模电一

nullnull1、课程在专业教育中的位置本课程学习有一定的难度！ 本课程是计算机专业和电气专业的重要专业基础课程之一，也是考研的重要课程之一； 本课程既强调电路的基础概念、基本原理和基本分析，又接近工程实际，注重基本技能的培养； 关于电子技术课程2、本课程的特点3、特别提示null3、积极参与到实践教学中去，培养动手能力！1、主动学习，重在理解！ 切忌死记硬背！2、勤于练习，重在应用！ 切忌考前突击！模拟电子技术基础 ——学习方法提示模拟电路及学时安排第一章 半导体器件 4－5学时 第二章 放大电路的基本原理 6学时 第三章 放大电路的频率特性 2学时 第五章 集成运算放大器 6学时 第六章 放大电路中的反馈 6学时 第七章 模拟信号运算电路 4学时 第八章 信号处理电路 2学时 第九章 波形产生电路与变换电路（自学） 第四章 低频功率放大电路 （自学） 第十章 直流电源 （自学）模拟电路内容及学时安排null第一章　半导体器件1.1　半导体的特性1.2　半导体二极管1.3　双极型三极管(BJT)1.4　场效应三极管1.1　半导体的特性　　1. 导体：电阻率  < 10-4  · cm 的物质。如铜、银、铝等金属材料。　　2. 绝缘体：电阻率  > 109 · cm 物质。如橡胶、塑料等。　　3. 半导体：导电性能介于导体和半导体之间的物质。大多数半导体器件所用的主要材料是硅(Si)和锗(Ge)。半导体导电性能是由其原子结构决定的。1.1　半导体的特性null硅原子结构图 1.1.1　硅原子结构(a)硅的原子结构图最外层电子称价电子锗原子也是 4 价元素　　4 价元素的原子常常用+ 4 电荷的正离子和周围 4个价电子示。(b)简化模型null1.1.1　本征半导体 　　完全纯净的、不含其他杂质且具有晶体结构的半导体称为本征半导体。 　　将硅或锗材料提纯便形成单晶体，它的原子结构为共价键结构。价电子共价键图 1.1.2　单晶体中的共价键结构　　当温度 T = 0 K 时，半导体不导电，如同绝缘体。null图 1.1.3　本征半导体中的 　　　　 自由电子和空穴自由电子空穴T  自由电子和空穴使本征半导体具有导电能力，但很微弱。　　空穴可看成带正电的载流子。null1. 半导体中两种载流子　　2. 本征半导体中，自由电子和空穴总是成对出现，称为 电子 - 空穴对。　　3. 本征半导体中自由电子和空穴的浓度用 ni 和 pi 表示，显然 ni = pi 。　　4. 由于物质的运动，自由电子和空穴不断的产生又不断的复合。在一定的温度下，产生与复合运动会达到平衡，载流子的浓度就一定了。　　5. 载流子的浓度与温度密切相关，它随着温度的升高，基本按指数规律增加。null1.1.2　杂质半导体杂质半导体有两种N 型半导体P 型半导体一、 N 型半导体　　在硅或锗的晶体中掺入少量的 5 价杂质元素，如磷、锑、砷等，即构成 N 型半导体(或称电子型半导体)。常用的 5 价杂质元素有磷、锑、砷等。null 自由电子浓度远大于空穴的浓度，即 n >> p 。 电子称为多数载流子(简称多子)， 空穴称为少数载流子(简称少子)。null二、 P 型半导体　　在硅或锗的晶体中掺入少量的 3 价杂质元素，如硼、镓、铟等，即构成 P 型半导体。　　空穴浓度多于电子浓度，即 p >> n。空穴为多数载流子，电子为少数载流子。　3 价杂质原子称为受主原子。受主原子空穴图 1.1.5　P 型半导体的晶体结构null说明：　　1. 掺入杂质的浓度决定多数载流子浓度；温度决定少数载流子的浓度。3. 杂质半导体总体上保持电中性。 4. 杂质半导体的表示方法如下图所示。　　2. 杂质半导体载流子的数目要远远高于本征半导体，因而其导电能力大大改善。(a)N 型半导体(b) P 型半导体图 1.1.6　杂质半导体的的简化表示法1.2　半导体二极管1.2.1　PN 结及其单向导电性 在一块半导体单晶上一侧掺杂成为 P 型半导体，另一侧掺杂成为 N 型半导体，两个区域的交界处就形成了一个特殊的薄层，称为 PN 结。 图 1.2.1　PN 结的形成1.2　半导体二极管null一、 PN 结中载流子的运动耗尽层1. 扩散运动　　2. 扩散运动形成空间电荷区　　电子和空穴浓度差形成多数载流子的扩散运动。—— PN 结，耗尽层。图 1.2.1null3. 空间电荷区产生内电场　　空间电荷区正负离子之间电位差 UD —— 电位壁垒； —— 内电场；内电场阻止多子的扩散 —— 阻挡层。　　4. 漂移运动　　内电场有利于少子运动—漂移。 少子的运动与多子运动方向相反图 1.2.1(b)null5. 扩散与漂移的动态平衡扩散运动使空间电荷区增大，扩散电流逐渐减小； 随着内电场的增强，漂移运动逐渐增加； 当扩散电流与漂移电流相等时，PN 结总的电流空间电荷区的宽度约为几微米 ~ 几十微米；等于零，空间电荷区的宽度达到稳定。即扩散运动与漂移运动达到动态平衡。电压壁垒 UD，硅材料约为(0.6 ~ 0.8) V, 锗材料约为(0.2 ~ 0.3) V。null二、 PN 结的单向导电性1. PN 外加正向电压又称正向偏置，简称正偏。图 1.2.2null图 1.2.3　反相偏置的 PN 结　　反向电流又称反向饱和电流。对温度十分敏感，随着温度升高， IS 将急剧增大。2. PN 结外加反向电压(反偏)null　　综上所述： 　　当 PN 结正向偏置时，回路中将产生一个较大的正向电流， PN 结处于 导通状态；当 PN 结反向偏置时，回路中反向电流非常小，几乎等于零， PN 结处于截止状态。 　　可见， PN 结具有单向导电性。1.2.2　二极管的伏安特性　　将 PN 结封装在塑料、玻璃或金属外壳里，再从 P 区和 N 区分别焊出两根引线作正、负极。二极管的结构：(a)外形图半导体二极管又称晶体二极管。(b)符号图 1.2.4　二极管的外形和符号1.2.2　二极管的伏安特性null半导体二极管的类型：　　按 PN 结结构分：有点接触型和面接触型二极管。 　　点接触型管子中不允许通过较大的电流，因结电容小，可在高频下工作。 　　面接触型二极管 PN 结的面积大，允许流过的电流大，但只能在较低频率下工作。　　按用途划分：有整流二极管、检波二极管、稳压二极管、开关二极管、发光二极管、变容二极管等。按半导体材料分：有硅二极管、锗二极管等。null二极管的伏安特性　　在二极管的两端加上电压，测量流过管子的电流，I = f (U )之间的关系曲线。正向特性硅管的伏安特性反向特性图 1.2.4　二极管的伏安特性null1. 正向特性当正向电压比较小时，正向电流很小，几乎为零。　　相应的电压叫死区电压。范围称死区。死区电压与材料和温度有关，硅管约 0.5 V 左右，锗管约 0.1 V 左右。正向特性死区电压　　当正向电压超过死区电压后，随着电压的升高，正向电流迅速增大。null2. 反向特性　　当电压超过零点几伏后，反向电流不随电压增加而增大，即饱和；　　二极管加反向电压，反向电流很小；　　如果反向电压继续升高，大到一定数值时，反向电流会突然增大； 这种现象称击穿，对应电压叫反向击穿电压。　　击穿并不意味管子损坏，若控制击穿电流，电压降低后，还可恢复正常。null3. 伏安特性表达式(二极管方程)IS ：反向饱和电流 UT ：温度的电压当量 在常温(300 K)下， UT  26 mV　　二极管加反向电压，即 U < 0，且 |U| >> UT ，则 I  - IS。null结论：　　二极管具有单向导电性。加正向电压时导通，呈现很小的正向电阻，如同开关闭合；加反向电压时截止，呈现很大的反向电阻，如同开关断开。　　从二极管伏安特性曲线可以看出，二极管的电压与电流变化不呈线性关系，其内阻不是常数，所以二极管属于非线性器件。1.2.3　二极管的主要参数1. 最大整流电流 IF 二极管长期运行时，允许通过的最大正向平均电流。2. 最高反向工作电压 UR　　工作时允许加在二极管两端的反向电压值。通常将击穿电压 UBR 的一半定义为 UR 。3. 反向电流 IR通常希望 IR 值愈小愈好。4. 最高工作频率 fM　　fM 值主要 决定于 PN 结结电容的大小。结电容愈大，二极管允许的最高工作频率愈低。1.2.3　二极管的主要参数二极管的应用电路举例图1 电路中输入为正弦电压，且有：二极管的应用电路举例图1 二极管限幅电路试画出U0的波形？null电路1的波形图null图2 双向限幅电路null图3 单向整流电路null图4 二极管门电路*1.2.4　二极管的电容效应　　当二极管上的电压发生变化时，PN 结中储存的电荷量将随之发生变化，使二极管具有电容效应。电容效应包括两部分势垒电容扩散电容1. 势垒电容是由 PN 结的空间电荷区变化形成的。(a) PN 结加正向电压（b) PN 结加反向电压*1.2.4　二极管的电容效应null2. 扩散电容 Cd是由多数载流子在扩散过程中积累而引起的。　　在某个正向电压下，P 区中的电子浓度 np(或 N 区的空穴浓度 pn)分布曲线如图中曲线 1 所示。x = 0 处为 P 与 N 区的交界处　　当电压加大，np (或 pn)会升高，如曲线 2 所示(反之浓度会降低)。　　当加反向电压时，扩散运动被削弱，扩散电容的作用可忽略。　　正向电压变化时，载流子积累电荷量发生变化，相当于电容器充电和放电的过程 —— 扩散电容效应。图 1.2.9null综上所述：　　PN 结总的结电容 Cj 包括势垒电容 Cb 和扩散电容 Cd 两部分。一般来说，当二极管正向偏置时，扩散电容起主要作用，即可以认为 Cj  Cd；当反向偏置时，势垒电容起主要作用，可以认为 Cj  Cb。　　Cb 和 Cd 值都很小，通常为几个皮法 ~ 几十皮法，有些结面积大的二极管可达几百皮法。1.2.5　稳压管 　　一种特殊的面接触型半导体硅二极管。　　稳压管工作于反向击穿区。 (b)稳压管符号(a)稳压管伏安特性图 1.2.10　稳压管的伏安特性和符号1.2.5　稳压管null 稳压管的参数主要有以下几项：1. 稳定电压 UZ3. 动态电阻 rZ2. 稳定电流 IZ稳压管工作在反向击穿区时的稳定工作电压。 正常工作的参考电流。I < IZ 时 ，管子的稳压性能差； I > IZ ，只要不超过额定功耗即可。　　rZ 愈小愈好。对于同一个稳压管，工作电流愈大， rZ 值愈小。IZ = 5 mA rZ  16  IZ = 20 mA rZ  3 null4. 电压温度系数 U 稳压管的参数主要有以下几项：　　稳压管电流不变时，环境温度每变化 1 ℃ 引起稳定电压变化的百分比。 　　(1) UZ > 7 V, U > 0；UZ < 4 V，U < 0； 　 (2) UZ 在 4 ~ 7 V 之间，U 值比较小，性能比较稳定。 　 2CW17：UZ = 9 ~ 10.5 V，U = 0.09 %/℃ 　　2CW11：UZ = 3.2 ~ 4.5 V，U = -(0.05 ~ 0.03)%/℃null5. 额定功耗 PZ　　额定功率决定于稳压管允许的温升。PZ = UZIZPZ 会转化为热能，使稳压管发热。电工手册中给出 IZM，IZM = PZ/UZ　　[例] 求通过稳压管的电流 IZ 等于多少？R 是限流电阻，其值是否合适？IZ < IZM ，电阻值合适。[解]null使用稳压管需要注意的几个问题：图 1.2.13　稳压管电路 　　1. 外加电源的正极接管子的 N 区，电源的负极接 P 区，保证管子工作在反向击穿区；　　2. 稳压管应与负载电阻 RL 并联；　　3. 必须限制流过稳压管的电流 IZ，不能超过规定值，以免因过热而烧毁管子。null稳压管与一般二极管的区别： 1. 为了利用二极管的单向导电性，一般二极管常常既工作在正向特性区也工作在反向特性区；稳压管通常工作在反向击穿区；2.一般来说，要求二极管的反向击穿电压比较高；而稳压管的反向击穿电压相对比较低；3. 一般二极管如果被击穿，常常造成损坏；而稳压管虽然工作在反向击穿区，但只要注意限制流过稳压管的电流，并不会损坏管子。4. 一般二极管的主要用途有整流、检波等；而稳压管的主要用途是组成稳压电路。本节要点2、PN结的导电性有何特点？3、二极管的伏安特性有何特点？1、什么是N型、P型半导体？本节要点第一 章 作 业 1P34 1－3 1－7第一 章 作 业 11.3　双极型三极管(BJT)　　又称半导体三极管、晶体管，或简称为三极管。(Bipolar Junction Transistor)三极管的外形如下图所示。　　三极管有两种类型：NPN 和 PNP 型。主要以 NPN 型为例进行讨论。图 1.3.1　三极管的外形1.3　双极型三极管(BJT)null1.3.1　三极管的结构　　常用的三极管的结构有硅平面管和锗合金管两种类型。图1.3.2　三极管的结构(a)平面型(NPN)(b)合金型(PNP)e 发射极，b基极，c 集电极。null图 1.3.3　三极管结构示意图和符号　　集电区集电结基区发射结发射区集电极 c基极 b发射极 e(a) NPN 型null集电区集电结基区发射结发射区集电极 c发射极 e基极 b(b)PNP 型1.3.2　三极管的放大作用 　　　　和载流子的运动以 NPN 型三极管为例讨论图1.3.4　三极管中的两个 PN 结　　三极管若实现放大，必须从三极管内部结构和外部所加电源的极性来保证。　不具备放大作用1.3.2　三极管的放大作用 　　　　和载流子的运动null三极管内部结构要求：　　1. 发射区高掺杂。　　2. 基区做得很薄。通常只有几微米到几十微米，而且掺杂较少。　　三极管放大的外部条件：外加电源的极性应使发射结处于正向偏置状态，而集电结处于反向偏置状态。3. 集电结面积大。null三极管中载流子运动过程　　1. 发射　发射区的电子越过发射结扩散到基区，基区的空穴扩散到发射区—形成发射极电流 IE (基区多子数目较少，空穴电流可忽略)。　　2. 复合和扩散　电子到达基区，少数与空穴复合形成基极电流 Ibn，复合掉的空穴由 VBB 补充。　　多数电子在基区继续扩散，到达集电结的一侧。图 1.3.5　三极管中载流子的运动null三极管中载流子运动过程　　3. 收集　集电结反偏，有利于收集基区扩散过来的电子而形成集电极电流 Icn。 　　其能量来自外接电源 VCC 。　　另外，集电区和基区的少子在外电场的作用下将进行漂移运动而形成反向饱和电流，用ICBO表示。图 1.3.5　三极管中载流子的运动null　　三极管的电流分配关系IEpICBOIEICIBIEnIBnICnIC = ICn + ICBO IE = ICn + IBn + IEp 　= IEn+ IEp　　一般要求 ICn 在 IE 中占的比例尽量大。而二者之比称直流电流放大系数，即一般可达 0.95 ~ 0.99null三个极的电流之间满足节点电流定律，即IE = IC + IB代入(1)式，得null上式中的后一项常用 ICEO 表示，ICEO 称穿透电流。当 ICEO<< IC 时，忽略 ICEO，则由上式可得null三极管的电流分配关系一组三极管电流关系典型数据1. 任何一列电流关系符合 IE = IC + IB，IB< IC< IE, IC  IE。　　2. 当 IB 有微小变化时，  IC 较大。说明三极管具有电流放大作用。 3. 定义共射电流放大系数null 4. 在表的第一列数据中，IE = 0 时，IC = 0.001 mA = ICBO，ICBO 称为反向饱和电流。 在表的第二列数据中， I B = 0，IC = 0.01 mA = ICEO， 称为穿透电流。null　　根据  和  的定义，以及三极管中三个电流的关系，可得1.3.3　三极管的特性曲线+ UCE -　　特性曲线是选用三极管的主要依据，可从半导体器件手册查得。UCE图 1.3.6　三极管共射特性曲线测试电路 输入特性：输出特性：+ UCE -+ UCE -UBE1.3.3　三极管的特性曲线null一、输入特性 (1) UCE = 0 时的输入特性曲线等效电路　null　　(2) UCE > 0 时的输入特性曲线UCE > UBE，三极管处于放大状态。 * 特性右移(因集电结开始吸引电子)UCE ≥ 1 时的输入特性具有实用意义。　　* UCE ≥ 1 V，特性曲线重合。图 1.3.6　三极管共射特性曲线测试电路图 1.3.8　三极管的输入特性null二、输出特性图 1.3.9　NPN 三极管的输出特性曲线　　划分三个区：截止区、放大区和饱和区。放 大 区放 大 区　　1. 截止区　IB ≤ 0 的区域。　　两个结都处于反向偏置。　　IB= 0 时，IC = ICEO。 硅管约等于 1 A，锗管约为几十 ~ 几百微安。截止区截止区null2. 放大区：条件：发射结正偏 　　　集电结反偏　　特点：各条输出特性曲线比较平坦，近似为水平线，且等间隔。二、输出特性放 大 区　　集电极电流和基极电流体现放大作用，即放 大 区放 大 区对 NPN 管 UBE > 0，UBC < 0图 1.3.9　NPN 三极管的输出特性曲线null3. 饱和区：条件：两个结均正偏　　对 NPN 型管，UBE > 0 UBC > 0 。 特点：IC 基本上不随 IB 而变化，在饱和区三极管失去放大作用。 I C   IB。 当 UCE = UBE，即 UCB = 0 时，称临界饱和，UCE < UBE时称为过饱和。饱和管压降 UCES < 0.4 V(硅管)，UCES< 0. 2 V(锗管)饱和区饱和区1.3.4　三极管的主要参数三极管的连接方式图 1.3.10　NPN 三极管的电流放大关系一、电流放大系数是表征管子放大作用的参数。有以下几个：1.3.4　三极管的主要参数null1. 共射电流放大系数 忽略穿透电流 ICEO 时，3. 共基电流放大系数 忽略反向饱和电流 ICBO 时， 和  这两个参数不是独立的，而是互相联系，关系为：null二、反向饱和电流1. 集电极和基极之间的反向饱和电流 ICBO2.集电极和发射极之间的反向饱和电流 ICEO(a)ICBO测量电路(b)ICEO测量电路 小功率锗管 ICBO 约为几微安；硅管的 ICBO 小，有的为纳安数量级。　　当 b 开路时， c 和 e 之间的电流。图 1.3.11　反向饱和电流的测量电路null三、 极限参数1. 集电极最大允许电流 ICM 当 IC 过大时，三极管的  值要减小。在 IC = ICM 时，  值下降到额定值的三分之二。2. 集电极最大允许耗散功率 PCM 将 IC 与 UCE 乘积等于规定的 PCM 值各点连接起来，可得一条双曲线。图 1.3.11　三极管的安全工作区null3. 极间反向击穿电压外加在三极管各电极之间的最大允许反向电压。　　U(BR)CEO：基极开路时，集电极和发射极之间的反向击穿电压。　　U(BR)CBO：发射极开路时，集电极和基极之间的反向击穿电压。　　安全工作区同时要受 PCM、ICM 和U(BR)CEO限制。图 1.3.11　三极管的安全工作区1.3.5　PNP 型三极管　　放大原理与 NPN 型基本相同，但为了保证发射结正偏，集电结反偏，外加电源的极性与 NPN 正好相反。图 1.3.13　三极管外加电源的极性1.3.5　PNP 型三极管null PNP 三极管电流和电压实际方向。 PNP 三极管各极电流和电压的规定正方向。PNP 三极管中各极电流实际方向与规定正方向一致。　　电压(UBE、UCE)实际方向与规定正方向相反。计算中UBE 、UCE 为负值；输入与输出特性曲线横轴为(- UBE) 、(- UCE)。1.4　场效应三极管　　只有一种载流子参与导电，且利用电场效应来控制电流的三极管，称为场效应管，也称单极型三极管。场效应管分类结型场效应管绝缘栅场效应管特点单极型器件(一种载流子导电)； 输入电阻高；工艺简单、易集成、功耗小、体积小、成本低。1.4　场效应三极管1.4.1　结型场效应管符号一、结构图 1.4.1　N 沟道结型场效应管结构图N型沟道栅极源极漏极　　在漏极和源极之间加上一个正向电压，N 型半导体中多数载流子电子可以导电。　　导电沟道是 N 型的，称 N 沟道结型场效应管。1.4.1　结型场效应管null　　1. 设UDS = 0 ，在栅源之间加负电源 VGG，改变 VGG 大小。观察耗尽层的变化。UGS = 0 时，耗尽层比较窄，导电沟比较宽UGS 由零逐渐增大，耗尽层逐渐加宽，导电沟相应变窄。当 UGS = UP，耗尽层合拢，导电沟被夹断，夹断电压 UP 为负值。null　　2. 在漏源极间加正向 VDD，使 UDS > 0，在栅源间加负电源 VGG，观察 UGS 变化时耗尽层和漏极 ID 。　　注意：当 UDS > 0 时，耗尽层呈现楔形。(a)(b)nullUGS < 0,UDG = |UP|, ID更小, 预夹断UGS ≤UP ,UDG > |UP|,ID  0,夹断(1) 改变 UGS ，改变了 PN 结中电场，控制了 ID ，故称场效应管； (2)结型场效应管栅源之间加反向偏置电压，使 PN 反偏，栅极基本不取电流，因此，场效应管输入电阻很高。(c)(d)null特性曲线1. 转移特性(N 沟道结型场效应管为例)图 1.4.6　转移特性UGS = 0 ，ID 最大；UGS 愈负，ID 愈小；UGS = UP，ID  0。两个重要参数饱和漏极电流 IDSS(UGS = 0 时的 ID)夹断电压 UP (ID = 0 时的 UGS)null恒流区 可变电阻区　　漏极特性也有三个区：可变电阻区、恒流区和击穿区。2. 漏极特性图 1.4.6(b)　漏极特性1.4.2　绝缘栅型场效应管 由金属、氧化物和半导体制成。称为金属-氧化物-半导体场效应管，或简称 MOS 场效应管。特点：输入电阻可达 109  以上。类型N 沟道P 沟道增强型耗尽型增强型耗尽型UGS = 0 时漏源间存在导电沟道称耗尽型场效应管；UGS = 0 时漏源间不存在导电沟道称增强型场效应管。1.4.2　绝缘栅型场效应管null一、N 沟道增强型 MOS 场效应管1. 结构BGSD源极 S漏极 D衬底引线 B栅极 G图 1.4.8　N 沟道增强型MOS 场效应管的结构示意图null2. 工作原理 绝缘栅场效应管利用 UGS 来控制“感应电荷”的多少，改变由这些“感应电荷”形成的导电沟道的状况，以控制漏极电流 ID。工作原理分析(1)UGS = 0 漏源之间相当于两个背靠背的 PN 结，无论漏源之间加何种极性电压，总是不导电。null(2) UDS = 0，0 < UGS < UT P 型衬底中的电子被吸引靠近 SiO2 与空穴复合，产生由负离子组成的耗尽层。增大 UGS 耗尽层变宽。VGG(3) UDS = 0，UGS ≥ UT　　由于吸引了足够多的电子，会在耗尽层和 SiO2 之间形成可移动的表面电荷层 ——反型层、N 型导电沟道。 UGS 升高，N 沟道变宽。因为 UDS = 0 ，所以 ID = 0。UT 为开始形成反型层所需的 UGS，称开启电压。null图 1.4.11　UDS 对导电沟道的影响(a) UGD > UT(b) UGD = UT预夹断(c) UGD < UTnull3. 特性曲线(a)转移特性(b)漏极特性UGS < UT ，ID = 0；　　UGS ≥ UT，形成导电沟道，随着 UGS 的增加，ID 逐渐增大。(当 UGS > UT 时)　　三个区：可变电阻区、恒流区(或饱和区)、击穿区。图 1.4.12 (a)图 1.4.12 (b)null二、N 沟道耗尽型 MOS 场效应管　　制造过程中预先在二氧化硅的绝缘层中掺入正离子，这些正离子电场在 P 型衬底中“感应”负电荷，形成“反型层”。即使 UGS = 0 也会形成 N 型导电沟道。++++++++++++　　UGS = 0，UDS > 0，产生较大的漏极电流；　　UGS < 0，绝缘层中正离子感应的负电荷减少，导电沟道变窄，ID 减小；　　UGS = - UP , 感应电荷被“耗尽”，ID  0。UP 称为夹断电压图 1.4.13nullN 沟道耗尽型 MOS 管特性工作条件： UDS > 0； UGS 正、负、零均可。图 1.4.15　MOS 管的符号图 1.4.14　特性曲线1.4.3　场效应管的主要参数一、直流参数饱和漏极电流 IDSS2. 夹断电压 UP3. 开启电压 UT4. 直流输入电阻 RGS为耗尽型场效应管的一个重要参数。为增强型场效应管的一个重要参数。为耗尽型场效应管的一个重要参数。　　输入电阻很高。结型场效应管一般在 107  以上，绝缘栅场效应管更高，一般大于 109 。1.4.3　场效应管的主要参数null二、交流参数1. 低频跨导 gm2. 极间电容 用以描述栅源之间的电压 UGS 对漏极电流 ID 的控制作用。单位：ID 毫安(mA)；UGS 伏(V)；gm 毫西门子(mS) 这是场效应管三个电极之间的等效电容，包括 CGS、CGD、CDS。 极间电容愈小，则管子的高频性能愈好。一般为几个皮法。null三、极限参数1. 漏极最大允许耗散功率 PDM2. 漏源击穿电压 U(BR)DS3. 栅源击穿电压U(BR)GS 由场效应管允许的温升决定。漏极耗散功率转化为热能使管子的温度升高。当漏极电流 ID 急剧上升产生雪崩击穿时的 UDS 。 场效应管工作时，栅源间 PN 结处于反偏状态，若UGS > U(BR)GS ，PN 将被击穿，这种击穿与电容击穿的情况类似，属于破坏性击穿。null表 1-2　各类场效应管的符号和特性曲线null本 节 要 点2、如何理解三极管的放大作用？1、什么是双极性三极管？其结构有何特点？本 节 要 点3、掌握三极管的特性曲线4、了解场效应管的工作原理第一 章 作 业 2P34 1－13 1－15第一 章 作 业 2本章的重点和难点难点：半导体中载流子的运动，如何由此理解半导体二极管的单向导电性、三极管的放大作用和场效应管的放大原理、特性曲线及主要参数；本章的重点和难点重点掌握： 1.半导体二极管的伏安特性及主要参数； 2.稳压二极管的伏安特性及主要参数； 3.半导体三极管的输入、输出特性及主要参数；