考虑激电效应的瞬变电磁中心回线一维正反演（可编辑）

考虑激电效应的瞬变电磁中心回线一维正反演（可编辑） 考虑激电效应的瞬变电磁中心回线一维正反演 新 疆 有 色 金 属 增刊 考虑激电效应的瞬变电磁中心回线一维正反演 王伟明 新疆维吾尔自治区有色地质勘查局地球物理探矿队 乌鲁木齐摘 要 在瞬变电磁测量中常出现瞬变接收到的信号符号反转现象,国外某些学者称之为激发极化效应 效应。本文利用?模型进行考虑激电效应的中心回线一维层状大地瞬变电磁正反演。文中使用程序用 语言编写。 关键词 ? 中心回线 正反演 激电效应 . 瞬变电磁法 是利用接地导线或不接地回 .? . ;时间常数 的变化范围较大,对矿化岩石 线向地下发送一次脉冲电磁场,在一次脉冲电磁场的 及浸染状矿石取 下 . ,稠密浸染状富矿石可达 , 间歇期间 断电 ,通过观测与研究二次涡流场随时间 。本文利用 ?模型对瞬变电磁工作中的激 的变化规律来探测介质电性的物探方法。由于该方 电效应进行模拟。 法观测的是纯二次场,可在近区观测,具有分层能力 正演模拟 强、精度高等特点,近年来在矿产勘查、水文环境等领 本文主要对中心圆回线瞬变电磁感应电压做讨 域得到了广泛的应用。在瞬变电磁测量中常出现瞬 论,一维层状大地的瞬变电磁感应电压理论计算公式 变现象即符号反转现象,国外某些学者称之为激发极 见牛之琏《时间域电磁法原理》: 化效应效应。 兰 『【 】 万 激发极化效应的机理 激发极化效应 效应的机理是:当发射框中的 . 电流切断以后,位于地下的地质体将产生很强的二次 : 感应电流以维持一次磁场的迅速衰减。随后该二次 感应电流开始衰减,并逐渐向下、向外扩散,如果地层 从上式可以看出,时间域正演计算内层为含有贝 中存在有极化体,它将被感应电流激发而形成极化电 塞尔函数的无穷积分,外层为一无穷余弦积分,由于 流。极化电流以与二次感应电流相反的方向开始衰 贝塞尔函数的振荡和衰减慢的特性,本文利用 ? 减,因此感应激发极化效应 效应的响应与二次 变换数值模拟计算;而余弦积分利用数值模拟的 感应场响应的符号相反。极化电流衰减较慢,场的强 方式进行计算。 度也较弱,但现有的瞬变电磁仪器都能准确’贝量到。 本文利用 编写程序进行的模型计算, 故在实际数据处理中考虑激电效应对瞬变电磁的解 供电电流为,发射半径,接收面积 ;模 释可以带来一定的好处。 型为二层模型,第一层电阻率为,深度为 ,第二层电阻率为 ;分别对、. 、 ? 模型 进行正演计算,结果见图 。 研究结果明:可极化岩石激发极化响应的频率 由图 可知,由于激电效应的影响,在数据晚期 特性可以用 ? 模型近似描述: 出现感应电压值符号反转的现象,而且 值越大,出 、 现符号反转的时间越早。这与前人所做物理模拟实验高 结果相仿。由此可以看出能利用 ? 模型模拟 式中, 为供电时可极化岩石的复电阻率;。 地下存在激电效应的地质体。 为岩石的电阻率; 为充电率或极化率; 为时间常 反演计算 数; 为频率相关系数。 阻尼最 乘拟合算法由 和计算激电效应时,频率相关系数 一般取