换热器壳程流路分析及折流与逆流的换热偏差
第38卷第8期
2010年8月
华南理工大学学报(自然科学版)
JournalofSouthChinaUniversityofTechnology
(NaturalScienceEdition)
V01.38No.8
August2010
文章编号:1000-565X(2010)08.0012.05
换热器壳程流路分析及折流与逆流的换热偏差木
邓先和蒋夫花
(华南理工大学化学与化工学院,广东广州5m640)
摘要:热流体与冷流体的出口温度比a对换热器的有效传热温差有重要影响,不同的
Ot代表不同的换热深度....
第38卷第8期
2010年8月
华南理工大学学报(自然科学版)
JournalofSouthChinaUniversityofTechnology
(NaturalScienceEdition)
V01.38No.8
August2010
文章编号:1000-565X(2010)08.0012.05
换热器壳程流路分析及折流与逆流的换热偏差木
邓先和蒋夫花
(华南理工大学化学与化工学院,广东广州5m640)
摘要:热流体与冷流体的出口温度比a对换热器的有效传热温差有重要影响,不同的
Ot代表不同的换热深度.为探讨管壳式换热器换热深度与长径比的关系,文中采用流路分
析法对换热器壳程折流区域的传热性能进行数学分析,并与纯逆流情况作对比.结果表
明:在深度换热的临界点(0[=1),折流区域的换热性能远低于逆流换热,应避免折流区域
靠近临界点操作;换热器折流与逆流区域传热温差的偏离量随仅变化,为避免偏移量过
大,应控制折流区域面积占总传热面积的比例;Ot
Rh。之后,冷热流体间才能实现进一步的深度
换热,即Tl2>TH2.
(2)在折流换热的条件下,若冷热流体的热容
流率相同,当壳程与管程的独立流路数Ⅳ均各为l
时,由式(9)和(10)可计算得折流换热时尺.的临界
值R岫.。为无限大,即需要K。A为无穷大才能达到深
度换热的临界点.这属于错流全混合的条件下出现
的情况,此时冷热流体的出口温度为
Tea=TL2=(THl+TLl)/2(16)
(3)折流换热的条件下,若冷热流体的热容流
率相同,当壳程与管程的独立流路数N>1时,由式
(9)和(10)推算可知出现深度换热(即Tm=T12)所
需要的尺。。.。随Ⅳ的增加而有所降低,其变化范围在
1~∞之间.独立流路数目|J、r越大,需要的R№越
小,咖会越大,但均会趋向于一个常数,且尺№远大
于1(见表1).这说明为使冷热流体间达到深度换
热,在换热器的折流区域所需要的K。A值远大于在
逆流区域的K。A值.与逆流换热过程的Rk。=1相
比,表l中所示尺,。.。的变化值也代表了折流换热较
逆流所需K。A值的增幅,当K。值不变时,折流换热
过程需要的换热面积比逆流过程大幅增加,至少需
增20%,且西值也小于0.833.从上述分析可知,折
流换热过程基本不能超越深度换热的临界点实现冷
热流体问的深度换热,与逆流换热相比,其传热性能
的下降是非常显著的.这表明,在折流换热区域的冷
热流体换热不宜靠近深度换热的临界点操作,否则
会很不经济.
表1折流区域R。h与咖随Ⅳ的变化情况
Table1 VariationsofRm。and币withNinbafflingflowregion
N Rlh.。 西 N RIb.。 咖
5 1.25 0.79l 50 1.20 0.829
10 1.23 0.805 60 1.20 O.83l
20 1.2l 0.819 85 1.2()0.832
30 I.2l 0.824 100 1.20 0.833
40 1.20 0.828
2.2 d>1时的逆流与折流传热温差偏差
换热器的折流区域在冷热流体问的深度换热
(a<1,即深度换热临界点之后)难以实现且不经
济,而非深度换热(Ot>1,在深度换热的临界点以
前)可以实现,但需考察是否经济合理.设在冷热流
体的热容流率相同的条件下,即R,=1,在深度换热
的临界点以前,即T№>Tt2时,设R,取值为0.1~
0.9,定义s=(71H。一TH:)/(巩。一TI:),(s与O/值均
可反映换热深度,但s与初始条件r。。和%无关),
令逆流换热过程的(TH。一‰)/(r。。一Tl:)=占。,折
流换热过程的(n,一T。:)/(T。。一T比)=s:,取壳程
独立流路数N=100(为使R。趋向一常数),由式
(5)、(6)、(9)、(10)计算可得s.、s:随R。的变化结
果,如表2所示.
表2 R2=1时占l、占2与咖随RI的变化
Table2 Variationsof8I,s2and币withR1whenR2=1
由上述分析.-ft;t看出,当R,>0.9时,西值低于
0.866,这说明传热性能会降低13%以上,要达到与
逆流时相同的传热性能,折流区域折流换热较逆流
万方数据
第8期 邓先和等:换热器壳程流路分析及折流与逆流的换热偏差 15
换热过程需要增加换热面积13%以上,显然是不经
济的.而当R。<0.6时,咖值高于0.900,这意味着折
流比逆流换热过程传热性能的降低小于10%,而折
流区域要实现与逆流区域相同的传热性能需增加的
换热面积小于10%是可以接受的.若条件允许,最
佳状态是R,<0.3,这样折流较逆流换热区域的传
热性能的降低小于5%.
由表2中可以看出,在远离深度换热(oe>>1)的情
况下,或当占<0.3时,s,与占:的偏差很小(小于
1.6%),这时的咖值可以控制在0.970以上,因此无
论是采用哪种换热过程,其换热性能都十分接近,不
用特别考虑传热温差损失的问题.但对于接近深度
换热临界点的区域,例如s>0.8时,s,与s:的偏差
增大(大于5.4%),币值会减小到0.870以下,因此
换热器折流区域面积占总传热面积的比例要合理,
否则换热器的传热性能会大幅降低.
对于实际的换热器工况,在折流区域的Ⅳ条流
路中,由于壳程每一条流路的压降相同,而路径最长
的流体阻力系数最大,流体流速最小,因此会造成换
热器折流区域K。的分布不均,这使得折流区域的
传热温差损失比上述的分析结果更大.因此,文中认
为R.<0.3是换热器设计的适宜条件.
3换热器的整体优化设计途径
从上述换热器折流区域的换热性能分析可以看
出,控制R,的大小对保证折流区域的换热性能不比
逆流换热区域下降过多至关重要.对于一项给定的
冷热流体换热深度较深(rm/瓦:《1)的换热任务,当
R,=l时,根据式(5)和(6)可计算得到所需要的
Rh,显然R㈦必然是一个远大于1的数值(见表3).
表3 Tm/T。随R。。.。的变化
Table3 Variationof7’H2/7’L2withRk。
RIa。 7'咆/L2 Rl。.。.Tea/Tt2
1.O 1.000 3.5 0.316
1.5,0.685 4.O 0.280
2.O 0.470 4.5 0.253
2.5 0.427 5.0 0.23l
3.0 0.362
控制在0.3以下,即换热器中折流区域面积占总换
热面积的比例小于0.6/Rh.例如,按式(5)和(6)
计算出R,。。=3.0,则可取换热器折流区域的面积比
例占总换热面积的比例为0.6/3=0.2,在此比例下,
含折流区域的换热器只需增加不大于5%的面积就
可与纯逆流换热的换热器具有相同的传热性能.
目前对于长径比较大的换热器,折流区域的面
积比例较小,上述面积比例安排较易满足,换热器的
整体换热过程较贴近纯逆流换热的过程;但是,对于
长径比较小的换热器,折流区域的面积比例急剧增
大,上述面积比例要求很难满足.例如,换热器的长
径比为2时,换热器壳程只能容纳一个进口折流区
和一个出口折流区,而不能再容纳有轴流段的逆流
区了,这时换热器折流区域的面积占总面积的比例
达到100%,换热器的整体换热过程会严重偏离纯
逆流换热¨2|.因此,换热器长径比大幅缩小会严重
制约冷热流体间的深度换热.
为解决换热器长径比减小时冷热流体间的换热
深度受限问题,文献[13]中提出了壳程多通道的换
热器结构(见图2(a)与2(b)),即将换热器的传热
管束由原来一个管子数目巨大的管束沿径向作若干
在逆流换热条件最好的壳程轴流型壳式换热器
中,由于换热器的壳程进出口包含了两个折流换热 图2壳程多通道换热器结构和壳程流体路径示意图
区域,如果要保证折流区域的换热性能比逆流区域 Fig.2schematicdiagramofmulti—p啪_llelch籼e1structure
的换热性能下降小于5%,在两个折流区域Rl都需 andflowpathinshellsideofheatexchanger
万方数据
16 华南理工大学学报(自然科学版) 第38卷
次纵向分割,并列分置为多个管子数目较少的传热
管束.这相当于在一个大直径的换热器中并列分置
若干个小直径的换热器,由于每一个并列分置管束
的管数较少,流体需要横向掠过管束的管数也较少,
流体横向进入管束的豁口高度(人口高度)较低,这
样可以使得流体横向掠过每一个并列分置管束进出
口管段韵传热管长度(£)大幅减小,有效降低换热
器折流区域所占的面积比例,增加在并列分置管束
中冷热流体逆流换热的管段长度比例,从而增加冷
热流体的换热深度.因为并列分置管束的方法使得
并列分置管束的长径比成=L/D。(D。为流体横向掠
过并列分置管束的距离)可以远大于原来整个总体
管束的长径比,这样就可以通过人为调整届。的大
小,使换热器折流区域所占的面积比例控制在一个
合理的范围,满足换热器深度换热的要求,避免原来
换热器长径比过小的缺陷,从而较好地解决超大型
换热器深度换热受限的问题.
4 结论
(1)通过换热器壳程流路的传热数学分析可
知,在纯逆流换热的条件下,若R:=1,则在深度换
热的临界点(ol=1),临界值Rh。=1;在折流换热的
条件下,同样R:=1,在深度换热的临界点时,临界
值趋向于R。。,。=1.2:z》Rla,。.这表明在临界点,折流
区域的换热性能远低于纯逆流换热,应该避免折流
区域靠近深度换热的临界点操作.
(2)文中给出了换热器折流区域的传热性能在
不同的换热深度条件下较逆流换热过程性能偏差程
度的定量分析结果.建议冷热流体在完成一定深度
换热任务(仅<1)时应该控制的换热器折流区域面积
与总换热面积的比例小于0.6/Rh。,这样可以控制换
热器的换热过程不会偏离纯逆流换热过多,使换热器
传热性能的下降幅度控制在5%以内.
(3)现有技术在换热器结构大型化之后之所以
难以完成冷热流体的深度换热(口<1),是因为换热
器的长径比显著减小,从而无法将换热器折流区域
与换热器总面积的比例关系维持在0.6/R№以下.
文中指出,若将换热器原来的一个大管束分解为若
干个并列分置的小管束,则可以大幅增加小管束的
长径比,使折流区域的面积比例大幅减小,有利于换
热器的总体换热贴近纯逆流换热,从而解决大型换
热器深度换热受限的问题.
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(下转第22页)
万方数据
22 华南理工大学学报(自然科学版) 第38卷
HeatTransferModelofImpermeableProtectiveClothing
withCoolingVest
YahY/ng
(SchoolofChemistryandChemicalEngineering,SouthChina
ZhangHui-ping
UniversityofTechnology,Guangzhou510640,Guangdong,China)
Abstract:Withmelamineresinastheshellandwithparaffinasthecore,acoolingvestwaspreparedfrommicro—
encapsulatedphasechangematerialandwasappliedtotheimpermeableprotectiveclothing.Then,theeffectsof
'wearingtimeonthechesttemperature,thebacktemperature,thehandandlegtemperatures,andtherectaltem.
peratureofthevolunteerwearersoftheprotectivecl withandwithoutthecoolingvestweremeasuredata
roomtemperatureof36oCandwitharelativehumidityof60%.Moreover.accordingtotheempiricalformulaof
heatproductionanddissipationinthehumanbodyandtheWoodcockequation,therelationshipbetweentheave.
ragebodytemperatureandthewearingtimewasinvestigated.Theresultsshowthatthecoolingvestgreatlyreduces
thetemperaturesofsuchbodypartsasthechest,theback,thehand,thelegandtherectal,andthatthemodeling
calculationresultsofthevariationsintheaveragebodytemperaturewiththewearingtimeaccordwellwiththeex.
perimentalones.
Keywords:microencapsulatedphasechangematerial;coolingvest;physiologicalevaluation;impermeableprotec.
tiveclothing:heattransfermodel
(上接第16页)
[12]邓先和,蒋夫花.换热器大型化发展中的深度换热问
题讨论[J].硫酸工业,2009(6):1。5.
DengXian·he,JiangFu—hua.Disscustionoftheheatex—
changerwithaclosetemperatureapproachunderthe
tendencyofenlargingplantscale[J].SulphuricAcidIn·
dustry,2009(6):1—5,
[13]邓先和,张Ⅱ君.壳程多通道并流进出口结构的管壳
式换热器:中国,Z1200510036235.7[P].2006-01-05.
AnalysesofFlowPathinShellSideofHeatExchangers
andHeatTransferDeviationofBafflingFlowfromCounterflow
DengXian—-heJiangFu--hua
(SchoolofChemistryandChemicalEngineering,SouthChinaUniversityofTechnology,Guangzhou510640,Guangdong,China)
Abstract:Theratioofoutlettemperatureofhotfluidtothatofcoldone,o/,whichreflectstheheattransferdepth,
greatlyinfluencestheeffectiveheat—transfertemperaturedifference.Inordertoinvestigatetherelationshipbetween
thelength—to—diameterratioandtheheattransferdepthofshell—and—tubeheatexchangers,theheattransferperfor—
maneeinthebafflingflowregionintheshellsideisnumericallyanalyzedviaaflowpathapproachandiscompared
withthatinthecounterflowregion.Theresultsshowthat(1)atthecriticalpoint(ot=1)ofheattransfer,theheat
transferperformanceinthebafflingflowregionisfarpoorerthanthatinthecounterflowregion,sothatthebaffling
flowregionshouldbekeptfarfromthecriticalpoint;(2)asthedeviationofheat—transfertemperaturedifference
betweenthebafflingflowregionandthecounterflowregionchangeswithol,theratioofbafflingflowareatothe
wholeareashouldbecontrolledtopreventthedeviationfrombeingtoolarge;and(3)wheno/<1,theratioshould
besmallerthan0.6/Rl。.。tokeepthedeviationwithin5%.Thereasonsforthedifficultyinachievingandvalue
lessthan1 forlarge—scaleheatexchangersarealsorevealed。andamulti.parallelchannelstructureintheshellside
isfinallypresentedtoincreasetheheattransferdepth.
Keywords:heatexchanger;counterflow;bafflingflow;heat—transfertemperaturedifference;flowpathanalysis;
optimaldesign
万方数据
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