电磁波02

nullnull一、场量的定义和计算(一) 电场(二) 电位(三) 磁场 (四) 矢量磁位 二、麦克斯韦方程组的建立(一) 安培环路定律(二) 法拉第电磁感应定律(三) 电场的高斯定律(四) 磁场的高斯定律(五) 电流连续性方程第2章 电磁学基本理论三、麦克斯韦方程组的积分形式和微分形式null一、场量的定义和计算(一) 电场1. 什么是电场？ 这种存在于电荷周围，能对其他电荷产生作用力的特殊的物质称为电场。可见电荷是产生电场的源。2. 电场强度的定义 单位正电荷在电场中某点受到的作用力称为该点的电场强度。电场强度严格的数学达式为： 在此要求实验电荷足够小，以使该电荷产生的电场不致使原电场发生畸变。null3. 库仑定律 4. 电场强度的计算(1) 点电荷周围电场强度的计算：null解：如图点电荷电场强度的计算公式其中：所以:null结论：多个电荷产生的电场 如果有多个点电荷源,场域中某点的电场强度应该是所有点电荷在该场中产生的电场强度的矢量和。null(2) 连续分布的电荷源产生的电场a.线电荷分布：电荷沿某一曲线连续分布 。 线电荷密度定义： 单位长度上的电荷量。该线电荷在空间产生的电场强度： nullb.面电荷分布：电荷沿空间曲面连续分布。 面电荷密度定义：单位面积上的电荷量。 该面电荷在空间产生的电场强度： nullc.体电荷分布: 电荷在某空间体积内连续分布 。体电荷密度定义：单位体积内的电荷量。 该体电荷在空间产生的电场强度: null解：根据题意，选取圆柱坐标系从此电荷源到 z 轴上 P 点的距离矢量为：距离大小为：根据面分布电荷在空间一点所产生的电场强度公式： null 可见：无限大均匀带电平面产生的电场是均匀的,与距离 h无关，方向为该平面的法线方向。null（二）电位 电荷在静电场中由P点移动到A点，外力所做的功为： 电位差定义： 单位正电荷由P点移动到A点，外力所做的功称为A点和P点之间的电位差。 1. 电位差null结论： 空间两点的电位差只 与两点所在位置有关， 而与积分路径无关。例3：计算原点处一点电荷q 产生的电场中AP之间的电位差。解：选取求坐标系，点电荷q 产生的电场所以：null（1）电位定义： 外力将单位正电荷是由无穷远处移到A点，则A点和 无穷远处的电位差称为A点的电位。2. 电位（2）电位计算：a.点电荷的电位计算：多个点电荷的电位计算：nullb.连续分布的电荷源的电位计算线电荷分布：面电荷分布：体电荷分布：null例4: 有一对等量异号相距很近的电荷构成电偶极子，如图， 求：P点的电位和电场强度 。解：取球坐标系， P点的电位因为：则：电场强度：null(三) 磁场产生磁场的源： a.永久磁铁 b.变化的电场 c.电流周围，即运动的电荷1. 什么是磁场？ 存在于载流回路或永久磁铁周围空间，能对运动电荷施力的特殊物质称为磁场。null电流元该式称为毕奥—萨伐尔定律。安培力实验定律： 3. 磁感应强度的计算得到：比较null例5：求如图所示的电流线 I 在O点产生的磁感应强度。解：取圆柱坐标系a.闭合电流回路在空间所产生的磁感应强度：特斯拉(T)nullO点产生的磁感应强度:null例6：求长为l ，载有电流 I 的细直导线在P点产生的磁感应强度。解：如图所示，选用圆柱坐标系式中：所以： null式中：于是得：有限长度电流线磁感应强度：无限长载流直导线周围磁感应强度： 即：nullb. 面电流情况: 电流在某一曲面上流动。面电流密度： 定义为在与电流线垂直的方向上单位长度流过的电流。 整个面电流产生的磁场：(A/m)null解：如图，选用直角坐标系其中：null该面电流在P点产生的磁感应强度：无限大均匀导流面两侧的磁感应强度：nullc. 体电流情况: 电流在某一体积内流动。体电流密度： 定义为在与电流线垂直的方向上平面内单位面积流过的电流。 整个体电流产生的磁场：(A/m2)null (四) 矢量磁位 1. 磁通量 磁感应强度对一个曲面的面积分称为穿过该曲面的磁通量。若曲面闭合：磁感应强度：根据梯度规则：则有：根据高斯定律：null利用矢量恒等式：已知：和结论： 穿过空间任意闭合曲面的磁通量恒为零。这就是磁通连续性原理。它说明磁感线是连续的闭合矢线，磁场是无散场。 null2. 矢量磁位的引入根据矢量恒等式：3. 矢量磁位的计算规范条件：对线电流的情况：已知：a.线电流矢量磁位计算null利用矢量恒等式：则：矢量磁位：该式为线电流产生的磁场中的矢量磁位计算公式。为零！nullb.面电流矢量磁位计算面电流密度：(A/m)矢量磁位：c.体电流矢量磁位计算体电流密度：矢量磁位：(A/m2)null例8：试求电流为I, 半径为a 的小圆环在远离圆环处的磁感应强度。已知：在直角坐标系中所以：null如图：其中：可得：当：null将：得：null二.麦克斯韦方程组的建立(一)安培环路定律——麦克斯韦第一方程1. 安培环路定律已知：无限长载流直导线周围的磁感应强度为：null安培环路定律： 在真空中，磁场强度沿任意回路的线积分，等于该回路所限定的曲面上穿过的总电流。若积分回路中包含多个电流则：null例9: 如图所示，一无限长同轴电缆芯线通有均匀分布的电流I，外导体通有均匀的等量反向电流，求各区域的磁感应强度。 解: 根据题意，取圆柱坐标系。内导体的电流密度为:取半径为 r 的圆环为积分回路， 根据安培环路定律: 磁感应强度为: null同理取半径为r 的圆为积分回路，则有: 该区域的磁感应强度为:外导体的电流密度为:同理，取半径为r 的圆为积分回路，则有: 可得：null2. 位移电流 传导电流连续是安培环路定律成立的前提。 位移电流的提出： 在电容器两极板间，由于电场随时间的变化而存在位移 电流，其数值等于流向正极板的传导电流。如图：矛盾？null平板电容器极板上的电荷： 位移电流的计算 传导电流：位移电流：位移电流密度：某曲面上的位移电流：电位移矢量 null3. 全电流定律 引入位移电流之后，穿过 S 面的总电流为：总电流密度为：某曲面上全电流 I 为： 全电流定律： 该方程称为麦克斯韦第一方程。该式的物理意义：它表明磁场不仅由传导电流产生，也能由 随时间变化的电场，即位移电流产生。 null(二) 法拉第电磁感应定律——麦克斯韦第二方程1. 法拉第电磁感应定律 磁场中的一个闭合导体回路的磁通量发生变化时，回路中就产生了感应电流，表示回路中感应了电动势，且感应电动势的大小正比于磁通对时间的变化率 。数学表达式为：该闭合回路中的感应电动势为：闭合回路中的磁通量为：可得：null引起磁通变化的原因： (2) 闭合回路与恒定磁场之间存在相对运动,这时回路中的感 应电动势称为动生电动势。 (3) 既存在时变磁场又存在回路的相对运动，则总的感应电动 势为： (1) 闭合回路是静止的，但与之交链的磁场是随时间变化的， 这是回路中产生的感应电动势称为感生电动势。null例10: 如图所示，一个矩形金属框的宽度d 是常数，其滑动的一边以匀速v 向右移动，求：下列情况下线框里的感应电动势。 解：（1）已知其中：null（2）已知null2. 法拉第电磁感应定律的推广 当空间某曲面内的磁通随时间变化时，意味着空间存在着感应电场，感应电场沿曲面边界的积分为该曲线上的感应电动势。经麦克斯韦推广的电磁感应定律为：该方程称为麦克斯韦第二方程。该式说明：变化的磁场产生电场。即电场不仅由电荷源产生， 也可由时变的磁场产生。 null(三)电场的高斯定律——麦克斯韦第三方程 若以该点电荷为中心，做一半径为R 的球面，则电场强度穿出该球面的通量为如果闭合曲面内包含n个点电荷，则：如果闭合曲面内含有连续分布的电荷，则： 该方程称为麦克斯韦第三方程。该式表明：穿过任何闭合曲面的电通量等于该闭合曲面所包围 的净电荷。 null解：如图，选球坐标系，由于球壳内均匀 带电，所产生的电场具有中心对称性。取半径为 R 的球面为高斯面，根据电高斯定律: 可得：null取半径为 R 的球面为高斯面，根据电高斯定律: 可得：null同理取半径为 R 的球面为高斯面， 根据电高斯定律: 可得：null数学表达式为：该式表明： 通过任何闭合曲面的磁通量恒为零。磁力线总是连续的，它不会在闭合曲面内积累或中断，故称磁通连续性原理。 该方程称为麦克斯韦第四方程。(四)磁场的高斯定律——麦克斯韦第四方程null(五)电流连续性方程——麦克斯韦第五方程从封闭曲面流出的电流，必然等于封闭曲面内正 电荷的减少率：设流出封闭曲面的电流为：该封闭曲面内的总电荷为：则：该方程称为麦克斯韦第五方程。该式表明： 从封闭曲面流出的电流，必然等于封闭曲面内正电荷的减少率，反之亦然。 null（一）麦克斯韦方程组的积分形式： 一般情况：无源的情况：三、麦克斯韦方程组的积分形式和微分形式null恒定电磁场 (存在直流电流) 注意：利用积分形式的麦克斯韦方程可直接求解具有对称性的场。如：中心对称性场，轴对称性场，平面对称性场。null例12 ：一无限长均匀带电直导线，线电荷密度为 ， 求：该导线周围的电场强度。解：该导线周围的电场具有轴对称性， 选柱坐标系，高斯面选柱面。可得：电场强度：已知：null（二）麦克斯韦方程组的微分形式 积分形式:微分形式:注意：麦克斯韦方程的微分形式只适用于媒体的物理性质 不发生突变的区域。 微分形式的麦克斯韦方程组给出了空间某点场量之间及场量与场源之间的关系。 null解： (1)按题意，空间无传导电流，故：null(2)由得： 所以： （mV/m） （mV/m） null 麦克斯韦方程组包含着丰富的内容和深刻的含义。伟大的物理学家爱因斯坦曾这样评价麦克斯韦方程： “这个方程组的提出是牛顿时代以来物理学上一个重要的事情，这是关于场定律的定量的描述。方程中所包含的内容比我们所指出的要丰富得多。在它们简单的形式下隐藏着深奥的内容。这些内容只有靠仔细的研究才能显示出来。它是描述场的结构的定律，它不像牛顿定律那样把此处发生的事件与彼处的条件联系起来，而是此处此刻的场只与最近的刚过去的场发生关系。假使我们知道此处此刻所发生的事件，这些方程便可帮助我们预测在空间上稍远一些，在时间上稍迟一些将会发生什么。”