配分
数中的指数因子βεi的数值可正可负
配分函数中的指数因子βεi的数值可正可
负 第26卷第3期
2007年3月
大学物理
C0LLEGEPHYSICS
VO1.26NO.3
Mar.2007
配分函数中的指数因子的数值可正可负
李鹤龄,陈潮红
(宁夏大学物理与电气信息工程学院,宁夏银川750021)
摘要:论证了配分函数中的指数因子e的数值可正可负. 关键词:磁偶极子;配分函数;统计力学
中图分类号:O414.2文献标识码:A文章编号:1000—0712(2007)03—0029—02
文[1]中论述了配分函数中的指数因子——统 计力学中的温度』9(』9=1/kT)与第i个能量本征值 e的乘积e是非负的.笔者认为文[1]的证明是不 完备的,因而得出的上述结论也是错误的.本文以实 例说明e也存在是负值的时候,并论述了文[1]中 的证明出错的原因.事实上,只要由上述
之一, 说明文[1]的证明有错或找出一个反例,即可说明文 [1]的结论是错误的.
1为负的实例
以外磁场中的磁偶极子为例].只考虑磁偶极 子的自旋角动量量子数为1/2时的简单情况.在外 磁场B中,磁偶极子的磁矩只有两种取向:与磁 场平行或与磁场反平行,能级分别为e=一B和
e=.则单个磁偶极子的配分函数为
z=?exp(一』9,)=exp()+exp(一)
(1)
磁偶极子平行与反平行于磁场的概率分别为 P+=exp()/z
P一=expt一8BiZ
平均能量与平均总磁矩分别为
u=一N=一(雾)
=
N=
(鲁)
在高温弱场的情况下ffBIkT1,有?
=
BIkT
注意到磁场强度H=B/ff.,磁化强度M=/V,得 M=NuzuH/kVT=|T
这正是居里定律.
在低温强场的情况下/zB/kT》1,得
t
=N,MN/v
即所有磁偶极子完全沿磁场方向排列,呈饱和状态. 上述计算简单地导出了居里方程及顺磁物质在 高温和低温极限情况下的性质,完全符合物理实际, 因此实用,也是正确的,而且当两个能级e.=一 和e:=中的高能级(磁矩与磁场反平行)上的 磁偶极子数多于低能级一/zB(磁矩与磁场平行)上 的磁偶极子数时,按上述方法还可以导出磁偶极子 系统存在负热力学温度状态].且明显的在单粒子 配分函数式(1)的两项和之中,无论是正温度还是负
温度,总有一项因子e是负的.上述例子是最简单 的顺磁物质的统计模型.更一般的顺磁物质的统计 模型,可参见文献[3,4]等.例如:文献[3]第ll1页 式(23)给出单个磁偶极子的配分函数为
,
Q.(』9)=?exp(Hm)"[二一J
上式中的g为朗德因子,(=eh/2"2C,7"是电 子质量)是玻尔磁子,H是磁场强度,是磁量子 数,只能取
"2=一J,一J+1,…,J一1,J
而
J:,要,可5,…或0,1,2,…J,',,',,',''', 显然,上面的单个磁偶极子的配分函数中的』9e有 一
半是负值.
收稿日期:2005—12—05;修回日期:2006—09—20 作者简介:李鹤龄(196O一),男,回族,河北沧州人,宁夏大学物理与电气信息工程学
院教授,主要从事高等数学和统计力学教学及平衡态,非 平衡态统计物理的研究工作.
大学物理第26卷
2文[1]中证明,乍负出错的原因
2.1由特殊概括一般
文[1]中式(1)的概率分布函数为
P():盟:0,1,2,…
?exp(一e)
当e为单粒子能量本征值时,上式对应的是麦克斯 韦一玻尔兹曼分布,求和Z=?exp(一e)对应 的是单粒子配分函数;当e为系统能量本征值时,
上式对应的是吉布斯正则分布(能级简并度为1), 求和Z=?exp(一e)对应的是系统的正则配分 函数.实际上除了正则分布之外,还存在其他6 种分布,因此文[1]的证明即便是正确的,也不具 有一般性,仅对正则系统适用.况且证明本身还存在 缺陷.
2.2当能级个数有限时,文[1]的证明不成立 文[1]中的式(5)为
?P(e)Q()>?{eil=oo,{ei{=1 在能级个数有限时,求和个数不是无穷大,设为正整 数,上式的求和为
?P(e)Q()>?leil=+1<oo 因此按文[1]的反证法,并不出现矛盾,因而即文[1] 的证明对能级个数有限的情况并不成立.本文上面 所举的否定e非负的磁偶极子的实例正是能级个 数有限的情况.
3结论
当能级个数为无穷多时,e非负;而当能级个 数为有限时,e可正可负.
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Thevaluesof,Iinpartitionfunctioncanbepositiveornegative
LIHe—ling,CHENChao—hong
(CollegeofPhysicsandElectrical,NingxiaUniversity,Yinchuan750021,China) Abstract:Demonstratedthatthevaluesofeinpartitionfunctioncanbepositiveornegative Keywords:magneticdipole;partitionfunction;statisticalmechanics 1j1j