【doc】电阻率各向异性和渗透率各向异性关系研究

【doc】电阻率各向异性和渗透率各向异性关系研究 电阻率各向异性和渗透率各向异性关系研 究 t 第16卷?第2期令狐松译:电阻率各向异性和渗透率各向异性关系研究7 电阻率各向异性和渗透率各向异性关系研究 令狐松译 (中国石油集团测井有限公司技术中心) 摘要电阻率各向异性是储量估算的关键,而渗透率各向异性是有效开采油气的关键.目 前可以用新的电缆式多分量感应测井仪来测量电阻率各向异性,还难以直接测量或确定渗透率各 向异性.因此,建立电阻率各向异性和渗透率各向异性的关系,用R}l:R预测k:k,是有益的(这 里,k,l(}1分别为垂直和水平渗透率,,R}1分别为地层电阻率的垂直和水平分量). 我们知道,电阻率各向异性和渗透率各向异性都与研究范围有关.我们在地层各向异性性质 研究中定义三种尺度:1.微观范畴,直接与单一组分(即砂岩和泥岩)的性质有关;2.宏观范畴,中间 范围,由仪器的垂直分辨率所定义.大多数测井仪器都不能够分辨出薄层状砂泥岩层序中单个薄 层.在这种情况下,"宏观各向异性"可以用已知的并联和/或串联导体的规则来描述;3.储层范畴, 各向异性由相对不渗透泥岩层中缝隙形成的相互连通孔道所控制. 我们已开发出一种数值模拟软件,能够在这三个尺度范围内模拟任意三维的,周期结构的电阻 率各向异性和渗透率各向异性,模拟结果可以用已知的分析解来验证.我们用这种模型研究了储 层的各向异性,发现储层各向异性与泥岩和砂岩的横向范围有关.我们通过改变砂岩和泥岩的厚 度,研究了有效厚度与总厚度之比对电阻率各向异性和渗透率各向异性的影响. 我们从研究中得出如下结论:电阻率各向异性和渗透率各向异性间的相互关系并非不紧密. 在较小范围内,这种关系是由孔隙空间性质的空间分布所控制的;而在较大储层范围内,则是由砂 岩体和泥岩隔层中缝隙的空间分布所控制的.- 我们对2维结构的数字和理论分析表明,电阻率各向异性和渗透率各向异性对于相反特性对 比的构造单元是一致的.这就暗示,流体和电流流动各向异性是相等的.然而,这一结论对规则的 3维几何体却不成立,一般地,对薄砂泥岩层序,宏观尺度储层范围内,其渗透率各向异性与电阻率 各向异性之间没有什么相关性. 引言 渗透率各向异性用由垂直渗透率与水平渗透率 之比来量度,是油气开采中的重要参数.在石油工 业钻取垂直井和接近垂直的井时,垂直渗透率与水 平渗透率之比k:k主要用于锥进计算,和储层模 拟研究来拟合以控制储层中第二个气顶出现的速 率.然而,现在作业者选择钻取水平井,近拟水平的 井或垂直井时,了解渗透率各向异性可以提供钻取 最佳井轨迹所必要的关键信息.例如,如果储层比 较均匀,k:lch接近于l,那么钻水平井是非常有益 的.然而,储层为薄层状,k:k小,那么选择钻取垂 直井或近似垂直的井. 我们在本文中研究渗透率各向异性和电阻率各 向异性的关系.考虑三种尺度:微观范围,宏观范围 和储层范围.微观尺度上,各向异性是由沉积过程, 砂岩和砂泥岩层的岩石物性控制着.而宏观尺度和 储层尺度上,各向异性也是由地质过程控制的,尽管 储层不一定是同期沉积的.而在宏观尺度上,地质 过程包括洞穴,根茎和遗迹化石;在储层尺度上,其 过程与砂岩体,泥岩和页岩岩塞的毗邻有关. 电阻率各向异性和渗透率 各向异性及其尺度依赖性问 宏观各向异性源于单层性质的差异.对于薄砂 8测井技术信息2OO3年 岩层,单个砂岩组分的电阻率和渗透率不同,但大小 可比.粗砂和细砂的电阻率比为一3到5,渗透率比 为一1O到100.因此,粗砂和细砂对宏观各向异性 性质的形成有贡献. 对于层状泥质砂岩,薄层特性差异非常大.电 阻率比约为2到20,而渗透率比可为5O或更多.因 此,对于层状泥质砂,尤其是对渗透率,情况完全不 同.砂岩层渗透率(100—10,)大;泥岩层渗透 率非常低(O.001一lmd),对垂直于储层的流动起到 一 个非渗透屏障的作用.这种层状泥质砂岩的垂直 渗透率越高,那么非渗透性泥岩层中裂缝的"连通 性"就越大,尤其是在岩心和仪器垂直分辨率水平 上. 我们在研究中定义三种尺度(见图1): ? 微观尺度指单层砂岩和单层泥岩的性质. 两种岩层可能具有内在的各向异性; ? 宏观尺度指砂,泥岩混合沉积层.砂泥岩 层序产生了"宏观各向异性"; ? 储层尺度考虑更大的体积,还包括相互连 通孔道,小的砂岩缝隙或孔道夹杂有非渗透泥岩层. 缝隙提高了垂直渗透率,因此是我们的主要研究内 容. 图1薄层状储层研究的三种尺度 我们由Hovorka等发表的Frio地层(见表1,附 录A)(略一编者注)沉积物资料得到了储层渗透 率和渗透率各向异性指示.这些数据说明了沉积环 境对大的沉积单元的性质的影响. 对于微观尺度,我们将层状介质分为两种不同 类型:薄砂岩层和砂一泥岩夹层.这两种薄砂岩层 的电阻率和渗透率关系明显不同.对薄砂岩层,尤 其是双峰砂岩(由Sehon等提及),其电阻率和渗透 率关系Sehoen等人进行了研究,本文仅作一. 本文在微观尺度,宏观尺度和储层尺度上研究砂一 泥岩夹层的电阻率和渗透率关系. 我们在研究中使用了数值模型和解析解来研究 泥岩和砂岩薄层的排列对宏观尺度和储层尺度的影 响.分析解可用于评价储层侧向非均质性影响. Prats发表了用于渗透性介质中非渗透性渗透镜体 的简单的2维模型计算.我们将他们的结果与. 我们的3D模型计算进行对比.在Belgrave和Bora 的数值研究中,考虑了水平方向泥岩出现频率,大小 和排列方式对油气井产能的影响. 岩石物理学基础 原理多孔岩石中电流和流体流动遵循下列两 个结构相同的基本的数学方程: 欧姆定律:=o?gradU 达西定律:=k?gradp (1) (2) 这里,是流体粘度.孔隙空间中的电流流动和流 体流动这种相似性和事实表明:两种流动类型十分 相似,对各向异性的行为应该相似.但以岩石物理 学观点,单个岩石组分间存在明显的差异,这种差异 导致了更为复杂的情况: ? 在纯地层,一级近似时电导率与孔隙大小无 关,仅由总的孔隙横剖面积控制:而渗透率强烈地受 孔隙大小(或颗粒大小,d;常用k(12比描述)影响. 因此,薄砂岩层(如浊积岩中发现的细和粗粒成分的 薄层)表现出十分不同的渗透率各向异性以及电阻 率各向异性,后者源于一种砂岩成分到另一种砂岩 成分的束缚水饱和度的变化.双峰砂岩的情形已由 早先的一篇文章讨论过.Sehoen等人证明可结合新 的多分量感应测井仪(3DEXTM)的电阻率各向异性 数据和NMR一数据(孔隙度,孔隙大小信息)可以估 算k,kh; ? 如果存在泥质(分散泥质砂岩),那么泥质使 电导率增大却使渗透率降低.泥质对储层电性质的 影响取决于泥质分布(如分散的或层状的),可由大 量的"泥质砂岩"方程得到.尽管我们总结了几种方 法来论述泥质砂岩中渗透率的降低,但是完全彻底 的讨论超出了本文的研究范围. ? ? ? 第16卷?第2期令狐松译i电阻率各向异性和渗透率各向异性关系研究9 层状泥质砂岩的电特性和渗透特性可用平行和 垂直于储层流动的方程来描述. 粘土和泥岩渗透率描述纯砂岩的电阻率和渗 透率模型是存在的,通常认为泥岩相对来讲是不渗 透的.我们在本节中重新选择了几篇已发表的有关 粘土和泥岩渗透率的文献. Luffel等叙述了实验室测量泥盆纪(Devonian)泥 岩岩心的骨架气体渗透率方法.两口井的23块岩 样给出了骨架渗透率l【m=0.2—19×10,rnd.Best 和Katsube注意到,"对各种岩石类型来说,泥岩渗透 率最低(1O,10.ma)". Best和Katsube在研究中确定泥岩渗透率是作 为压力的函数而降低,并得出一个指数关系式.孔 隙大小分布控制着泥岩渗透率.Katsube等发表了 泥岩渗透率及其与孔隙大小分布关系的结果.通 常,泥岩描述为单峰孔隙分布. Revil和Cathles发表了泥岩渗透率的系统分析 方法,找到了渗透率和孔隙度的高度相关性: k:4?10?(3) k的单位为md.尽管通常孔隙度小,但渗透率 与孔隙度的相关性却非常高(孔隙度指数为7或更 高).图2总结了在最近文献中找到的泥岩渗透率 (见表Bl,附录B)(略一译者注).泥岩的渗透率 低与骨架值有关;渗透率随含砂量的增加而增加. 图2如图所示泥岩渗透率. Mesri和Olson已经测量了纯粘土的渗透率.表 B一2(附录B)(略——译者注)总结了粘土和泥岩渗 透率数值.粘土渗透率与粘土矿物的比内表面为反 相关关系.随着表面面积的增加,大量的水(粘土束 缚水)不参与流体流动,导致渗透率降低. Mesri和Olson也以幂律形式得出了的不同粘土 类型的渗透率和孔隙度的关系式: ,,3m k=k.'【毒J(4) 这里,lco为参考孔隙度处的渗透率.指数m为 2.3—4.1. Vemik发表了渗透率一孔隙度一粘土含量相互 关系研究.他由改写的范布伦(VS/1Baaren)粘土方 程着手导出了以下的粘土渗透率(rIld) 膨润土(Dd=0.13/an):k=1.7?声 伊利石(Dd=2.6/zm):k=6.8?l02?声.(5) 这里,Dd为主要颗粒直径,tan. 渗透率估算 分散泥质砂岩渗透率为了简化起见,我们只 考虑两种类型泥质砂岩f分散粘土或泥质砂岩,层状 泥质砂岩.在分散泥质中,粘土或泥质颗粒分布在 孔隙空间,降低了"有效横截面",因而降低了渗透 率.粘土或泥质含量(V)是有限的,V值为0 . 各种关系式和模型描述了分散粘土和泥岩对泥 质砂岩渗透率的影响.我们概述如下两种: ? Revil和Cathles对分散状泥岩和结构泥岩的 情况描述了这种影响.他们从孔隙度为,渗透率 为I(sd的纯砂岩开始考虑.然后用泥岩填满砂岩孔 隙,以降低孔隙度;渗透率的降低仅仅受孔隙度的影 响.Revil和Cathles把这种类型的混合物比作为"粘 土状"砂岩.这种类型砂岩除了体积命名法外,与分 散泥质砂岩没有区别; ' Vemik用了一般的幂律形式校正了粘土含量 的影响(Vd,干粘土体积与总岩石体积之比),用以 描述固结差的泥质砂岩的渗透率: k=k0?exp{一[k?exp(一?)])(6) 这里,l(0为Vd=0时的渗透率;k,p为经验拟合常 数.方程为三项多项式近似. 层状泥质砂岩渗透率在层状泥质砂泥岩层 中,渗透性的砂岩层被低渗透性泥岩分开;水平(平 行于储层),垂直(垂直于储层)方向上宏观尺度和储 层尺度渗透率不同,引起渗透率各向异性.泥质含 量V在0一l之间变化,其值为0l.砂岩与砂岩 10测井技术信息200B年 加泥岩的比即为有效厚度与总厚度的比值. 我们在下节中只叙述层状泥质砂岩,不区分宏 观尺度和储层尺度,因为我们认为这两种尺度下的 电流和流体流动的物理学性质在本质上相同. 层状泥质砂岩各向异性我们对层状泥质砂岩 使用层状模型.对于电阻率,电流平行于层面(水 平)流动,有 【+](7) 这里,V为层状泥岩体积含量,为砂岩部分的电 阻率,为泥岩部分的电阻率.我们假定砂岩(, )和泥岩(,)的微观特性为各向同性.这 里,I(日d为砂岩部分渗透率,I(|ll为泥岩部分渗透率. 对于垂直于层面(垂直)的电流流动,有 R=(1一)?Ra+?R(8) 电阻率各向异性比为 = Ro = 1+(1一)?[Ra+Ra,一2](9) 对于方向平行于层面(水平)的渗透率,有 kh=(1一)?ka+?k(10) 对于方向垂直于层面(垂直)的渗透率,有 ‰=【+鲁] 渗透率各向异性比为 = kh = l+(1一)?[ka+k,h一2](12) 由这些简单的模型公式得出电阻率和渗透率各 向异性具有相同的函数形式.然而,在我们考虑控 制比值/,KJI(日h的大小级别时,差异却变得明 显.设V=0.5,得到正常的电阻率各向异性和渗 透率各向异性比值明显不同: ? 电阻率比/=10,102,其电阻率各向异 性比为R=3.01,25.5; ? 渗透率比I(日d/I(日h=10,lO",其渗透率各向异 性比为=25.5,2500. 渗透率对比要比电阻率对比大得多;这就导致 渗透率各向异性大得多.然而,这些简单的模型并 不能说明非渗透层(相对而言的)中的裂缝,这些裂 缝明显地使垂直渗透率增加,宏观尺度和储层尺度? 渗透率各向异性降低.我们在下节中用所谓的"一 taicheese"模型分析非渗透层中孔洞的影响. 描述宏观尺度和储层尺度 各向异性的tajCheese模型 由上述考虑,我们得出:层状泥质砂岩系统的视 垂直渗透率极小.然而,我们在那些考虑因素中,并 没有包括非渗透性泥岩层因孔洞存在而破裂的可能 性.为了研究泥岩层中孔洞的影响,我们构建了由 多层组成的数值模型.使得低渗透层具有规律的空 间孑L洞,增强垂直方向的流通.这些孔洞使泥岩层 模型看起来更象"阿尔泰(AltO)"或"瑞士(Swiss)"干 酪. 在MtaiCheese模型中(见图3),每层都有一定 的厚度.在泥岩层具有渗透性孔洞的同时,砂岩层 是均匀的和渗透的.我们假设: ? 图3研究电阻率和渗透率各向异性的AltaiCheese模型 ? ? 所有的孔洞都是矩形的,相同的; ? 孔洞位于统一的矩形格子的节点处; . 所有的砂岩层厚度为,所有的泥岩层厚度 为; ? 泥岩层是相同的,但可在水平方向上相互改 变; 第16卷.第2期令狐松译:电阻率各向异性和渗透率各向异性关系研究11 ? 孔隙具有不同于泥岩和砂岩的渗透性和电特 性; ? 砂岩,泥岩和孔洞的传导率(渗透性或电性) 分别为,Q出和Q. 我们由数值模型计算渗透率和电导率的视张量 .张量Q由以下元素构成 nn, nnI nnj 基于地质考虑,我们利用参数问的如下约束和 关系式: ? 水平井眼维数dI,也要小于水平间距H,H; ? 泥岩几乎是不渗透的,即它的渗透率要比砂 E , 暑 暑 E & 芑 e & A 《 岩和孔洞的渗透率小几十; ? 比较整个区域的电导率,即电导率比值不超 过20. . 为了拟合,我们开发了3D软件——MAcRO1]E=N (MACROscopic,IENsor,见附录C和D)(略——译者 注).图4—6给出了某些拟合结果.在这些实验 中,我们设定I-t,=,dI=,=. 图4,6包含了渗透率的结果;图5显示了电阻 率结果;每张图中都给出了改变后的,未改变的结 果.当改变后,层与层间的孔洞水平偏移半个孔洞 距离;当未改变时,全部泥岩层中孔洞呈垂直排列. 我们研究了图4,图5中孔洞大小的影响,图6中泥 质含量V出或有效厚度/总厚度比值的影响.图4,6 也显示了简单的一维等效回路的计算结果. 图4水平和垂直视渗透率(渗透率),孔洞相对面积(a=(dI也/H)交会图.用 3DMACR(YlEN编码模拟,用1D并联一 串联回路规则计算.dI==lmm;H=Hy;=5×103md;:2×103md;考虑两种泥岩渗透率 值:lmd{~和b),0.Olmd(c 和d). 叩l{叩叩荔nnn , ,................... \ = 叩 n 12测井技术信息2OO3年 图5水平和垂直视电导率(电性)一孔洞相对面积(q=(dI/HI)交会图.用 3DMACROTEN编码模拟,用1D并联一串 联回路规则计算.dI==lmm;H~=;=5×10,Sm;o~=1Sm;o~=0.2. 图6水平和垂直视电导率(电性)一有效厚度/总厚度比(Ld/(Ld+)=l—V)交会图.用 3DMACRO'IEN编码模拟, 用1D并联一串联回路规则计 算.dI==lmm;H~=;q=2.44x10;Ld+=2mm;I~=5xlmd;K=5×lmd. 视渗透率张量的水平分量和视电导率张量的各 个分量都仅受泥岩孔洞的影响.也即是,可以忽略 孔洞,也可用一维等效回路计算上述的张量分量. (+),) 这里'a=器. =d(1一)+d注意,a是孔洞在xy坐标面中的面积.方程 (14)遵循对泥岩层采用并联回路原则,而对整个系 .i}竺=.i}(1一)+.i} + ,la,d+L,h/a 统采用串联回路的原则. 假设孔洞为砂填充,孔洞面积a小,那么视垂直 = (+),,渗透率为 视渗透率的垂直分量强烈地依赖于硼的 (k,h/k),(15)一口+()/, 大小和孔洞渗透率k.对未改变的泥岩层,视垂再假设l(_II/l(日d<<l ,有 直渗透率近似于这样一个值: ? ? ? ? 第16卷?第2期令狐松译:电阻率各向异性和渗透率各向异性关系研究13 等一(口+)) 讨论 ,.,,给出Prats模型用MACROTEN软件的一个数学拟 (6合 .结果与Prats已公布的结果一致. 模拟结果我们对舢【ai模型(图4)总结如下: 当泥岩层相互改变时,垂直渗透率要小于方程(14) '的计算结果.差值大小取决于孔洞偏移的幅度,这 种差别为3D流动效应引起. 我们在图4a,4b中观察到:当a小于l(_Il/时, 渗透率不依赖于ct;而当泥岩层相互改变时,垂直渗 透率要小于方程(16)的计算结果.孔洞问增加的流 体横过通道可解释垂直渗透率l(:的降低.方程 (16)可写成如下形式 一 (也)(17) 由方程(17)可得出砂岩渗透率的降低会引 起垂直渗透率的降低.当小于l(_Il时,孔洞 的改变不再影响垂直渗透率(图4b). 由于电导率几乎与孔洞大小无关(图5),垂直 渗透率强烈地受孔洞大小的影响(图4),因此可以 得出结论:aiCheese模型中的渗透率各向异性和 电各向异性无关. Prats模型和Ahai干酪模型的对比Prats研究 了电各向异性和渗透率各向异性.Prats模型使用 2D非常薄的,平面的,非渗透泥岩夹层(泥岩)具有 并联方式的狭窄张开缝,均匀介质中的一定长度条 带.泥岩夹层完全导电(图7).这一点与舢【ai模型 不同,AJtai模型中的泥岩层具有一定厚度,不导电, 渗透,而且泥岩层有3D张开缝与上下砂岩层连通. 很显然,Prats模型为舢【ai干酪模型的一种隋况.图8 图7研究各向异性的Prm模型图.所模拟的泥岩层 非常薄.不渗透(渗透性)但非常导电(电性). 图8Prm2D模型:泥岩夹层中张开缝的不同值处的 "视渗透率各向异性,伸张系数2W/H''交会图. 由Prats模型和Altai干酪模型的不同可得出几 个重要结论: ? 在Prats2D模型中,三个方向上的电导率和 渗透率不同.我们不把水平面)【),上的电阻率和渗 透率视为各向同性,这是因为Y方向上的长度有限. 另一方面,这一点符合"横向各向异性",这一十分重 要的实际情况,尤其是薄层状砂泥岩.我们可在AJ— tai模型中重新进行横向各向异性; ? 在舢【ai模型中,物质参数为有限值,我们发 现了2D,3D模型的重要区别.在具有物质特性的 相反对比值的2D模型中,各向异性比值相同.这 一 点对3D模型不真实(详细的叙述见附录D)(略 —— 译者注),且电阻率各向异性和渗透率各向异性 无关; ? 2D假设结果和Prats模型中的泥岩夹层完全 不渗透(渗透性)却非常导电(电性),渗透率各向异 性和电导率各向异性完全相同.在舢【ai模型中,渗 透率各向异性和电导率各向异性无关. ? 这两个模型中,水平电流趋向于集中在低阻 抗的薄泥岩层.在Prats模型,垂直流向于张开缝的 水平电流不可避免地流过导电泥岩条带间的砂岩 "电桥"(见图9).这些电桥为2D模型中整个水平 电阻率的主要部分.在3DAJtai模型中,薄泥岩层 中的电流在砂岩夹层"周围"流动(图l0)而不离开 泥岩层.由于砂岩夹层的体积小,因此它对ai模 型中的水平电阻率影响微不足道. 111 参兰口..c七.AIu芒一AA一^d2Io-Ic《O 测井技术信息20O3年 图9Prats模型中砂岩电桥控制水平电导率 图10Altai模型中穿过泥岩层3D电流回路 结论 我们已经研究了电阻率各向异性和渗透率各向 异性的关系.我们将问题分为三种尺度:微观一,宏 观一和储层范畴.我们对微观尺度考虑各向异性的 两种起源:1)薄砂岩层颗粒大小不同控制了束缚水 饱和度,影响了水平和垂直电阻率,引起电阻率各向 异性和渗透率各向异性.岩石物理性质控制了电阻 率,渗透率仅与电阻率各向异性和渗透率各向异性 有关.这种类型砂岩Schoen等曾经报道过;2)层状 泥质砂岩,相对而言,其高阻,渗透性砂岩被低阻(电 导性),非渗透泥岩所分离. 层状泥质砂岩情况在所研究的三中尺度内都出 现过,并且是研究的主要焦点.据已发表的资料,我 们总结出砂岩渗透率和泥岩渗透率间的差别异常的 大(O(1o')),而砂岩电阻率和泥岩电阻率间的差别 中等(0(10)).从这一点,我们不难看出视垂直渗 透率是由非渗透泥岩中伸张缝控制的,用数学拟合 研究视电导率和渗透率张量.我们引用舢【ai模型 来研究这些孔洞对电导率和渗透率张量的影响. 舢模型是基于电流通性和流体流通性由相 同形式的场方程(欧姆定律和达西定律)控制这一事 实.但砂岩和泥岩的电性和渗透性上的明显的差 异,泥岩层张开缝的影响引起了视垂直传导率(电性 的和渗透性的)明显差异.因为电导率和电阻率几 乎不受泥岩层中(渗透性孔洞)高阻夹层存在的影 响,而视垂直渗透率强烈地受这些孔洞的大小,频率 的控制,其电各向异性和渗透率各向异性间不是简 单的关系式.然而,我们还是期望电导率张量和渗 透率张量的主轴一致. (译自SPE77715) ? ? '''''''''''''''''''''''''''''''''''''''J''''''''''''''''''''''''''''''''''''''''''''''''''' (上接第6页)? 加困难,成本更高,也更加重要.在美国墨西哥湾, 作业者在7200ft的深水处采油,创了一个水深的世 界记录,石油工业的重点越来越多地放在深水勘探 和开采上.在这种环境下作业成本极高,特别当出 现要做修井作业时,这就使作业公司特别重视仪器 的可靠性,因此耐用的光纤传感器的开发非常极时. 但是,最终改变游戏规则的技术是光纤声波传 感器系统. 使用声波探测系统,油藏管理人员可以综合从 一 个油田里若干口井眼的几百道,甚至几千道采集 来的地震数据.使用具有很多道数的声波测量系 统,可以在一个油田中的每一口井里安装几百个传 感器(几百道). 声波传感器系统也能满足3维和4维地震测量 大数据量的需求.虽然现在的电子测量系统能在海 底进行数字化,但真正准确的4一D海底地震测量 数据要求在长时期内将传感器放置在完全相同位置 上.如果使用现有技术,就要求在恶劣环境中永久 配置电子传感器,电子线路却不是为这类应用而设 计的.光纤技术解决了这个问题,不需要在海底安 装电子传感器. 随着美国国防部在陆上和海上开发和利用声波. 传感器的应用经验不断增多,在不久的将来,经营者 就会看到专门注重于地球物理应用的新技术的种种 发展. (译自((THEAMERICANOIL&GASREPORT. ER》,Jan.2003,P120,125)