比表面积测定

比表面积测定 比表面积测试方法有多种，其中气体吸附法因其测试 原理的科学性，测试过程的可靠性，测试结果的一致性，在国 内外各行各业中被广泛采用，并逐渐取代了其它比表面积测试 方法，成为公认的最权威测试方法。许多国际组织都已将气体吸附法列为比表面积测试标准，如美国 ASTM的D3037，国际ISO标准组织的ISO-9277。我国比表面积测试有许多行业标准，其中最具代表性的 是国标GB/T 19587-2004 《气体吸附BET法测定固体物质比表面积》。 气体吸附法测定比表面积原理，是依据气体在固体表面的吸附特性，在一定的压力下，被测样品颗粒（吸 附剂）表面在超低温下对气体分子（吸附质）具有可逆物理吸附作用，并对应一定压力存在确定的平衡吸 附量。通过测定出该平衡吸附量，利用理论模型来等效求出被测样品的比表面积。由于实际颗粒外表面的 不规则性，严格来讲，该方法测定的是吸附质分子所能到达的颗粒外表面和内部通孔总表面积之和，如图 所示意位置。 氮气因其易获得性和良好的可逆吸附特性，成为最常用的吸附质。通过这种方法测定的比表面积我们 称之为“等效”比表面积，所谓“等效”的概念是指：样品的比表面积是通过其表面密排包覆（吸附）的氮气 分子数量和分子最大横截面积来表征。实际测定出氮气分子在样品表面平衡饱和吸附量（V）， 通过不同 理论模型计算出单层饱和吸附量（Vm），进而得出分子个数，采用表面密排六方模型计算出氮气分子等效 最大横截面积(Am)，即可求出被测样品的比表面积。计算公式如下： sg: 被测样品比表面积 (m2/g) Vm: 标准状态下氮气分子单层饱和吸附量（ml） Am: 氮分子等效最大横截面积（密排六方理论值Am = 0.162 nm2） W: 被测样品质量（g） N: 阿佛加德罗常数 （6.02x1023） 代入上述数据，得到氮吸附法计算比表面积的基本公式： 由上式可看出，准确测定样品表面单层饱和吸附量Vm是比表面积测定的关键。 比表面积测试方法有两种分类标准。一是根据测定样品吸附气体量多少方法的不同，可分为：连续流 动法、容量法及重量法，重量法现在基本上很少采用；再者是根据计算比表面积理论方法不同可分为：直 接对比法比表面积分析测定、Langmuir法比表面积分析测定和BET法比表面积分析测定等。同时这两种分 类标准又有着一定的联系，直接对比法只能采用连续流动法来测定吸附气体量的多少，而BET法既可以采 用连续流动法，也可以采用容量法来测定吸附气体量。其关系如图所示。 连续流动法是相对于静态法而言，整个测试过程是在常压下进行，吸附剂是在处于连续流动的状态下 被吸附。连续流动法是在气相色谱原理的基础上发展而来，藉由热导 检测器来测定样品吸附气体量的多少。连续动态氮吸附是以氮气为吸 附气，以氦气或氢气为载气,两种气体按一定比例混合，使氮气达到指 定的相对压力，流经样品颗粒表面。当样品管置于液氮环境下时，粉 体对混合气中的氮气发生物理吸附，而载气不会被吸附，造成混 合气体成分比例变化，从而导致热导系数变化，这时就能从热导检测 器中检测到信号电压，即出现吸附峰。吸附饱和后让样品重新回到室温，被吸附的氮气就会脱附出来，形 成与吸附峰相反的脱附峰。吸附峰或脱附峰的面积大小正比于样品表面吸附的氮气量的多少，可通过定量 气体来标定峰面积所代表的氮气量。通过测定一系列氮气分压P/P0下样品吸附氮气量，可绘制出氮等温吸附或脱附曲线，进而求出比表面积。通常利用脱附峰来计算比表面积。 连续流动法测试过程操作简单，消除系统误差能力强，同时具有可采用直接对比法和BET方法进行 比表面积理论计算。 容量法中，测定样品吸附气体量多少是利用气态方程来计算。在预抽真空的密闭系统中导入一定量的 吸附气体，通过测定出样品吸脱附导致的密闭系统中气体压力变化，利用气态方程P*V/T=nR换算出被吸 附气体摩尔数变化。 直接对比法比表面积分析测试是利用连续流动法来 测定吸附气体量，测定过程中需要选用标准样品（经严格 标定比表面积的稳定物质）。并联到与被测样品完全相同 的测试气路中，通过与被测样品同时进行吸附，分别进行 脱附，测定出各自的脱附峰。在相同的吸附和脱附条件下， 被测样品和标准样品的比表面积正比于其峰面积大小。计 算公式如下： Sx：被测样品比表面积 S0：标准样品比表面积， Ax：被测样品脱附峰面积 A0：标准样品脱附峰面积 Wx：被测样品质量 W0：标准样品质量 无需实际标定吸附氮气量体积和进行复杂的理论计算即可求得比表面积；测试操作简单，测试速度 快，效率高 当标样和被测样品的表面吸附特性相差很大时，如吸附层数不同，测试结果误差会较大。 直接对比法仅适用于与标准样品吸附特性相接近的样品测量，由于BET法具有更可靠的理论依据，目前国 内外更普遍认可BET法比表面积测定。 BET BET理论计算是建立在Brunauer、Emmett和Teller三人从经典统计理论推导出的多分子层吸附公式基础上， 即著名的BET方程： P: 吸附质分压 P0: 吸附剂饱和蒸汽压 V: 样品实际吸附量 Vm: 单层饱和吸附量 C：与样品吸附能力相关的常数 由上式可以看出，BET方程建立了单层饱和吸附量Vm与多层吸附量V之间的数量关系，为比表面积测定提供了很好的理论基础。 BET方程是建立在多层吸附的理论基础之上，与许多物质的实际吸 附过程更接近，因此测试结果可靠性更高。实际测试过程中，通常 实测3-5组被测样品在不同气体分压下多层吸附量V，以P/P0为X 轴， 为Y轴，由BET方程做图进行线性拟合，得到直 线的斜率和截距，从而求得Vm值计算出被测样品比表面积。理论 和实践表明，当P/P0取点在0.05-0.35范围内时，BET方程与实际 吸附过程相吻合，图形线性也很好，因此实际测试过程中选点需在此范围内。由于选取了3-5组P/P0进行 测定，通常我们称之为多点BET。当被测样品的吸附能力很强，即C值很大时，直线的截距接近于零，可近似认为直线通过原点，此时可只测定一组P/P0数据与原点相连求出比表面积，我们称之为单点BET。与 多点BET相比，单点BET结果误差会大一些。 若采用流动法来进行BET测定，测量系统需具备能精确调节气体分压P/P0的装置，以实现不同P/P0下吸 附量测定。对于每一点P/P0下BET吸脱附过程与直接对比法相近似，不同的是BET法需标定样品实际吸附气体量的体积大小，而直接对比法则不需要。 BET理论与物质实际吸附过程更接近，可测定样品范围广，测试结果准确性和可信度高，特别适合 科研及生产单位使用。 气体吸附法孔径(孔隙度)分布测定利用的是毛细凝聚现象和体积等效代换的原理，即以被测孔中充满的液 氮量等效为孔的体积。吸附理论假设孔的形状为圆柱形管状，从而建立毛细凝聚模型。由毛细凝聚理论可 知，在不同的P/P0下，能够发生毛细凝聚的孔径范围是不一样的，随着P/P0值增大，能够发生凝聚的孔半径也随之增大。对应于一定的P/P0值，存在一临界孔半径Rk，半径小于Rk的所有孔皆发生毛细凝聚， 液氮在其中填充，大于Rk的孔皆不会发生毛细凝聚，液氮不会在其中填充。临界半径可由凯尔文方程给 出了： Rk称为凯尔文半径，它完全取决于相对压力P/P0。凯尔文公式也可以理解为对于已发生凝聚的孔，当压力 低于一定的P/P0时，半径大于Rk的孔中凝聚液将气化并脱附出来。理论和实践表明，当P/P0大于0.4时， 毛细凝聚现象才会发生，通过测定出样品在不同P/P0下凝聚氮气量，可绘制出其等温吸脱附曲线，通过不 同的理论方法可得出其孔容积和孔径分布曲线。最常用的计算方法是利用BJH理论，通常称之为BJH孔容 积和孔径分布。