MRIL核磁共振成像测井技术综述

MRIL核磁共振成像测井技术综述 2008年4月 第23卷第2明 外测蚪技术 „0I{11JWE1IL0G(;INCFECHNO[OCY AIr.2008 Vr_23Nn_2 MRIL核磁共振成像测井技术综述 赵全胜 (中油测井技术服务有限责任公司北京100101) 摘要:核磁共振成像测井是一种全新的测井方法,它所提供的独特信息,极大地增 强了测井的地 层评价能力,是对裸眼井测井解释和油气评价技术的重大突破.本文阐述了 MRIL核磁共振测井仪 的测井原理,结合多年的测井经验,对测井作业过程中的质量控制进行了详细介 绍,并借助解释软 件进行了实例分析. 关键词:核磁共振;成像测井:自旋回波;横向弛豫 O引言 核磁共振成像测井是通过研究地层流体中的氢 核在外加磁场中所现出来的特性,来描述储层的 岩石物理特性和孔隙流体特性的一种新型测井技 术.它可以直接测量岩石孔隙中流体的信号,其测量 结果基本上不受岩石骨架的影响而区别于现有其他 测井方法.核磁共振成像测井信号包含十分丰富的 地层信息,可用于定量确定有效孔隙度,自由流体孔 隙度,束缚水孔隙度,孔径分布以及渗透率等参数. 在勘探阶段,核磁共振成像测井能为产液性质,产层 性质及可采储量等地层评价问的解决提供可靠的 信息.在开发阶段,则可为油层的强水淹,趋替效率, 剩余油饱和度以及采收率等关键问题的评价和分析 提供定量数据. 目前,在全世界范同内提供商业服务的核磁共 振成像测井仪主要有4种类型:阿特拉斯公司最新 推出的偏心测量的总孔隙度核磁共振测井仪 MREx;哈理伯顿公司果用NUMAR专利技术推出的 系列核磁共振成像测井仪MRIL;斯伦贝谢公司推 出的组合式脉冲核磁共振测井仪CMR;以及俄罗斯 生产和制造的大地磁场型系列核磁共振洲井仪 ?MK923.本文将阐述哈理伯顿公司生产的 MRIL—Pime型核磁共振成像测井仪的测量原理以 及应用实例分析. 1MRIL仪器的测量原理 MRIL(MagneticResonanceImagingLogging)采用 “井内磁体一井外建场测量”的基本原理,把一个永 久磁铁放在井筒中,在井外地层产生梯度磁场,建立 磁共振条件,如图1所示『lJ.通过对射频场频率及频 带的选择,实现对径向特定距离处柱壳状地层薄片 信号的观测,其中柱壳的直径和薄片的厚度分别由 射频场的频率与带宽确定.基于梯度磁场,可以做时 分式多频观测.当个切片观测完毕,其中的质子需 一一…, „6”氇250F一一r一一一 图1MRIL仪器测量原理示意图[t 作者简介:赵全胜(1972-),男,师,1994年毕业于西安石油学院,现在中油测并 技术服务有限责任公司从事现场测井操作 工作. 第23卷?第2期MRII,{发磁共振成像测F技术综述 要一定H,h?r-~1完成弛豫恢复,此时,利用不同的频率对 ,提高信噪 另一薄片进行探测.f}1此,增加观测次数 比,从而加快测井速度.而且,在梯度磁场条件下,可 以对岩石孑L隙中流体的扩散特性进行观测,进而提 供对稠油与水以及水与气的有效识~Ili21. MRIL采集到的基本数据是回波串,基本处理方 法是通过多指数拟合得到横向驰豫时间T分布.首 先,它对于所观测的原子核具有选择性.核磁共振测 井以氢核与外加磁场的相互作用为基础,只对氢核 产生的磁共振信号进行观测,其他类型的原子核对 观测信号没有影响.其次,它对原子核所处的外部环 境具有选择性.由于固体与流体中氢核的磁共振驰 豫性质存在明显差异,核磁共振测井信号直接来自 于地层孑L隙中的流体,提供的观测结果几乎不再受 到地层矿物模型的困扰.再次,它对地层距井眼的径 向距离具有一定的选择性.核磁共振测井的磁体在 地层中建立一个梯度磁场,使氢原子核的共振频率 与径向距离一一对应,通过改变发射脉冲的调制频 率,可以在一定范围内选择径向探测深度,从而避免 井眼泥浆及泥饼等不利部位的影响.由于这三个方 面的选择性,使得核磁共振测井的响应变得很单纯, 它只来自于距井眼一定距离的薄片内孑L隙流体的 氢核. MRIL测井仪器可以提供以下三类常规测井仪 器无法提供的信息【3]: (1)流体含量:由于水中氢核的密度是已知的, 因此,可以把MRIL数据直接转换为视含水孑L隙度. 这种转换不需要知道岩石的矿物成份,同时,也不必 担心流体中的微量元素(如硼,它影响中子孑L隙度测 量)的影响. (2)流体特性:油,气,水具有不同的核磁共振 特性,MRIL测井仪器可以确定不同流体(水,油,气) 的存在及含量,同时还可以确定流体的某些特性f如 粘度).它采用特定的脉冲序列(或观测模式),从而提 高对不同流体及其赋存状态的探测能力. (3)孑L径和孑L隙度:储层岩石孑L隙空间中流体 的核磁共振响应与自由状态流体的核磁共振响应 是不同的.而且,孑L径越小,孑L隙水的视核磁共振特 性和自由水之间的差异越大.使用简单的方法就可 以从MRIL数据中提取足够的孑L径信息,从而改进 对一些重要的岩石物理特性,如渗透率,毛细管束缚 水体积等的估算. l-I核磁共振信号的基本测量方法 1.1.1自由感应衰减 为了激发自由进动信号,可以利用能够使宏观 磁化强度M.相对于静磁场B.方向扳转9Oo的各 种方法,例如射频脉冲方法和预极化方法,最简单的 射频脉冲方法是单脉冲序列,即利用一个9O.射频 脉冲,使原来沿静磁场方向取向的磁化矢量扳转 9O.,然后进行观测,得到的信号即是自由感应衰减 信号,或称FID信号. 1.1.2自旋回波 自旋回波是核磁共振技术中非常重要的概念, 它是为克服静磁场不均匀性的影响,准确测定横向 驰豫时间而发展起来的.自旋回波脉冲序列由 “90.一下一180.一下一回波”所组成.第一个9O. 脉冲使磁化矢量扳转在XY水平面上,磁化矢量的 横向分量会由于静磁场的局部非均匀性等原因而很 快散相.一定延迟f时间后,施加一个180.脉冲, 把磁化矢量扳转180.,到其镜像位置,结果是沿着 与散相过程相反的方向使磁化矢量各横向分量得以 重聚在180~脉冲后的f时刻?)【嬲恒l卜—个回波信号. 自旋回波实际上是一种服从能量守恒的散相一 重聚过程.它作为180o射频脉冲重聚作用的结果, 在自由感应衰减信号消失之后比较长的一段时间才 出现.而且由于静磁场不均匀性引起的横向磁化矢 量的散相是热力学可逆的,因此,回波信号能够通过 180.射频脉冲串一个接一个地被多次重聚,从而得 到回波串,如图2所示【4】. 图2理想的自旋回波串嗍 1.1.3横向弛豫时间的测量 横向弛豫过程的测量通常用所谓的CPMG (Carr,Purcell,Meiboom,Gil1)方法来完成.它以自旋回 波脉冲序列为基础,通过观测到的自旋回波串的衰 减过程来确定横向弛豫.CPMG脉冲序列为(90.x一 『f一(180o)Y—下一echo]n,即在(90.x脉冲之后,连续 施加一系列间隔相同的08oo)Y脉冲,从而采集到一 串回波,当被观测的横向弛豫服从单指数衰减时,这 罔外测井抟术 样测得的回波串其幅度将按1厂f:的速率衰减.当被 观测的横向驰豫包岔多个单指数衰减时,CPMG回 波串幅度的包络线将是多个指数的和,并日.可以分 解出不同的指数成分.测量过程中,增加回波个数n, 将提高信噪比,并增强对衰减慢的长T分量的分辨 能力,减小回波间隔,则将减小扩散对T测量的 影响,并提高对衰减快的短T分量的分辨能力.在 多次累加时,两次测量之问的延迟,或叫纵向恢复时 问T非常重要.一个回波串采集完毕,必须等待足 够的时间TR,使纵向磁化矢量完全恢复,才能开始第 二个回波串的采集. 1.1.4纵向弛豫时间的测量 测量纵向弛豫过程的基本方法是反转恢复法. 180.脉冲使磁化矢量完全反转,,r延迟后磁化矢 , 量的纵向分量往平衡状态恢复,并与延迟时间有关, 90.脉冲使纵向磁化矢量扳倒在XY平面上,便于 .发射器发射的射频脉冲由n个(180. 一 ,r一90.一A一P.)脉冲对组成.在每个脉冲对中, 180.脉冲使沿磁场方向的初始磁化矢量完全反 转;,r期间,z方向的纵向磁化矢量受纵向弛豫的作 用而逐步恢复;90.脉冲则使z方向的磁化矢量扳 转到x(或Y)轴,以便能够被检测?Ai是检测期,测出 FID;P.为延迟期,使磁化矢量能够完全恢复正常,以 便下一个回合的测量.对纵向磁f化矢量做一系列不 同,r值的观测,得到一组M(,r)值.取一个足够长 的,r(通常大于5T),用于确定M(0).如果被观测的 纵向弛豫过程服从单指数规律,那么测得的FID信 号串,其幅度M(,r)将按1,]r的速率呈指数地恢复. 当被观测的纵向弛豫过程服从多指数规律时,测得 的M(,r)将是一个多指数函数的和,并且由该组M (,r)的观测值可以分解出多指数函数的形式及其对 观测磁化矢量的贡献. 除反转恢复法外,纵向弛豫过程还可以用饱和 恢复法等脉冲序列来观测,这里就不详细阐述了.纵 向弛豫过程的观测通常是很费时间的,相比之下,横 向弛豫过程的测量则要快得多.就电缆测井而言,由 于对测速有一定的要求,多选择横向弛豫为测量对 象纵向弛豫则被用作加权机制实现对流体成分的识别. 1.1.5流体分子扩散系数的测量 流体分子总是处在不停的自扩散运动之中,可 以用扩散系数D来描述,它与流体的粘度及温度等 因素有关.当静磁场存在比较大的非均匀性时,观测 到的自旋回波信号将受到分子扩散的显着影响.扩 散系数测量方法的基本思想是在z方向加一个比 较大的梯度场G,同时选择差异较大的不同的回波 问隔T,测量两组或多组CPMG回波串,再计算出实 际的弛豫时问T:和D. 1.2核磁共振的测井模式 1.2.1标准T测井 利用恰当的恢复时间T和标准回波间隔,测 量自旋回波串.TH的选择取决于地层流体的核磁共 振纵向弛豫时间T,一般要求T>(3,5)T;T则越小 越好.通过对回波串的多指数拟合常规处理,得到T2 分布和有效孔隙度;结合岩心分析确定的束缚水T: 截止值,可以计算束缚水孔隙体积和自由流体孔隙 体积;再根据核磁共振渗透率模型,进一步估算地层 渗透率;通过与常规电阻率及孔隙度测井资料的综 合解释,确定自由流体中烃的孔隙体积. 1.2.2总孔隙度测井 MRIL能够测量总孔隙度,它利用新的观测方 式,除了作回波问隔为1.211”18的标准T2测井,得到有 效孔隙度,毛管束缚水以外,还可以把回波间隔做到 只有0.6ms,观测出泥质束缚水.首先由1.2ms的回 波间隔作常规测量,然后用0.6ms的回波间隔测10 个回波,重复50次以提高信噪比,得到泥质束缚水的 信号.总孔隙度测井可以确定出总孔隙度,泥质束缚 水,毛管束缚水以及可动流体的孔隙体积. 1.2.3双T测井 双测井设置足够长的等待时间,使TR>(3—5) T,T为轻烃的纵向弛豫时问,每次测量时使纵向弛 豫达到完全恢复,利用两个不同的回波间隔T?和 T测量两个回波串.由于水与气或水与中等粘度的 油扩散系数不一样,使得各自在T分布上的位置发 生变化,由此对油,气,水进行识别.所以,它是一种扩 散系数加权方法.在长回波间隔T得到的T:分布 上,能观测到水与轻质油的信号,而气的信号却消失 了.这是因为气体的扩散太快,还没有观测到就衰减 掉了.这就是所谓的移谱分析法(SSM),如图3所示. 图3用移谱法(SSM)判别储层流体性质 第23巷?第2期MR1L核磁共振成像测井技术综述 1.2.4双T测井 ,气)的纵向弛豫时问T,相差很 由于水与烃(油 大,意味着它们的纵向恢复速率很不相同,水的纵向 恢复远比烃快.如果选择不同的等待时问,观测到的 回波串中将包含不一样的信号分布. 双Tw测井利用特定的回波问隔和长,短两个不 同的等待时间T和T,TRI.>(3-5)T其中 TRlTwI』+NE,TRs>(3-5)Tl,其中TRs=T?s+NJE,Tl为 水的纵向弛豫时间.分别观测两个不同的回波串,由 于纵向弛豫时间加权机制的作用,使两个回波串对 应的T分布存在差异,由此来识别油气水层.其工作 原理为用特定的回波间隔采集回波数据,等待一个 比较长的时间T使水与烃的纵向磁化矢量全部恢 复;再采集第二个回波串,等待一个比较短的时间 T使水的纵向磁化矢量完全恢复,而烃的信号只部 分恢复.T札回波串得到的T分布中油,气,水各相 都包含在其中,而且完全恢复;回波串得到的T 分布中水的信号完全恢复而油,气信号只是很少一 部分;两者相减,水的信号被消除,剩下油与气的信 号.由此,对油气进行识别与解释,即所谓的差分谱分 析法(DSM),如图4所示. 图4用差分谱法(DSM)判别储层流体性质 1.2.5增强扩散测井(EDM)】 增强扩散方法EDM(EnhancedDiffusionMethod) 能够确定可动水体积和检测轻质油的存在.利用长 Tw和长R测量的1r2分布来检测轻质油,其数据通 过B组输入.除了长Tw和长TE测量用来检测轻质 油以外,可动水的量化还需要长Tw和短测量,后 者的数据通过A组输入. 横向核磁共振衰减通常涉及三个并行的确定观 测衰减率的过程: 1/Tz~=1厂r2B+l厂+l门r2D 式中,下标A,B,S,D分别表示视,体积,表面感应, 扩散感应机制. 在正常的湿水条件下,稠油衰减信号由来自体 积和扩散感应衰减的贡献组成,稠油里的炭氢长分 子链使得自扩散时间非常短以至于可观测的衰减受 快速体积弛豫控制.在可湿性变化的条件下,可能将 会引入表面弛豫的贡献,这种表面弛豫能够贡献给 更短的视稠油弛豫,但至今没有得到汪实.表 面弛豫通常支配多孔介质里的水信号,尤其当使用 短回波间隔(0.9或1.2ms)时.在梯度磁场里,当回波 间隔增加,扩散导致附加的弛豫,致使水的T谱里 慢的部分移动到快的时间段里,因为TE很短,水的 长T组分移动到小于100ms的弛豫时间里.在这种 情况下,剩余油和介质里的原油提供大于100ms的 弛豫时间,能被很清楚地识别为烃.这就是标准的增 强扩散技术,用来观测和定量轻质油(大约1,50cp) 的剩余油饱和度.水的扩散感应弛豫1?2阿通过替代 上述公式里的水的自扩散系数D计算出来. 2核磁共振测并作业及质量控制 2.1作业流程 ?测前设计,即准确地了解客户的需要,根据地 层特性选用脉冲序列和有关参数; ?仪器刻度和检查; ?井场数据采集; ?根据井场采集到的数据,对地下油,气资源分 布情况做出快速直观解释; ?在解释中心,充分利用各种信息,对MRIL数 据做详细处理和解释; ?向客户递交最终解释报告. 2.2测前设计 为了得到合格的原始测井资料,同时也为了对 资料进行更好地解释分析,在实际核磁共振测井施 工前对采集参数作优化设计,并对可能的T分布作 预测,将会非常有帮助.作测前设计的时候,需要了解 的内容包括:井眼大小与井深;地层温度与压力;泥 浆类型,比重及矿化度;地层中所含流体的类型以及 原油粘度等. 2-3质量控制 2.3.1测井前的准备 ?温度:井温小于155.G在运输过程中磁体温 度不能低于一20.C,一旦低于这个值,磁体将会退 磁,无法修复. ?井径:6探头适合于7”,l6”井眼;47/8” 探头适合于6,8.5井眼. ?扶正器:该仪器需要居中测量.尤其是在大井 眼和高温情况下,仪器的探测深度会随着温度的增 加而减小. ?泥浆电阻率:井眼泥浆电阻率越小,对天线发 射的射频脉冲的衰减越严重.MRIL在井底条件下 泥浆电阻率的下限为0.02n1TI,但当小于0.112m时, 应使用泥浆排除器,增加品质因素,提高信噪比. 2.3.2刻度 正确刻度是保证核磁共振测井资料质量的关键 之一.在核磁共振测井中,刻度的目的主要有两个:首 先,确定90.脉冲,并对天线的负载效应进行补偿; 其次,把观测信号的幅度转化为孔隙度单位.地层及 井眼流体的电导率对天线发射的射频脉冲有衰减作 用,为确保在不同环境下脉冲扳倒角接近90.,需要 通过模拟井眼流体不同电导率条件而进行,系列测 试,建立天线负载与扳倒角之间的关系. 仪器刻度装置由环绕探头的三层水套组成.当 刻度6探头时,内层和中层水套用来模拟井眼流 体,夕},层水套用来模拟地层流体;当刻度47/8探 头时,内层水套用来模拟井眼流体,中层和外层水套 用来模拟地层流体;仪器居中放置.由于天线工作在 AM波段,必须用一个法拉第盒来屏蔽,以防止周围 无线电信号对观测值的干扰.加有少量硫酸铜的蒸 馏水用于模拟地层流体,代表lOO%~L隙度.硫酸铜 是一种弛豫剂,可以加快水的T1弛豫,从而大大节约 刻度时间. 仪器刻度过程中应当满足以下条件:刻度溶液 需要稳定20分钟以上;硫酸铜溶液的控制为T2R值 应在125ms一200ms之问;孔隙度误差应在2%以内, 即刻度读数应在98%102%之间;B.f射频脉冲的 强度)应该大于400;天线测量的增益值应该大于 250;E.值应该在0.90一1.】0之间.刻度完毕,将校验 盒(黑盒子)与仪器的电子线路部分(不包括探头)相 接,进行主校验,并且在井场用同一个黑盒子做测前 和测后校验,从而检查噪声,偏置,振铃以及内部电 压值是否超出允许的误差范围,如果超出,则说明电 子线路部分有问题. 在实际刻度过程中常会遇到的问题就是在刻度 过程中仪器显示噪声比较大,此时Noise噪声参数显 示为几十甚至上百.在这种情况下是不可能完成核 磁刻度的.造成这种情况的主要原囚是接地和屏蔽 的问题.刻度箱,电子线路,地面系统应良好接地,天 线与刻度箱之问的细小问隙应用铝铂纸填满以防外 界无线电波的干扰,一般情况下可以消除干扰,如果 噪声依然存在就得考虑仪器的原因了. 2I3-3测井过程中的检验 测井过程中,增益值决定于井眼泥浆的电阻率, 其读数应始终大于零,并且与环境保持一致.通常,高 Q状态对应的增益值在330以上,相应的泥浆电阻 率大于1.012m;中Q状态对应的增益值在220330 之间,相应的泥浆电阻率在0.31.o12m;低Q状态 对应的增益值在75—220之间,相应的泥浆电阻率小 于0.312m;钢套管中,增益值约为15—35.当增益值 低于100时,软件会自动关闭发射器,表示负载难以 接受,以保护发射电路不被大电流烧坏.此外,表征观 测回波串与理论回波串相关程度的CHI值应小于 2,在低Q状态,CHI值在23之间也是可以接受的; Noise应小于2;offset应小于10;RING应低于40 rE=1.2ms)和60rE=0.6ms). 2.3.4测量结果的检验 在目的层段,特别注意MPHI(有效孔隙度)与常 规孑L隙度的一致性.如果MPHI小于常规孑L隙度,而 该层又不是气层,干层或泥岩时,需考虑恢复时间的 选择是否得当. 对于一些常见地层,MPHI具有如下特征: 饱含液体的纯砂岩地层,MPHI近似等于密度 /中子测井交会孑L隙度. 泥质砂岩地层,MPHI将小于或等于密度测井 得到的孔隙度(假设颗粒密度正确). 含粘土的地层,MPHI将小于密度孔隙度. 在纯砂岩气层,MPHI将接近于中子孔隙度(假 设骨架选择正确). 在泥质砂岩气层,MPHI将小于中子孔隙度,而 且气体的快速T?弛豫使MBVI增加. 在零孔隙度层以及某些页岩层,MPHI的基线 大约1.5个孔隙度单位(%),如果超过2%,则表明仪 器噪声过大. 井眼扩径超过仪器的探测直径时,仪器的响应 将受到井眼泥浆的影响,使MBVI显着增大.页岩将 表现出较高的MBVI.B.与增益曲线将相对保持常 数,并随井眼及地层电阻率的变化而有一些偏差.在 扩径与电导性能好的地层中,B.和增益都会下降.仔 细检查质量控制文件中记录的所有曲线,任意一条 上有过大的噪声都说明仪器存在故障,需要榆修后 才能得到好的测井结果 第23卷?第2期MRIL核磁共振成像测井技术综述 3应用实例分析 核磁共振测井不仅可以获得高质量的有效孔隙 度参数,而且用它的T2分布谱,还可以直接反映岩石 的有效孔隙半径和岩石的比面积.T2数值越小其对 应的孔隙半径越小,是岩石中dqL隙或微孔隙的反 映;T2数值越大其对应的孔隙半径越大,是岩石中较 大孔隙的反映.碳酸盐岩储层中溶孔,溶洞,裂缝的 孔径大小各不相同,所以T2谱在溶孔,洞及裂缝发 育层段均有较明显的特征.在碳酸盐地层,通常按照 下列标准来识别流体: 12pu }油层:S50%;有效孔隙度? }低产油层:Sw<50%;5?有效孔隙度<12pu }干层:有效孔隙度<5pu }水层:Sw>50%;有效孔隙度?5pu 笔者曾在中东地区测过MRIL数口,效果不错, 下面就以其中一口井为例,分析通过MagReson软 件处理和解释的成果.该井选用D9TWE2的脉冲时 序测井,它的特点是双TE(500个0.9ms脉冲和166 个2.7ms脉冲),以及对应于双TE的双T12.988s和 1.000~),有5个波段:0.9msT测量波段0和l; 2.7msT测量波段2和3;部分恢复测量波段4. 图5显示了结合常规测井曲线的核磁共振测井 解释成果图.第1道是岩性曲线;第2道是电阻率曲 线;第3道是孔隙度曲线;第5道是A组的长等待 时间T谱;第6道是D组的长回波间隔T2谱;第7 道是A组和D组的移谱;第8道是粘土束缚水,自 由流体,毛管束缚水的孔隙度;第9道是COATES 模块得出的渗透率(KCOA),以及由岩心数据计算出 的水平渗透率(KL)和垂直渗透率(KG). 图5结合常规测井曲线的核磁共振测井解释成果图 从解释数据和成果图得出以下分析:在 383,400m处,核磁共振总孔隙度15.6%,有效孔隙 度12.5%,可动流体8.6%,毛管束缚水3.9%,渗透 率0.27mD.基于理论计算,该层的T谱是一致的.泥 质束缚水,毛管束缚水和可动流体在T2谱上都有显 示,而可动流体的潜峰显示低值,在80,100ms段.运 用移谱法分析(TE=2.7ms),标准T2谱从”三峰”变成 了”双峰”,可动流体谱峰移动到毛管束缚水谱里,毛 管束缚水谱的幅度增加并且显示了良好的油藏特 性,可动水信号微弱,所以该层应该是油层.根据稠 油核磁共振特征分析,稠油的T2谱在不可动水位 置,所以T2截止值设为33ms.从计算结果看,该油 层的总孔隙度为9%,17%,有效孔隙度大体上为中 等(64,128ms)和细小(16,32ms),有个别大孔隙.平均 含油饱和度约为70%,原油粘度约为40cp.该储层 的录井资料也显示了很好的含烃指示,尤其在 383,393m,和核磁共振测井资料解释结果一致. 4结论 核磁共振测井是20世纪末测井领域最激动人 心的技术成就.它是以全新的原理,提供一套全新的 信息,通过全新的响应关系,对地层油气资源评价,包 括层位,储量,产能以及增产措施与效果评价等在内 的基本问题,进行全新的解答;并且,它大大提高了由 测井确定地层孔隙度和渗透率的可靠性及精度.它 克服了以体积模型为基础的传统测井方法(受井眼, 岩性及地层水矿化度影响)的缺陷,用常规方法难以 解决的诸如复杂岩性,低孔低渗和低电阻等油气藏 评价的难题得以解决.随着技术的进步和研究的深 入,核磁共振测井技术,包括仪器,软件设计及解释与 应用,将不断得到创新与发展.所以,它在测井油气评 价技术中必定会起到越来越重要的作用. 参考文献: [1】肖立志,核磁共振成像测井与岩石核磁共振及其应用[M】, 北京:科学出版社,1998 【2]PrammerMG.AnewmuhibandgenerationofNMRloggingto— ols[J].SPEReserviorEvaluation&Engineering,2001.51—58 【3】肖立志,谢然红,核磁共振在石油测井与地层油气评价中 94 的应用【J】,中国工程科学,2003,5(9):87— 【4】MagneticResonanceImagingAnalysis,HalliburtonEnergySet vices.DesktopPetrophysicsModels:MRILAnalysis.08,20,0I [5]GEORGER.COATES,LIZHIXIAO,ANDMANFREDG.p- RAMMER,NMRLoggingPrinciplesandApplications,Hal- liburtonEnergyServiCesPublicationH02308