向回正性随主销内倾角的增大而减小.
(3)需重点指出的是:当8=arctan[(a—
rsina)/2rcosa]或rc0tan8=c时,汽车的转向回
正性最好.
4结论
通过模型的建立与分析,对前轮定位角对汽车
转向回正作用的影响进行了分析和论证.计算出了
使汽车具有最好的转向回正作用时,有关角度之间
的关系.
另外,分析了各角度为负值的有关情况.在实
际的生产和实践中,这种情况已经出现.例如,前轮
外倾为负,可以保证小汽车有良好的转弯性能,以利
于提高其行驶的安全性L4I.
参考文献
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2余志生.汽车理论.北京:机械工业出版社.1994
3郎全栋.郎峥蝾.汽车前轮定位新说.汽车杂志.1996(1)
(上接第159页)
越小,输出力越大.在实际运用中取一般在0.5mm
左右,太小会影响高速时的性能.
根据磁流变效应设计的磁流变液体阻尼器具有
结构紧凑,功耗低,阻尼力大,动态范围广,响应速度
快等特点,其阻尼力可通过调节外加电流来控制,在
汽车工程上有广泛的应用前景.从材料流变特性和
动力学,机械学,电磁学的角度出发建立了磁流阻尼
器的动力学模型,应用该模型可由磁流变阻尼器设
计参数得到其动力学特性曲线,模拟计算结果与试
验结果相接近.文中提供的磁流变阻尼器动态设计
方法可用于磁流变阻尼器设计并预测其性能,可以
用于磁流变阻尼器的控制.
参考文献
1MarkR.JoHy.JonathanW.Bender.andJ.DavidCarlson.Properties
andApplicationofCommercialMagnto—rheologiealFluids.SPIE
5thAnnualInternationalSymposiumonSmartStructuresandMate—
rials.Marchl5.1998.SanDiego
2TammySimon.MoadhagandComputationoftheOverallMagnetic
PropertiesofMRFluids.36thInternationalContl-OlCordemee.1997
3JohnP.Coulter.KeithD.WeissandJ.DavidCarlson.Engineering
ApplicationsofEleetro-rhedogiealMaterials.Jourr~ofIntelligent
MaterialSystemandStructure.1993
4MateriaLsDivisionofLordCorporation.DataofMRF1uidMaterial
SpecificationProvidedbyLordCorporationforRhenoneticMRF一
132LD