1
1
上次课回顾
§1. 交流电的基本概念和描述方法
一. 各种形式的交流电
二. 描述简谐交流电的特征量
三. 交流电路中的元件 阻抗和位相差
四. 描述简谐交流电的方法
函数描述、矢量描述和复数描述
2
2.复数描述(适合于不止一个支路的复杂电路)
复电压、复电流、复阻抗、复电动势
1.矢量描述
串联电路
①RC串联电路
②RCL串联电路 :时RZZ R == 串联共振
并联电路 ①RC并联电路
② RL并联电路
3
§9.2 交流电路的复数解法
一. 单个元件的复阻抗
二. 串、并联电路的复数解法
1.串联电路 21 ~~~ ZZZ +=
2.并联电路
21
~
1
~
1
~
1
ZZZ
+=
三. 交流电路的基尔霍夫方程组及其复数形式
( ) 0~ =±∑
k
kI
( ) ( )∑∑∑ ±±±=
k
k
k
kk
k
k eZIu ~
~~~
4
本次课内容:
§9.2 三. 交流电路的基尔霍夫方程组及其复数形式
§9.3 交流电的功率
一. 瞬时功率、平均功率和功率因数
二. 功率因数的物理意义和提高功率因数的方法
有功功率/无功功率/视在功率/有功电阻和电抗
5
§9.4 交流电路分析举例
三种典型电路:串联谐振电路/并联谐振电路/变压器电路
一. 变压器电路概述 变压器用途/结构/种类
二. 理想变压器
理想变压器的条件 电压(电流/阻抗)变比公式
6
三. 交流电路的基尔霍夫方程组及其复数形式
对于较复杂的交流电路,仅靠串、并联公式是不够用的,必须寻
求电路的普遍规律,这就是交流电路的基尔霍夫方程组
设 则得: ~ tjkk eII ω=
基尔霍夫第一定律: 流进为正,流出为负
基尔霍夫第二定律:
( ) 0~ =±∑
k
kI
( ) ( )∑∑∑ ±±±=
k
k
k
kk
k
k eZIu ~
~~~
电位降为正,电位升为负
这一套规定与直流电路一样
可见:由于基尔霍夫方程组的形式与直流电路中的实数形
式完全一样,从而解题的方法也基本一样,一切在解直
流电路问题时行之有效的方法都可以搬来用.也就是
说原则上利用上述复数形式的基尔霍夫方程组可以
解决所有不包括互感的简谐交流电路问题
2
7
注意区别:在得到复数结果之后, 还要计算它们的模
和辐角,以便得到有物理意义的实际结论
例四.计算如图所示电路中输出电压 与输入电压
大小之比和位相差
)(' tu )(tu
解:(1)设复电流变量为
基尔霍夫第一方程组
213
~~~ III −=
(2)选择1、2两个回路,列出
基尔霍夫第二方程组:
(2) 0
~~1~ (1) ~
~~~ 21
2
21
1 =−−⎟⎟⎠
⎞
⎜⎜⎝
⎛ +=−+
Cj
II
Cj
RIu
Cj
IIRI ωωω
(3)整理为联立方程组的
形式:
⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
=⎟⎟⎠
⎞
⎜⎜⎝
⎛ ++−
=−⎟⎟⎠
⎞
⎜⎜⎝
⎛ +
0~2~1
~~1~1
21
21
I
Cj
RI
Cj
uI
Cj
I
Cj
R
ωω
ωω
用行列式法解此二元一次方程组 8
(4)解出 为:
2
~I
Cj
R
C
RCj
uI
ωω
ω 3
)(
1
1~~
2
2
2
+−
=
(5)
CRjCRu
u
Cj
Iu ωωω 3)(1
1
~
'~
~
'~ 2
2
+−=∴=Q
由复数比 可同时得到 大小之比和位相差:
u
u
~
'~ )()(' tutu 和
2 4 2
1
' 2
' ' 1 1
1 ( ) 3 ( ) 7( ) 1
' 3arg
1 ( )u u
u u
u u CR j CR CR CR
u CRtg
u CR
ω ω ω ω
ωφ φ φ ω
−
⎧ = = =⎪ − + + +⎪⎨ ⎧ ⎫⎪Δ = − = = −⎨ ⎬⎪ −⎩ ⎭⎩
%
%
%
%
结果
明:ω越大,输出电压u’与输入电压u之比越小.这个电
路实际上是个典型的二级低通滤波电路,也是二
级的RC相移电路
9
下面把RC电路推广到有自感L和互感M的情况,并推
出此时的基尔霍夫方程组的复有效值形式
考虑如图所示的交流电路,其基本方程为:
dt
diM
dt
diLidt
C
iR '1 +++= ∫ε
该式在第七章似稳电路基本方程中已得出
我们考虑的均为线性电路,即
电阻R、电容C、自感L和互感M
为常量,它们由相应元件的内在性
质决定,而与外在因素(比如流经的电流i和i’、所加的电压
及信号频率等)无关
10
线性电路有一个重要的性质:就是若干个信号可以互相
叠加.有了这条性质,我们就可以把一个复杂的信号通过傅里叶分
析分解为一系列简谐信号,然后对各个简谐信号分别进行单独处理,
最后再把处理的结果叠加起来,求得原复杂信号的变化规律.
因此 可写成复数形式:
'~~~1~~ IMjILjI
Cj
RIe ωωω +++=
dt
diM
dt
diLidt
C
iR '1 +++= ∫ε
这是因为对 的微积分运算仅涉及与时间有关的因子'~~ II和 tje ω
tj
tj
tjtj ej
dt
dee
j
dte ω
ω
ωω ωω ==∫ ,1Q
'~'
~
,~
~
,~1~ Ij
dt
IdIj
dt
IdI
j
dtI ωωω ===∴∫
11
于是基尔霍夫方程组就可以写成:
⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
+++=
=
∑ ∑∑∑∑
∑∑
•••••
••
'1 IMjILjI
Cj
IRe
II
ωωω
入出
其中:
'
2
2
' 2 ' ' '
e
i
i
jφj t
jφj t
jφj t
e ee e ee
I I e I Ie
I I e I I e
ω
ω
ω
• •
• •
• •
= =
= =
= =
%
%
%
而 称作复电动势有效值;
而 称作复电流有效值(初级);
而 称作复电流有效值(次级);
可见:原来方程中涉及的微积分运算化为代数运算,相应
的常微分方程组化成代数方程组.这正是使用复数
法分析简谐交流电路所带来的简化.
12
至此,我们完成了第一项任务,即研究了交流电路回路
中电压和电流之间的关系,也就是说,原则上我们可以求解
任何交流电路。
下面研究第二项任务,即交流电路中的功率和能量分配问题
3
13
§3. 交流电的功率
在直流电路中,功率的消耗体现在焦耳热中 在
交流电中,功率的消耗又怎么样呢?
)0( >= IVP
下面我们将会看到:
⎩⎨
⎧
<
>=
0
0
)(~)(~)( tutItP
即会出现正功率和负功率
一. 瞬时功率、平均功率和功率因数
1.瞬时功率 :瞬时功率为瞬时值的乘积
)()()( tutItP =
)cos ,cos 00 φωω +== t(uu(t)tII(t)设
)coscos 00 φωω +=∴ t(tIuP(t)
利用三角函数的积化和差公式: ( ) ( )[ ]βαβαβα −++= coscos
2
1coscos 14
得: )2cos
2
1cos
2
1 0000 φωφ ++= t(IuIuP(t)
(1) P(t)包括两部分,一是与时间无关的常数项
二是以二倍频(2ω)作周期性变化的项
φcos
2
1 00Iu
)2cos
2
1
00 φω +t(Iu
上式说明:
(2)对直流情况有: ,说明从电源获取能量;
这儿,可以出现 的情况,也可以出现 的情况,
说明除了会出现从电源获取能量之外,还会出现回路中
的能量返回电源的情况
0)( >tP
0)( >tP
0)(
tP
时:0)( tP 0)( 工程中,功率因数是个很值得关心的问题
C.与直流电路 相比,这儿多了一个小于1的正因
子 ,称其为功率因数.
uIP =φcos
20
电阻元件上的功率 电容元件上的功率
任意复阻抗元件的功率电感元件上的功率
21
二. 功率因数的物理意义和提高功率因数的方法
1.有功功率与无功功率 (出发点为 )φcos
2
1 00IuP =
当一个用电器中的电流和电
压之间有位相差φ时,可以作出它
的 矢量图.将电流分解成:uI r
r、
φφ sin cos IIII == ⊥,
其中 称作有功电流,只有其对平均功率有贡献,即:I
uIuIP == φcos
称作无功电流,其对平均功率的贡献为零⊥I
电流的无功分量在电源和输电导线中是一有害无益的负担 22
电流的无功分量有害无益的原因:
(1)输电线的作用是将能量输送到用电器中去,供它使用和
消耗.因而只有总电流中的有功分量是有用部分,无功分
量把能量输送给用电器后又输送回去,完全是无益循环
但是总电流中无论哪个分量在输电线中都有焦耳损
失.如果说有功电流在输电线中有一定的损耗是不可避
免的话,无功电流在输电线中的损耗应尽量设法消除
(2)输电线中的电阻和电源内阻上产生的电压降与用电器
的总电流I成正比,为了保证用电器上有一定的电压,必
须尽量减小输电导线和电源内阻上的电压损失,这也就
要求尽量减小电流的无功分量
由此可得出提高功率因数的第一个作用就是增加总
电流中有功成分的比重.
下面以日光灯为例来说明用什么方法达到此目的
23
例五.日光灯上总附有电感性元件---镇流器.日光灯等效
电路图如图所示.RL = 30 Ω,L = 19 H,日光灯工作时R2
= 170 Ω,电源电压为220 V
解: LjRRZ L ω++= 2~Q
'2071
21
11 o
RR
Ltg
R
Ltg =+==
−− ωωφ 32.0cos =⇒ φ
说明此时由于电感上的电压位相超前电流,因此功率因
数通常只有0.32
考虑到 , 马上会想到加一个电容:)( uII eC 即超前
串联一个电容?
并联一个电容器?可以在整个电路的阻抗中增加容抗的因素来抵消原来感抗的影响,
提高功率因数
1cos →φ从而 ,0→φ使
很容易引起串联共振,而且还会改变日光灯管上的电压
参见第9章①的P23和41
24
下面来计算并联一个电容器后,功率因数的提高:
为并联电容器前的电流, 为并联电容器后的电流eI1 eI2
并联电容前后,电路消耗的功率不变:
e
ee u
PII == 'coscos 21 φφ
2 1sin ' sin C e eI I Iφ φ= −
2 1cos ' ' cos
( ' )
e e
e
I tg I tg
P tg tg
u
φ φ φ φ
φ φ
= −
= −
若已知 ,如令 ,则可由上式求出C来'φφ和 0'=φ
而 ,所以: Cu
Z
uI e
C
e
C ω== ( )φφωω tgtgu
P
u
IC
ee
C −′== 2
由此式可以求出要并联多大的电容
CI
eI2
eI1
'φ
φ
eu
5
25
2.视在功率和无功功率(视在功率也称表观功率)
电器设备或电力系统的视在功率S定义为: uIS=
任何电器设备(包括发电、输电和用电设备)都有一
定的额定电压和额定电流.欲提高它的额定电压,需要增加
导线外绝缘层的厚度;要提高额定电流,必须加大导线的
横截面积,这两者都要使设备的体积和重量加大.
说明:电器设备的铭牌上标志的容量是以它的额定电压u
和额定电流I的乘积,即是以它的额定视在功率来衡
量的,其并不等于输送到电力系统中的实际功率P
因为: .一般 ,所以S的单位不用瓦或千
瓦,而是用伏安或千伏安
φcosSP = PS >
26
例六.一台发电机的额定电压为10千伏,额定电流为1500安,
对电力系统供电,求它的额定容量(即视在功率).若电力
系统的功率因数为0.6,它实际提供的功率为多少?若将
功率因数提高到0.8,它实际提供的功率比原来多多少?
解:1. 额定容量: S=10千伏×1500安=15000千伏安
2.实际提供的功率: φcosSP =
,6.0cos 时=φ当: 千瓦90006.015000 =×=P
:8.0cos 时=φ3.当 千瓦120008.015000' =×=P
千瓦3000900012000' =−=−PP
可见:同样容量的电机,只要电力系统的功率因数由0.6提
高到0.8,就可使它的实际发电能力提高不少.所以提
高功率因数有利于发挥现有电器设备的潜力,这是提
高功率因数的第二个作用.具体办法是正确选择电机、
合理运行
、利用机械补偿装置等
27
在电工学中,常用到无功功率的概念:
φsinSuIP == ⊥无功
φcosSP =有功
无功有功和PPS、 与φ的关系图
这时 ,其中S、
与φ的关系如图所示,称作功率三角形
22
无功有功 PPS += 无功有功和PP
的单位不用瓦或千瓦,而称
作乏或千乏,以示区别
无功P
28
3.有功电阻和电抗
一个电路的复阻抗为: jxrZeZ j +== φ~
其实部r叫有功电阻,虚部x叫电抗
例如:RC串联电路的复阻抗为:
C
xRr
C
jRZ ωω
1 , ,~ −==∴−=
RL串联电路的复阻抗为:
LxRrLjRZ ωω ==∴+= , ,~
即:电容性电路的电抗x < 0,电感性电路的电抗x > 0
因此一般来说,对于任何复杂的电路,负的电抗叫容抗,
正的电抗叫感抗.ZLC综合测试仪可以测量
29
把复阻抗分成有功电阻和无功电阻的物理意义:
φφ
φφφ
sin ,cos
sincos~
ZxZr
jZZZeZ j
==∴
+==Q
ZIuIS 2==
rIZIuIP 22 coscos === φφ有功
xIZIuIP 22 sinsin === φφ无功
电路上的电压u=IZ,所以:
视在功率:
有功功率:
无功功率:
也就是说,如果不将电流I分成有功和无功两个分量,而
将阻抗Z分解成r、x两部分,则只有实部r(有功电阻)对实际
功率有贡献;而虚部x(电抗)对应的则是无功功率 30
有功电阻和欧姆电阻本质上的区别:
欧姆电阻上消耗的功率全部转化为焦耳热
有功电阻上消耗的功率可以转化为热(比如导线上
的热损耗、电容器或电感线圈中的介质损耗—介
电损耗、磁滞损耗、涡流损耗等),也可以转化为其
它形式的能量(比如电动机中电能转化为机械能,这
时转子在定子中产生一个反电动势,从定子电路中
看来,这也相当于一个有功电阻r)
6
31
§4. 交流电路分析举例
在交流电路中,用复数可以求解三种典型电路,即:
串联谐振电路、并联谐振电路和变压器电路
串联谐振电路和并联谐振电路在无线电技术中被广泛
应用于选频和滤波。在矢量描述法和复数描述法中我们已
经求解过这两类电路,书中有用复数求解的详细说明,这儿
不再细讲,同学们有兴趣的可以自学.
下面重点介绍变压器电路
一. 变压器电路概述
1.变压器 (transformers)
变压器是以互感现象为基础的电磁装置,它能把某一
电压的交流电电能转换成同频率的另一电压的交流电能
32
原理性结构如图所示,其是
绕在同一铁芯上的两个线圈(或
称绕组).连接到电源上的称为原
线圈(初级线圈或初级绕组),连接
到负载上的称为副线圈(次级线
圈或次级绕组).
两个绕组的电路一般彼此不联通(特例是自耦变压
器),能量是靠铁芯中的互感磁通来传递.其中既有电路,又
有磁路,即在交流电源的作用下,在原线圈内产生交变电
流,从而在铁芯内激发交变的磁通量.交变的磁通量又在
副线圈内产生感应电动势和感应电流.它反过来通过互感
磁通又影响到原线圈,这便是变压器工作时的基本过程
变压器工作时的基本过程:
2.变压器结构
primary secondary
consumer
Power station
33
3.变压器种类和用途
在电力工程和无线电技术中广泛地使用变压器,其主要
用途就是: 变电压、变电流、变阻抗以及电路间的耦合
变压器主要类型:
(1) 电力变压器
(2) 电源变压器
(3) 耦合变压器
(4) 调压变压器(1) 电力变压器
在电力工程中,大家都知道,常用的三相电,在输电线
中的焦耳损耗正比于电流的平方,即每一相都损耗能量,
总的能量损耗为: RIP 23 线=Δ
通常在实验室或车间中三相交流电源的线电压为:
)(380 有效值伏线 =u 两相之间的电压星形联接 34
可见:在输电过程中,电压越高,损失能量
越小.因此,在远距离输电时,就需要
用变压器升高电压以减小电流
在三角形联接中 ,有类似结论
3
, 线相线相
I
Iuu ==
Su
C
2
线
= 常数=C
其中:
φσ 2
2
cos
lP=
所以输电线中的焦耳损耗 :PΔ
RIP 23 线=Δ ( ) Slu P σφ 2
2
cos3
3
线
=
相线与中线之间的电压相电压: )(220
3
有效值伏
线
相 ==
u
u
φφ cos3cos3 线线相相 IuIuP ==Q
线相
线
相 II
u
u == ,
3
相电流:
35
一般发电机输出电压为6----10 kV,通常根据输电距离
的远近,用大型电力变压器将电压升高:
200----300公里 用220 kV输送
100公里 用110 kV输送
50公里 用35 kV输送
15—20公里 用10 kV输送
电流经高压线传送到用户前, 用降压变压器将电压降
到几百伏
小结: 从发电电压→ 220 kV(或10 kV),用输电变压器
从10 kV→380 V或220 V, 用配电变压器 36
(2) 电源变压器:各种无线电电子设备中往往需要用各种不
同的电压.比如在电子管中,供电子管灯丝的电压要用6.3伏,
它的极板电压却要用300伏.通常都是采用电源变压器将
220伏的市电变到各种需要的电压
(3) 耦合变压器: 无线电电路中常使用各种耦合变压器来作
级间耦合.比如收音机中的输入变压器、输出变压器、高
频变压器等,其作用是多方面的.
(4) 调压变压器(自耦变压器)
在科研和生产中,常常要在一定
范围内连续调节交流电压,这种
用途的变压器叫做调压变压器.
调压变压器通常做成自耦式的, 如图所示.其只有一个绕
组,电源加在其中的一段上,负载通过滑动头接在另一段
上,改变滑动头的位置,就可以得到不同的电压输出
7
37
二. 理想变压器
1.理想变压器的条件
(1)无漏磁,即通过两绕组每匝线圈的磁通量Φ都一样,
或 成立2
2
2
1
2
1
21
2
N
N
L
LLLM == 和
(2)线圈中无损耗, 即 (两线圈中电阻为零)021 == RR
(3)铁芯中无磁滞损耗和涡流损耗
由于在理想变压器中忽略了一切损耗,电能的转换效
率是100%,但是实际转换效率达不到100%,比如小型变压
器的效率可高达80%
满足下述条件的变压器称作理想变压器:
(4)初次级线圈的感抗远大于电源内阻和负载阻抗
即 ,这样空载电流趋于零( )∞→L 0=空载I
)( LR ω<<
38
2.电压变比公式
设原、副线圈的匝数分别为 ,通过磁芯任意截
面的磁通量为 ,则通过原、副线圈的磁通匝链数分别为:
21 NN和
Φ~
ΦNΨ, ΦNΨ ~~~~ 2211 ==
其中 为自感磁通和互感磁通之和.Φ~
所以:
11222122222
22111211111
~~~~~~
~~~~~~
IMILΨΨΦNΨ
IMILΨΨΦNΨ
+=+==
+=+==
) (
22
) (
11
21
~ ,~ φωφω ++ == tjtj eIIeII
原、副线圈中的电流:
为原、副线圈的自感系数和互感系数122121 MMLL 、、、
39
在两线圈内产生的电动势分别为:
21
~~ ΨΨ和
12122
2
22111
1
~~~~
~~~~
IMjILj
dt
Ψde
IMjILj
dt
Ψde
DC
AB
ωω
ωω
−−=−=
−−=−=
其中利用了 2112 MM =
由于已经忽略了各种损耗,两线圈的阻抗都是纯电感
性的,这里没有有功电阻r,故它们都可以看成是没有内阻
的电源,其端电压 分别等于内部电动势
的负值,即: DCAB
uu ~~ 和 DCAB ee ~~ 和
DCDCABAB eueu ~~ ,~~ −=−=
定义变压器的输入和输出电压分别为:
DCCDAB uuuuu ~~~ ,~~ 21 −=== 40
所以: 1 1 1 1 21 2
2 2 2 2 21 1
(1)
(2)
AB
DC
u e j NΦ j L I j M I
u e j N Φ j L I j M I
ω ω ω
ω ω ω
= − = = +
= = − = − −
% % %% %
% % %% %
上两式的前半部表明, 决定21 ~ ~
~ uuΦ 或完全由
以上两式相除得:
2
1
2
1
~
~
N
N
u
u −= 理想变压器的电压变比公式
(1)负号表示 的位相差为π12 ~ ~ uu 和
讨论
(2)若 ,表示升压1212 ~~ , uuNN >> 则 输电、火花塞等
(3)若 ,表示降压1212 ~~ , uuNN << 则 配电、充电器等
41
演示实验:电压变比公式应用-汽车火花塞
火花塞是20世纪初由Ruhmkorff发明
N2/N1约几千,这样U2才达到
几十千伏(空气的击穿电压),这样
火花塞就可以产生火花了。在电路
断开的瞬间产生火花。
汽车里有线圈(coils),用车
载电池充电 (car battery, 12V, DC
not AC)
如果车转速达3000RPM
(Revolution per minute), 且为4缸
(cylinder),火花发生约200次/s。
42
3. 电流变比公式
将此常识应用到日常生活中,当收音机等电器关闭
后,应拔掉电源,否则初级线圈中仍有电流通过
实验表明:即使在空载的情况下,原线圈中也有一定的电流,
称作空载电流 .这时我们去掉条件(4), 以便考
虑空载电流的影响.
0I
(4)初、次级线圈的感抗远大于电源内阻和负载阻抗,
即 ,这样空载电流趋于零( )∞→L 0=空载I
下面分几步来推导电流变比公式
8
43
1 1 1 1 21 2
2 2 2 2 21 1
(1)
(2)
AB
DC
u e j NΦ j L I j M I
u e j N Φ j L I j M I
ω ω ω
ω ω ω
= − = = +
= = − = − −
% % %% %
% % %% %
A.在(1)式中,因为空载 012 ~~ ,0~ III == 则令
即:
1
1
1
1
0
~~~
L
ΦN
Lj
uI == ω
上式表明空载电流 由输入电压 和原线圈的自感系
数L1决定,它的作用是在磁芯内产生一定大小的磁通量Φ,
所以 也称作励磁电流.由于L1很大,所以 不大0I0I
0I 1~u
B. 1102 ~
~)1( ),(0~ uLjII =≠ ω式中用则在即有负载电流时当
移项后得: 221011 ~)~~( IMjIILj ωω −=−
上式表明:
01
~~ II ≠ 若令 01'1 ~~~ III −=
1 2'I I% %代表由于存在负载电流 后,
其作用是抵消 的磁通量,也称作反射电流
原线圈中增加的电流
2
~I 44
于是有:
1
21
2
'
1
221
'
11 ~
~
~~
L
M
I
IIMjILj −=⇒−= ωω
(1)无漏磁,即通过两绕组每匝线圈的磁通量Φ都一样,
或 成立2
2
2
1
2
1
21
2
N
N
L
LLLM == 和
利用条件(1):
1
2
1
12
1
21
N
N
L
M
L
M ==⇒
1
2
2
'
1~
~
N
N
I
I −=⇒
C.利用条件(4): 1'101
~~ ,0~ , IIIL ≈→∞→ 则
所以:
1
2
2
1~
~
N
N
I
I −=
01
'
1
~~~ III −=
理想变压器的电流变比公式
45
讨论
1
2
2
1~
~
N
N
I
I −=
(1)上式表明反射电流 的位相差与电流 位相差为
π,所以有负号 1
'
1
~~ II 或 2~I
(2)综合上面两种情况 2211
~~~~ IuIu = 2121 有功有功或 PPPP ==⇒
表明:当副线圈回路2中消耗了功率 的同时,从原线圈
回路1看起来,其中也消耗了等量的功率 .实际上,
并未真正消耗在回路1中,而是通过磁场的耦合,传
递到回路2中去了.回路2中消耗的功率 正来源于
此.在理想变压器中假设没有损耗,所以能量可以从回
路1全部传递到回路2中去,即
2有功P
1有功P
2有功P
1有功P
21 有功有功 PP =
(3)利用降压变压器( )可以满足大电流的需要,比如
电焊机、电感烤箱就是利用此原理
21 NN > 46
演示实验:电流变比公式应用-大电流熔铁钉
Ω×≈
Ω×=
×=
−
−
−
4
4
2
7
102
104
105
L
R
HL
ω
AI
LRAI
4400
20
2
21
=
<<=
则:
,且如果 ω
WRIP
AI
400100
1000500
2
2
2
到则
,到仍可达实验中
≈=
可比拟与此处 LR ω2
220
1
~
~
1
2
2
1 −=−=
N
N
I
I
LR ω<<理想变压器:
铁钉变红发光甚至熔化
Cu ring
a iron nail
47
4.阻抗变比公式
(1) 从输入端来看
设变压器次级负载为 ,等效电路后,整个变压器和
等效为 ,下面来求 的关系
1
~Z1
~Z
'
1
~Z '11
~~ ZZ 和
利用 和
2
1
2
1
~
~
N
N
u
u −=
1
2
2
1~
~
N
N
I
I −=
2
2
1
2
2
2
1
2
2
2
1
1
1 ~
~
~
~
~
~
⎟⎟⎠
⎞
⎜⎜⎝
⎛=−
−
=⇒
N
N
I
u
I
N
N
u
N
N
I
u
122
~~~ ZIu =而
1
1'
11
'
11 ~
~~ ~~~
I
uZIZu =⇒=
2
' 1
1 1
2
NZ Z
N
⎛ ⎞⇒ = ⎜ ⎟⎝ ⎠
% %
48
讨论
2
' 1
1 1
2
NZ Z
N
⎛ ⎞= ⎜ ⎟⎝ ⎠
% %
(1) ,即输入电压 与反射电流 之比也称作反射
阻抗或折合阻抗
'
1
1' ~
~~
I
uZl =令 1~u '1~I
(2)利用条件(4)
2
' ' '1 1 1
1 1 1 1
1 1 2
,
'l
u u NI I Z Z Z
I I N
⎛ ⎞= = = = = ⎜ ⎟⎝ ⎠
% %% % % % %% %
表明:反射阻抗的大小是负载阻抗 .或者说,负载
阻抗“反射”到变压器的原线圈回路中去,要乘上一个
折合因子 .从这个意义上说,变压器可起到变换阻
抗的作用.
倍的
2
2
1
1
~ ⎟⎟⎠
⎞
⎜⎜⎝
⎛
N
NZ
2
2
1 ⎟⎟⎠
⎞
⎜⎜⎝
⎛
N
N
9
49
(3) 从输出端来看
设实际电源的电动势和内阻分别为 , 输出等
效电路中等效电源的电动势和内阻分别为 ,这时
可推得:
re和~
''~ re 和
e
N
Ner
N
Nr ~'~ '
1
2
2
1
2 −=⎟⎟⎠
⎞
⎜⎜⎝
⎛= 和
这表明:电源电动势“反射”到变压器的副线圈回路中去要
乘一个折合因子 ,其中负号表示位相相反;
而内阻则需乘折合因子
1
2
N
N−
2
1
2 ⎟⎟⎠
⎞
⎜⎜⎝
⎛
N
N
50
(1)因此有功率因数 φcoseeuIP =
(2)在交流电桥中不仅有阻抗平衡,而且有位相平衡
即: 1 4 2 3 1 4 2 3 , Z Z Z Z ϕ ϕ ϕ ϕ= + = + 见课后习题
(3)共振现象,分串联共振和并联共振
小结 交流电和直流电最根本的区别是有位相
本章要求掌握:
1.求解简单的交流电路
2.瞬时功率、平均功率和功率因数的概念及物理意义
3.变压器的电压、电流、电阻变比公式