第 15卷 第 2期
2007 年 2 月
光学 精密
Opt ics and Precision Eng ineering
Vo l. 15 No . 2
Feb. 2007
收稿日期: 2006-04-22;修订日期: 2006-11-18.
基金项目:国家自然科学基金( No. 60575025)
文章编号 1004-924X( 2007) 02-0155-05
大 F数高分辨率空间望远镜光学系统
金 光1 ,张 亮1, 2 ,胡福生1, 2
( 1.中国科学院 长春光学精密机械与物理研究所,吉林 长春 130033;
2. 中国科学院 研究生院, 北京 100039)
摘要:针对离轴三反射镜光学系统,
了改变入射光的平均波长时, 大 F 数望远镜系统在奈奎斯特频率处实验室静态
传递函数的变化规律,进而论证了大 F 数望远镜的可行性。分析结果
明: 对于大 F 数空间望远镜, 其入射光平均波长
愈短,它的传递函数值愈高, 愈能满足对地面分辨率的要求, 该结论可作为研制轻型空间望远镜的参考。
关 键 词:空间望远镜; 入射光波长;相对孔径; 灵敏度
中图分类号: TH 751 文献标识码: A
Investigation on space optical system of
high F number and high resolution
JIN Guang
1
, ZHANG Liang
1, 2
, HU Fu-sheng
1, 2
(1. Changchun I nst itute of Op tics , Fine Mechanics and Phy sics , Chinese A cad emy of Sciences ,
Chang chun 130033, China; 2. Gr aduate School of the Chinese A cademy of S ciences , B eij ing 100039)
Abstract: Space telescope w ith high F number can sat isfy the requirements that the opt ical sy stem
should have the characterist ics o f high reso lut ion and light w eight . In this paper, w e descr ibe a unco-
ax ial three-mirr or sy stem simply and discuss on the rule of v ar iat ion of laboratory static M odulat ion
Transfer Funct ion( M TF) at N yquist f requency of the optical sy stem w ith average wavelength of inc-i
dent rays. Accordingly, the feasibility of telescope w ith big F number is analy zed. It is show n that the
shorter average w aveleng th of incident rays and the higher M TF are; the bet ter satisfaction g round
resolut ion requir es, w hich w ill of fer the refer ence to the lightw eight space telescope.
Key words: space telescope; w avelength of incident rays; F number; sensit ivity
1 引 言
空间望远镜是航天遥感器中重要的遥感器。
利用搭载在航天器上的光学遥感器进行对地观
测,具有速度快、视野广、覆盖范围大等优点。以
往所设计的空间望远镜的 F 数都在 10 以下, 而
现今空间望远镜的发展趋势是轻型化与高分辨
率,采用大 F 数(15~ 20)的光学系统, 可以满足
上述要求, 且有利于增大焦距和视场。大 F 数可
以使光学系统设计难度相对降低并能使可行解域
拓宽,利于合理安排结构布局,以解决一般长焦距
光学系统消杂光困难的问题。
本文重点介绍了大 F 数( 17)空间望远镜在
选择不同入射光的波长时,奈奎斯特( Nyquist )频
率处的实验室静态传递函数( MT FfN )的变化规
律,分析结果表明大 F 数空间望远镜其入射光平
均波长愈短,它的传递函数值愈高,愈能满足对地
面分辨率的要求。但减小入射光波长, 会使探测
器的灵敏度降低,需要采用 TDI CCD元件,弥补
灵敏度下降所造成的影响。
2 相对孔径大小与波长之间的关系
在空间望远镜系统中, f 为系统的焦距, a为
CCD像元尺寸, A为望远镜极限分辨角,根据瑞利
判据可知,望远镜的分辨率公式为:
a= 1. 22K
D
, (1)
式中:
K) 入射光波长;
D ) 望远镜入瞳直径。
由公式(1)得
f # 1. 22K
D
= a , (2)
a= 1/ (2N ) . (3)
其中 N - 探测器空间频率
由式(2)与(3)得
D/ f = 2. 44K# N , (4)
式( 4)表明,当探测器的空间频率不变时,既探测
器的像元尺寸即不变, 那么,波长愈小, 望远镜的
F数愈大。
3 相机的静态传递函数( MT FfN )
MT F 是空间望远镜系统再现图像质量的主
要
,因此 MT F 是评价望远镜的关键指标,一
般对望远镜实验室传递函数提出明确的要求是
MT FfN \0. 2。
望远镜的实验室 MT F 用下式计算:
MT FfN = MTFO @ MT FT @ MTF S @ MT F$f @
MTF$d @ MT Fd , ( 5)
式中:
MT FfN ) 望远镜系统的实验室 MTF ( fN 频
率处,以下同) ;
MT FO ) 光学系统的 MTF;
MT FT ) CCD探测器的 MTF;
MT FS ) 信号链路的 MTF;
MT F$f ) 相机调焦误差 MT F;
MT F$d ) 电荷移动的速度与像移速度不同
的 MT F;
MT Fd ) 显示器的 MT F;
望远镜系统的实验室静态 MT F 主要是由光
学系统和 CCD决定的,必须保证两者相乘的静态
MT FfN \0. 2。本文简要讨论二者对望远镜 MTF
的影响,从而得出了要达到大 F 数的要求, 需要
选择较短的平均波长的结论。
4 入射光波长对大 F 数望远镜
MTF 的影响
4. 1 探测器的MTF
影响 CCD静态 MTF 的因素有三个: 像元几
何尺寸大小、扩散和电荷转移效率。对所有像元
尺寸的 CCD理论 MT F 为 0. 63[ 1-8] ;现代技术研
制的 CCD的电荷转移效率> 0. 999 95, 对 MTF
影响可忽略,因此扩散是除像元几何尺寸外影响
MT F 的主要因素。在像元尺寸不变的情况下,随
着入射光波长的增加, 在探测器材料深处发生光
吸收, 使 MT F 值下降。图 1 是某种像元尺寸
CCD的 MTF 与波长的关系。
图 1 探测器 MTF 与波长的关系
Fig. 1 Relation o f detector MTF and w avelengt h
156 光学 精密工程 第 15卷
从图 1 中可以看出, 当波长 K< 0. 6 Lm 时,
MT F 基本不变;K> 0. 6 Lm 时, M TF 明显下降。
4. 2 光学系统的MTF
由于实际光学系统有像差, 还有遮拦, M TF
要下降;光学零件加工、系统装调等因素都会影响
系统的 MT F, 实际光学系统的 MT F 低于光学设
计的 MTF。实际光学系统的 MT F 等于光学设
计 MT F 乘以实际光学系统的 MTF 质量因子,通
常质量因子为 0. 8~ 0. 85。本文采用焦距 2 m, F
数分别是 1/ 17与 1/ 10的三反望远镜系统为例进
行分析比较, 图 2 为不同 F 数的三反系统结构
简图。
图 2 空间望远镜光学系统简图
F ig . 2 Picture o f optical sy stem of space telescope
对两种 F 数下的光学系统, 在入射光波段
0. 4~ 0. 6 Lm 与 0. 7~ 0. 9 Lm 时光学设计 MTF
的比较结果如图 3~ 图 5所示。
图 3 平均波长 0. 4Lm 与 0. 7 Lm 时两种 F 数望
远镜光学设计 MTF 曲线
Fig . 3 MT F plo ts o f two telescopes w ith differ ent
F number s at 0. 4 Lm and 0. 7 Lm
图 4 平均波长 0. 5Lm 与 0. 8 Lm 时两种 F 数望远
镜光学设计 MT F曲线
F ig . 4 MT F plots of two telescopes with different
F number s at 0. 5 Lm and 0. 8 Lm
157第 2 期 金 光,等: 大 F 数高分辨率空间望远镜光学系统
图 5 平均波长 0. 6 Lm 与 0. 8 Lm 时两种 F 数望远
镜光学设计 M TF 曲线
F ig . 5 MTF plo ts o f tw o telescopes w ith different F
numbers at 0. 6 Lm and 0. 8 Lm
从以上三幅图中能够看出:在同一 CCD像元
尺寸下,光学系统的 F 数愈大, 需要入射光的平
均波长愈短, 才能达到系统对地分辨率的要求。
图6表示了 CCD像元尺寸为 10 Lm 时,入射光平
均波长与 F 数为 17的光学系统 MT F 值曲线图。
表1列出了 CCD像元尺寸为 10 Lm 时,不同入射
光波长对 F 数为 17 的上述光学系统配用时的
MT F 值。
图 6 不同波长对 MTF 值的影响
F ig . 6 Effect o f different wavelengths on MTF
表 1 不同波长与 F数为 17 的光学系统配用时的MTF
Tab. 1 MTF of optica l system w ith F number 17
w hen matching w ith different w avelengt hs
入射光平均波长(Lm) MTFO (计算) MTF O(实际)
0. 4 0. 568 0. 477
0. 5 0. 467 0. 378
0. 6 0. 369 0. 310
4. 3 望远镜静态MTF
本文列举了在不同的入射光波长下, 像元尺
寸为 10 Lm CCD的 MT F 与上述 F 数为 17 的光
学系统配用,计算相机静态 MT F, 如表 2所示。
表 2 不同波长与 F数为 17 的光学系统配用时的静态MTF
Tab. 2 St atic MTF of optical system with
F number 17 w hen matching w it h differ ent w aveleng ths
入射光平均波长
(Lm)
MTF T
MT FO
(实际)
MTF fN
(静态)
0. 4 0. 7 0. 477 0. 33
0. 5 0. 6 0. 467 0. 28
0. 6 0. 5 0. 369 0. 18
从表 2可以看出, 当入射光波长为 0. 4 Lm
时,望远镜静态 MT FfN值最大,满足设计要求;当
入射光波长> 0. 6 Lm 时, 望远镜静态 MT FfN均
< 0. 2,不满足设计要求。
4. 4 望远镜探测器光谱灵敏度分析
绝对光谱灵敏度特性 SK( K)是光波波长与绝
对灵敏度之间的关系, 通常以曲线表示。当入射
光波长在 K1~ K2 范围内的多色光灵敏度如下式:
SK
1
~ K
2
= Q
K2
K
1
SK( K)dK, (6)
图 7是美国 DALSA 公司研制的像元尺寸 10 Lm
的 CCD光谱灵敏度曲线, 从图 7中可以看出入射
光的波段在 0. 4~ 0. 6 Lm 时, 探测器的灵敏度较
低,大约是波段在 0. 7~ 0. 9 Lm 探测器的 60%。
因此,可采用T DI CCD元件来弥补灵敏度下降所
造成的影响。
158 光学 精密工程 第 15卷
图 7 CCD光谱灵敏度曲线
F ig. 7 T he plo t of CCD spectr al sensit ivity
5 小 结
本文通过改变入射光的平均波长, 分析了大
F数望远镜系统在奈奎斯特频率处实验室静态传
递函数的变化规律, 进而论证了大 F 数望远镜的
可行性。通过上述分析, 得出以下结论:
( 1) 对于大 F 数的空间望远镜(如本文中的
F= 17) ,其入射光的波长愈短, 望远镜的静态愈
大,能满足对地面的分辨率的要求。
( 2) 随着入射光波段的减小,望远镜探测器
的灵敏度也随之降低,可采用 TDI CCD技术以拟
补灵敏度下降所造成的影响。
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作者简介:金 光( 1958- ) ,男 , 1982 年毕业于长春光学精密机械学院精密仪器系,研究员, 博士生导师, 主要从事空间
遥感器总体研究工作。E-mail: jing@ ciomp. ac. cn
159第 2 期 金 光,等: 大 F 数高分辨率空间望远镜光学系统